Изотопи торијума

Торијум (₉₀Тh) има седам природних изотопа, али ниједан није стабила, ²³²Th, је релативно срабилан, са временом полураспада 1.405 × 10¹⁰ година, што је знатно дуже од старости Земље, па чак и мало дуже од опште прихваћене старости свемира. Овај изотоп чини скоро све природне Торијуме, тако да је Торијум препознат као мононуклеарни. Међутим, 2013, IUPAC  je рекласификовао Торијум као бинуклеаран, због велике количине ²³⁰Th у дубокој морској води. Торијум има карактеристичан земалјски изотопски састав, на основу чега му се може дати стандардна атомска маса.

Окарактерисан је тридесет један радиоизотоп, а најстабилнији су ²³²Th,  ²³⁰Th, са временом полураспада од 75.380 година, ²²⁹Th са временом полураспада 7.917 година^[1],  и  ²²⁸Th, са временом полураспада 1,92 година. Сви остали радиоактивни изотопи имају време полураспада. Сви остали радиоактивни имају време полураспада које је манје од тридесет дана и већина нјих има време полураспада мање од десет минута. Један изотоп,  ²²⁹Th, има нуклеарни изомер (или метастабилно стање) са изузетно ниском емисијом енергије,^[2] која је недавно измерена 8,28 ± 0,17 eV. Предложено је да се изврши ласерска спектроскопија језгра ²²⁹Th и да се његова ниско-енергетска транзиција користи за развој нуклеарног сата изузетно високе прецизности.

Изотопи

Познати изотопи Торијума у масеном броју од 208^[3] до 238.

Главни изотопи Торијума (90 Th)
Изотоп Пропадање Изобиљу полураспад (t1/2) Режиму Производа 227Th Траг 18,68 d α 223Ra 228Th Траг 1,9116 y α 224Ra 229Th Траг 7917 y α 225Ra 230Th 0,02% 75400 y α 226Ra 231Th Траг 35,5 h β− 231Pa 232Th 99,98% 1405-1010 y α 228Ra 234Th Траг 24,1 d β− 234Pa
Standardna atomska masa Ar, standard(Th)	232.0377 (4)[4]
prikaz-pričamo-uređivanje

