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電波星系是在無線電波長上非常明亮的星系。它們有活躍星系核，或者說，可能有類星體、耀變體。它們從10 MHz到100 GHz的光度流量累計達1039 W。[1] 在星系中央，兩道噴流和周圍的介質發生了相對論性發光，發射了同步輻射。電波星系可以在遙遠的距離外被觀測到，可以做為觀測宇宙學上可貴的工具。研究集中在星際物質和星系團上。
來自電波喧噪活躍星系的電波發射是同步加速輻射，被臆測是非常平滑的、自然的寬頻和高度偏振。這暗示發射電波的電漿體包含，至少是，有相對論性速度（洛侖茲因子大約在～104）的電子和磁場。因此電漿體必然是中性的，質子或正子必然是其中的成分之一，但是沒有辦法從同步加速輻射中直接觀察出微粒的種類。而且，沒有辦法從觀測中確定微粒和磁場的能量密度（也就是說，相同的同步加速輻射可以來自強磁場的少數幾個電子，也可以是來自弱磁場的大量電子）。它是可能在特定的發射區域內，以給定的發射率，在最低的能量密度下測量出的最低能量狀態（Burbidge 1956），但多年來沒有特別的理由可以相信在真實狀況中，任何地方的能量都在極小能量的附近。
一種與同步加速輻射是姐妹程序的是逆康普頓過程，相對論性的電子與四周的光子作用，經由湯木生散射提高能量。來自電波喧噪源的逆康普頓發射特別重要的結果是X射線（e.g. Croston et al. 2005），因為他只與電子的密度有關（和已經知道的光子密度），對逆康普頓散射的測量允許我們估計粒子和磁場的能量密度（依賴某些模型）。這可以用來論證是否多數來源的情況都接近於極小值能量的附近。
同步加速輻射沒有被限制在電波的波長範圍內：如果電波源的粒子能被加速到足夠的能量，在紅外線、光學、紫外線或甚至在X射線，也都能檢測到在電波區域的特性。但是，後述狀況的電子必須獲得超過1Tev的能量，而在通常狀態下的磁場，電子很難獲得如此高的能量。再一次，偏振和連續光譜被用於區別來自其他過程的同步加速輻射。噴流和熱點（見下文）是常見的高頻同步加速輻射的來源。在觀測上要區別同步加速輻射和逆康普頓輻射是很困難的，幸好在進行的過程中在一些物體上會有一些歧異，特別是在X射線。
在產製相對論粒子的過程，同步加速輻射和逆康普頓輻射都被認為是粒子加速器。 費米加速在電波喧噪活躍星系中似乎是有效的粒子加速過程。
電波星系結構多樣，其實就是大家給照片上的不同形狀起了不同名字。一個星系可以包含多種結構。有叫lobes的，plumes的等等。
有叫噴流（jets）的。噴流是一個或兩個很長很窄的形狀，一頭是中心，一頭是lobes（最著名的例子是處女座星團中的室女A星系（M87））
關於無線電結構最被廣泛接受的模型是1974年的兩篇論文[2][3]，它們說，噴流這種結構是活躍星系核附近的 高能粒子發射、磁場作用的痕跡，所以「噴流」也指這種變化過程。
1974年，Fanaroff和Riley將電波源分為兩類[4] ，現在稱這為Fanaroff–Riley 分類，分為兩種，FRI和FRII。
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- Blandford R.D., Rees M.J., A `twin-exhaust' model for double radio sources, 1974, MNRAS, 169, 395
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