Списак изотопа

Нуклиде	Историјско име	Z	N	Маса изотопа	Време полураспда	Decay mode	Ćerka terisotop	Okretanje i parnost	Prirodna izobilje (krtice)
		Prekomerna energija							Нормална пропорција	Опсег варијација
208Th		90	118	208.01791 (4)	1.7 (+ 1.7-0,6) MS	A	204Ra	0 +
209Th		90	119	209.01772 (11)	7 (5) MS [3,8 (+ 69 − 15)]	A	205Ra	5/2 − #
210Th		90	120	210.015075 (27)	17 (11) MS [9 (+ 17 − 4) MS]	A	206Ra	0 +
						β + (redak)	210AC
211Th		90	121	211.01493 (8)	48 (20) MS [0.04 (+ 3 − 1) s]	A	207Ra	5/2 − #
						β+  (redak)	211AC
212Th		90	122	212.01298 (2)	36 (15) MS [30 (+ 20-10) MS]	a (99,7%)	208Ra	0 +
						β+  (. 3%)	212AC
213Th		90	123	213.01301 (8)	140 (25) MS	A	209Ra	5/2 − #
						β+  (redak)	213AC
214Th		90	124	214.011500 (18)	100 (25) MS	A	210Ra	0 +
215Th		90	125	215.011730 (29)	1.2 (2) s	A	211Ra	(1/2 −)
216Th		90	126	216.011062 (14)	26.8 (3) MS	a (99,99%)	212Ra	0 +
						β+  (. 006%)	216AC
216m1Th		2042 (13) keV			137 (4) μ			(8 +)
216m2Th		2637 (20) keV			615 (55) NS			(11 −)
217Th		90	127	217.013114 (22)	240 (5) μ	A	213Ra	(9/2 +)
218Th		90	128	218.013284 (14)	109 (13) NS	A	214Ra	0 +
219Th		90	129	219.01554 (5)	1.05 (3) μ	A	215Ra	9/2 + #
						β+  (10− 7%)	219AC
220Th		90	130	220.015748 (24)	9.7 (6) μ	A	216Ra	0 +
						EC (2 × 10− 7%)	220AC
221Th		90	131	221.018184 (10)	1.73 (3) MS	A	217Ra	(7/2 +)
222Th		90	132	222.018468 (13)	2.237 (13) MS	A	218Ra	0 +
						EC (1.3 × 10− 8%)	222AC
223Th		90	133	223.020811 (10)	0.60 (2) s	A	219Ra	(5/2) +
224Th		90	134	224.021467 (12)	1.05 (2) s	A	220Ra	0 +
						β+β+  (redak)	224Ra
225Th		90	135	225.023951 (5)	8.72 (4) min	a (90%)	221Ra	(3/2) +
						EC (10%)	225AC
226Th		90	136	226.024903 (5)	30.57 (10) min	A	222Ra	0 +
227Th	Radioactinijum	90	137	227.0277041 (27)	18.68 (9) d	A	223Ra	1/2 +	Праћење
228Th	Радиоторијум	90	138	228.0287411 (24)	1.9116 (16) i	A	224Ra	0 +
						CD (1.3 × 10− 11%)	208PB
229Th		90	139	229.031762 (3)	7.34 (16)-103  i	A	225Ra	5/2 +	Траг
221Th		8.3 (2) eV			7 (1) μs	To	229th	3/2 +
230Th	Ionijum	90	140	230.0331338 (19)	7538 (30)-104  i	A	226Ra	0 +	0.0002 (2)
						CD (5,6 × 10− 11%)	206HG 24do
						SF (5 × 10− 11%)	Razni
231Th	Уранијум У	90	141	231.0363043 (19)	25,52 (1) h	β−	231pa	5/2 +	Праћење
						(10− 8%)	227Ra
232Th	Torijuma leži	90	142	232.0380553 (21)	1405 (6)-1010  i	A	228Ra	0 +	0.9998 (2)
						β−β−  (redak)	232U
						SF (1.1 × 10− 9%)	Razni
						CD (2.78 × 10− 10%)	182Yb 26do 24 godineDo
233Th		90	143	233.0415818 (21)	21.83 (4) min	β−	233pa	1/2 +
234Th	Uranijum X1	90	144	234.043601 (4)	24,10 (3) d	β−	234pa	0 +	Траг
235Th		90	145	235.04751 (5)	7.2 (1) min	β−	235pa	(1/2 +) #
236Th		90	146	236.04987 (21) #	37.5 (2) min	β−	236pa	0 +
237Th		90	147	237.05389 (39) #	4,8 (5) min	β−	237pa	5/2 + #
238Th		90	148	238.0565 (3) #	9,4 (20) min	β−	238pa	0 +

Користи

Торијум је предложен за употребу у производњи нуклеарне енергије на бази Торијума. У многим земљама коришћење Торијума у потрошачким производима је забрањено или обесхрабивано, због његове радиоактивности. Тренутно се користи као катода вакуумираних цеви, за комбинацију физичке стабилности на високој температури и ниском радном енергијом, потребном за уклањање електрона са његове површине. Коришћен је око један век у лампама на гас и парним лампама, као што су гасне светиљке и лампе за камповање.

Сочива ниске дисперзије

Торијум се такође користио у појединим стакленим елементима Aero-Ektar сочива, које је направио KODAK за време Другог светског рата. Она су била средње радиоактивни.^[5] Два стаклена елемента у f/2,5 Aero-ektar сочива, Торијум чини 11% и 13% тежини. Наочаре које садрже Торијум су коришћене, јер имају висок рефрациони индекс, са ниском дисперзијом (варијација индекса са таласном дужином), а и данас су веома пожељне. Многа сачувана Aero-Ektar сочива имају нијансу обојене нијансе чаја, вероватно због оштећења стакла услед радијације.

Пошто су ова сочива коришћена за извиђање ваздуха, ниво радијације није довољно висок за кратак временски период, снимања. Због тога се сматрало да је ниво радијације разумно безбедан. Међутим, када се не користи, било би мудро ускладиштити та сочива што је могуће даље од несељених области; дозвољаваћи однос који је обрнуто пропорционалан квадрату растојања до извора радијације.^[6]

Актиноиди и физија продуката полураспаду    V*T*E
Актиноиди[7] по низу распада				Рапон времена полураспада (y)	Продукти физије 235U по приносу[7]
4n	4n+1	4n+2	4n+3
						4.5–7%	0.04–1.25%	<0.001%
228Ra№				4–6	†		155Euþ
244Cmƒ	241Puƒ	250Cf	227Ac№	10–29		90Sr	85Kr	113mCdþ
232Uƒ		238Puƒ	243Cmƒ	29–97		137Cs	151Smþ	121mSn
248Bk	249Cfƒ	242mAmƒ		141–351	Без продуката физије са временом полураспада од 100.000 до 210.000 година ...
	241Amƒ		251Cfƒ[8]	430–900
		226Ra№	247Bk	1.3 k – 1.6 k
240Pu	229Th	246Cmƒ	243Amƒ	4.7 k – 7.4 k
	245Cmƒ	250Cm		8.3 k – 8.5 k
			239Puƒ	24.1 k
		230Th№	231Pa№	32 k – 76 k
236Npƒ	233Uƒ	234U№		150 k – 250 k	‡	99Tc₡	126Sn
248Cm		242Pu		327 k – 375 k			79Se₡
				1.53 M		93Zr
	237Npƒ			2.1 M – 6.5 M		135Cs₡	107Pd
236U			247Cmƒ	15 M – 24 M			129I₡
244Pu				80 M	... nor beyond 15.7 M years[9]
232Th№		238U№	235Uƒ№	0.7 G – 14.1 G
Легенда за симболе ₡  има попречни пресек топлотног неутрона у распону од 8–50 бар ƒ  физиони m  метастабилни изомер №  првенствено радиоактивни материјал који се природно јавља (NORM) þ  отров неутрона (пресек хватања термичког неутрона већи од 3000 бар) †  распон 4–97 година: средње време полураспада продуката физије ‡  преко 200,000 година: дуго време полураспада продуката физије

Изотопи вредни помена

Tоријум-228

²²⁸Th је изотоп торијума са 138 неутрона. Једном се звао Радиоторијум због свог појављивања у ланцу дезијума -232. Има време полураспада од 1,9116 година. Он пролази кроз алфа распад до ²²⁴Ra. Понекад је у питању необична путања распада кластера, емитујући језгра од ²⁰O и производи стабилан ²⁰⁸Pb. Tо је ћерка изотопа ²³²U.

²²⁸Th има атомску тежину од 228,0287411 gr/Mol.

Торијум-229

²²⁹Th је радиоактивни изотопи од торијума који пропада алфа емисијом са временом полураспада од 7917 година. ²²⁹Th се формира од распада Уранијум-233, а његова основна употреба је за производњу изотопа Актинијума-225 и Бизмут-213.^[10]  

Tоријум-229m

У 1976. спектроскопија Гама зрака је прво показала да ²²⁹Тh има комад језгра изомера у износу од ^229mTh, са изузетно ниском побудном енергијом.^[11] У то време та енергија је била 10 еV, што је често засновано на непосматрању директног пропадања изомера. Међутим, 1990, додатне мере довеле су до закључка да је енергија скоро сигурно испод 10 еV, чинећи изомер једним од најнижих познатих енергија. Наредних година енергија је била додатно ограничена на 3,5 ± 1,0 eV, што је већ дуго времена прихваћена енергетска вредност. Таква ниска енергија је убрзо изазвала одређено интересовање,^[12] јер концептуално омогућава директно ласерско занимљиво нуклеарно стање, које води до неких занимљивих потенцијалних апликација, нпр. развој нуклеарног сата веома високе прецизности или као Q-битни за квантно рачунарсто.^[13]

Нуклеарно ласерска екселација од ^229mTh, а самим тим и развој нуклеарног сата до сада је био у незнању са недовољним знањем о изомерским својствима. Прецизно познавање изомерске енергије од посебног је значаја у овом контексту, јер одређује потребну ласерску технологију и скраћује време скенирања приликом тражења директних извора. То је изазвало мноштво истрага, како теоријске тако и експерименталне, покушавајући да прецизно утврдити транзицију, покушавајући прецизно утврдити енергију прелаза и да прецизира друга својства изомерног стања ²²⁹Th (као што су животни век и магнетни моменат).^[14]

Директно посматрање фотона емитованих изомерним распадом значајно би помогло да се смањи изомерна енергетска вредност. На жалост, до данас, није постојао у потпуности коначан извештај о детекцији фотона емитованих у распаду од ^229mTh. Уместо тога, побољшане мере грама рај спектроскопије коришћењем напредних X-Ray микрокалориметера спроведене су 2007, што је добило нову вредност за прелазну енергију E = 7,6 ± 0,5 eV, је исправљен на E = 7,8 ± 0,5 eV u 2009.^[15] Ова смена у изомеровој енергији од 3,5 еV до 7,8 еV вероватно објашњава зашто је неколико раних покушаја да се директно посматра транзиција била неуспешна. Ипак, већина недавних претрага светлости која се емитује у изомерном распаду није приметила ниједан сигнал,^[16][17][18] што упућује на потенцијално јак нерадијативни канал распадања. Директно откривање фотона емитованих изомерним распадом захтевано је 2012. и поново 2018.^[19] Међутим, оба извештаја тренутно су предмет контроверзних разговора унутар заједнице.^[20]

Директно откривање електрона се емитује у каналу за распад унутрашње конверзие ^229mTh, постигнуто је 2016. године. Међутим у време када је изомерова транзиција могла да буде стабилно ограничена на између 6,3 i 18,3 eV. Коначно, 2019. године, неоптичка електронска спектроскопија интерне конверзије електрона, емитованих изомерним распадом омогућила је одређивање енергије побуде изомера на 8,28 ± 0,17 eV, што представља данашњу најпрецизнију енергетску вриедност. Међутим, ова вредност се појављује у супротности са претиском за 2018. годину, што показује да се може приказати сличан сигнал као и 8,4 eV Xenon Vuv foton, али са око1.3^+0.2_−0.1 eV без струје и животног века трајања.^[19] У том документу,²²⁹Th је усађен у SiO_2, што је могуће резултирало енергетском препуном и измењеном животном средином, иако су земље умешане првенствено нуклеарне, штитиле их из електронских интеракција.

Као посебност изузетно ниске прекомерне енергије, животни век ^229mTh умногоме зависи од електронског окружења језгра. У јонима ²²⁹Th, унутрашња конверзија распада је енергетски збрањена, јер је изомерска енергија испод енергије која је потребна за даљу јонизацију Th⁺. То води до животног века који може да приступи радиоактивном животу ^229mTh, за коју не постоји мера, али је теоретски предвиђен у распону од 10³  дo 10⁴ секунде.^[21] Експериментално, за јоне ^229mTh²⁺ и ^229mTh³⁺ откривен је изомерни век дужи од 1 минута. Супротно томе, у неутралним ²²⁹Th атомима дозвољена је интерна конверзија распада, што доводи до изомерног века који се смањује за 9 реда величине, на око 10 микросекунди.^[22][21] У 2017. години заиста је потврђен животни век у распону од неколико микросекунди за неутралне, површински везане атоме ^229mTh, на основу откривања сигнала унутрашњег конвертовања.

2018. године, било је могуће извршити прву ласерско-спектроскопску карактеризацију нуклеарних својстава ^229mTh. У овом експерименту, ласерска спектроскопија атомске љуске ²²⁹Th изведена је коришћењем јонског облака ²²⁹Th²⁺ са 2% у нуклеарно побуђеном стању. Ово је омогућило испитивање хиперфиног помака изазваног различитим нуклеарним спиновима тла и изомерног стања. На тај начин се може закључити прва експериментална вредност за магнетни дипол и електрични квадраполни моменат ^229mTh. 2019. године, то је била ограничена енергија изомера, са 8,28 ± 0,17 eV, на основу директног откривања интерне конверзије електрона и безбедна популација ^229mTh из стања нуклеарног нивоа постигнута је побуђивањем нуклеарног стања 29 keV уз помоћ синхротона зрачења. 29189,93 eV је узбудило стање ²²⁹Th које пропада у изомерно стање са вероватноћом од 90%. Обе мере су даље важни кораци у правцу развоја нуклеарног сата. Такође експерименти гама спектроскопије потврдили су одвајање енергије од 8,3 eV са даљине до нивоа од 29189,93 eV. 8,28 eV (150 Nm) доступан је као седмо хармонијски ласер ​​итербијумских влакана по VUV фреквенцији.^[23][24][24] СW подударање фазе може бити доступно за хармонијско генерисање.

Торијум-230

²³⁰Th  je радиоактивни изотоп од торијума који се може користити за датирање корала и одређивање струје океанског тока. Јонијум је назив дат рано у истраживању радиоактивних елемената изотопу ²³⁰Th произведеном у ланцу ²³⁸U, пре него што се схватило да су јонијум и торијум хемијски идентични. Симбол Io је коришћен за овај претпостављен елемент. (Име се још увек користи у јонијум-торијумским датирањима.)

Tоријум-231

²³¹Th има 141 неутрон. То је продукт распадања уранијума-235. Налази се у веома малим количинама на земљи и има време полураспада од 25,5 сати.^[25] Када пропадне формира

бета-зраке и формира Протактинијум-231. Има енергију пропадања од 0,39MeV. Има масу од 231,0363043 gr/mol.

Торијум-232

²³²Th  je једини примордијални нуклид торијума и ефикасно чини сав природни торијум, а остали изотопи торијума који се појављују само у траговима као релативно кратког века производи уранијума и торијума.^[26] Изотоп пропада алфа распадом са поллуживотом 1.405 x 10¹⁰ година, три пута више од старости Земље и веће је од старости свемира. Његов ланац пропадања је серија торијума, која се на крају завршава оловом-208. Остатак ланца је брз; најдужи полужиоти у њему су 5,75 година за радијум-228 и 1,91 година за торијум-228, а сви остали полуживоти укупно су мањи од 15 дана.^[27]

²³²Th је плодан материјал који је слободан да апсорбује неутрон и да се подвргне трансмутацији у дељиви нуклидни уранијум-233, што је основа торијум горивог циклуса.^[28] У облику Торотраста, торијум-диоксида, коришћен је као контрастно средство у раној рендгенској дијагностици. Торијум-232 је сада класификован као канцероген.

Tоријум-233

²³³Th је изотоп Торијума који се претвара у Протактинијум-233 путем бета распада. Има време полураспада од 21,83 минута.^[29]

Tоријум-234

²³⁴Th  je изотоп Торијума чија језгра садрже 144 неутрона. ²³⁴Th има време полураспада од 24,1 дан, а приликом распада, емитује бета честицу, а чинећи то, претвара се у Протактинијум-234. ²³⁴Th има масу од 234,0436 јединица атомске масе (Amu) и има енергију распада од око 270 keV (килоелектронволти). Уранијум-238 обично пропада у овомо изотопу Торијума (мада у ретким случајевима уместо тога може да подвргне спонтаној фисији).

Референце

1. Varga, Zsolt; Nicholl, Adrian; Mayer, Klaus (2014-06-16). „Determination of the Th 229 half-life”. Physical Review C (на језику: енглески). 89 (6): 064310. ISSN 0556-2813. doi:10.1103/PhysRevC.89.064310.
2. Ruchowska, E.; Płóciennik, W. A.; Żylicz, J.; Mach, H.; Kvasil, J.; Algora, A.; Amzal, N.; Bäck, T.; Borge, M. G. (2006-04-26). „Nuclear structure of Th 229”. Physical Review C (на језику: енглески). 73 (4): 044326. ISSN 0556-2813. doi:10.1103/PhysRevC.73.044326.
3. Wouters, J.M. (1982-02-01). „Decay studies of the highly neutron-deficient indium isotopes”.
4. Meija, Juris; Coplen, Tyler B.; Berglund, Michael; Brand, Willi A.; De Bièvre, Paul; Gröning, Manfred; Holden, Norman E.; Irrgeher, Johanna; Loss, Robert D. (2016-03-01). „Atomic weights of the elements 2013 (IUPAC Technical Report)”. Pure and Applied Chemistry. 88 (3): 265—291. ISSN 1365-3075. doi:10.1515/pac-2015-0305.
5. Babiracki, Carol M.; Dick, Alastair; Helffer, Mireille (2001). Ektār. Oxford Music Online. Oxford University Press.
6. Gerhard, Jane (2015), Firestone, Shulamith (07 January 1945–28 August 2012), Oxford University Press, Приступљено 2020-04-18
7. Wolfsberg, Kurt (1965-02-22). „Nuclear Charge Distribution in Fission: Fractional Yields of Krypton and Xenon Isotopes from Thermal Neutron Fission ofU233andPu239and from 14-MeV Neutron Fission ofU235andU238”. Physical Review. 137 (4B): B929—B935. ISSN 0031-899X. doi:10.1103/physrev.137.b929.
8. Lowrie, Walter (2013-05-05), Thirty-four Years Old, Princeton University Press, ISBN 978-0-691-15777-1, Приступљено 2020-04-18
9. Holden, Norman E. (2016-02-25). „Total Half-Lives for Selected Nuclides”. IUPAC Standards Online. Приступљено 2020-04-18.
10. Nesbeitt, Sarah L. (2002). „The Internet Archive Wayback Machine200259The Internet Archive Wayback Machine. San Francisco, CA: The Internet Archive 2001. Gratis Last visited November 2001”. Reference Reviews. 16 (2): 5—5. ISSN 0950-4125. doi:10.1108/rr.2002.16.2.5.59.
11. Kroger, L.A.; Reich, C.W. (1976). „Features of the low-energy level scheme of 229Th as observed in the α-decay of 233U”. Nuclear Physics A (на језику: енглески). 259 (1): 29—60. doi:10.1016/0375-9474(76)90494-2.
12. Tkalya, E V; Varlamov, V O; Lomonosov, V V; Nikulin, S A (1996-03-01). „Processes of the nuclear isomer 229m Th(3/2 +, 3.5 ± 1.0 eV) resonant excitation by optical photons”. Physica Scripta. 53 (3): 296—299. ISSN 0031-8949. doi:10.1088/0031-8949/53/3/003.
13. Raeder, S; Sonnenschein, V; Gottwald, T; Moore, I D; Reponen, M; Rothe, S; Trautmann, N; Wendt, K (2011-08-28). „Resonance ionization spectroscopy of thorium isotopes–towards a laser spectroscopic identification of the low-lying 7.6 eV isomer of 229 Th”. Journal of Physics B: Atomic, Molecular and Optical Physics. 44 (16): 165005. ISSN 0953-4075. doi:10.1088/0953-4075/44/16/165005.
14. von der Wense, L.; Seiferle, B.; Thirolf, P. G. (2018). „Towards a 229Th-Based Nuclear Clock”. Measurement Techniques (на језику: енглески). 60 (12): 1178—1192. ISSN 0543-1972. doi:10.1007/s11018-018-1337-1.
15. Beck, B. R.; Becker, J. A.; Beiersdorfer, P.; Brown, G. V.; Moody, K. J.; Wilhelmy, J. B.; Porter, F. S.; Kilbourne, C. A.; Kelley, R. L. (2007-04-05). „Energy Splitting of the Ground-State Doublet in the NucleusTh229”. Physical Review Letters. 98 (14). ISSN 0031-9007. doi:10.1103/physrevlett.98.142501.
16. Yamaguchi, A; Kolbe, M; Kaser, H; Reichel, T; Gottwald, A; Peik, E (2015-05-28). „Experimental search for the low-energy nuclear transition in 229 Th with undulator radiation”. New Journal of Physics. 17 (5): 053053. ISSN 1367-2630. doi:10.1088/1367-2630/17/5/053053.
17. Wense, Lars von der. (2018). On the direct detection of 229mTh. Cham: Springer. ISBN 978-3-319-70461-6. OCLC 1017602105.
18. Stellmer, Simon; Kazakov, Georgy; Schreitl, Matthias; Kaser, Hendrik; Kolbe, Michael; Schumm, Thorsten (2018-06-18). „Attempt to optically excite the nuclear isomer in Th 229”. Physical Review A (на језику: енглески). 97 (6): 062506. ISSN 2469-9926. doi:10.1103/PhysRevA.97.062506.
19. Lebedinskii, Yury Yu.; Borisyuk, Petr V.; Chubunova, Elena V.; Kolachevsky, Nikolay N.; Vasiliev, Oleg S.; Tkalya, Evgene V. (2019-10-18). „A Unique System for Registering One‐Photon Signals in the Ultraviolet Range from An Isomeric 229m Th Nucleus Implanted on Thin SiO 2/Si Films”. physica status solidi (a). 217 (4): 1900551. ISSN 1862-6300. doi:10.1002/pssa.201900551.
20. Thirolf, P G; Seiferle, B; von der Wense, L (2019-10-28). „The 229-thorium isomer: doorway to the road from the atomic clock to the nuclear clock”. Journal of Physics B: Atomic, Molecular and Optical Physics. 52 (20): 203001. ISSN 0953-4075. doi:10.1088/1361-6455/ab29b8.
21. Tkalya, E. V.; Schneider, Christian; Jeet, Justin; Hudson, Eric R. (2015-11-25). „Radiative lifetime and energy of the low-energy isomeric level in Th 229”. Physical Review C (на језику: енглески). 92 (5): 054324. ISSN 0556-2813. doi:10.1103/PhysRevC.92.054324.
22. Karpeshin, F. F.; Trzhaskovskaya, M. B. (2007-11-15). „Impact of the electron environment on the lifetime of the 229 Th m low-lying isomer”. Physical Review C (на језику: енглески). 76 (5): 054313. ISSN 0556-2813. doi:10.1103/PhysRevC.76.054313.
23. Seiferle, Benedict; von der Wense, Lars; Thirolf, Peter G. (2017). „Feasibility study of internal conversion electron spectroscopy of 229mTh”. The European Physical Journal A. 53 (5). ISSN 1434-6001. doi:10.1140/epja/i2017-12294-5.
24. Ozawa, Akira; Kobayashi, Yohei (2013-02-19). „vuv frequency-comb spectroscopy of atomic xenon”. Physical Review A (на језику: енглески). 87 (2): 022507. ISSN 1050-2947. doi:10.1103/PhysRevA.87.022507.
25. Knight, G. B.; Macklin, R. L. (1949-01-01). „Radiations of Uranium Y”. Physical Review (на језику: енглески). 75 (1): 34—38. ISSN 0031-899X. doi:10.1103/PhysRev.75.34.
26. „Transferring PACE Assessments Upon Home Sale”. 2010-04-12.
27. Rutherford Appleton Laboratory, IOP Publishing Ltd, ISBN 0-333-75088-8, Приступљено 2020-04-18
28. Blix, Hans (2016), Thorium Nuclear Power and Non-proliferation, Springer International Publishing, стр. 147—150, ISBN 978-3-319-26540-7, Приступљено 2020-04-18
29. Audi, G.; Bersillon, O.; Blachot, J.; Wapstra, A.H. (2003). „The Nubase evaluation of nuclear and decay properties”. Nuclear Physics A (на језику: енглески). 729 (1): 3—128. doi:10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001.