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在经典力学及量子力学中，几何相位是当系统经历了周期性绝热过程的一个周期后获得的相位差。这种相位差是由哈密顿量的参数空间的集合性质导致的。[1]
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印度物理家Shivaramakrishnan Pancharatnam（盘查拉特纳姆，1956年）与 H.C.Longuet-Higgins （1958）分别独立的在经典光学领域和分子物理领域发现了几何相位，[2][3] 迈克尔·贝里推广了这一现象（1984年）。[4]
几何相位的其他名字包括Pancharatnam相位或贝里相位。
若系统处于第n个量子态，则通过哈密尔顿的绝热过程（或路径积分表述）：
。
![{\displaystyle C_{n}(t)=C_{n}(0)\exp \left[-\int _{0}^{t}\langle \psi _{n}(t')|{\dot {\psi }}_{n}(t')\rangle dt'\right]=C_{n}(0)e^{i\gamma _{m}(t)}}](http://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ec1385e6d47dadebf0a7a5b8548d7bf8c1c013e3)
其中的 是贝里相位，也可能写为
- 。
![{\displaystyle \gamma [C]=i\oint _{C}\!\langle n,t|\left(\nabla _{R}|n,t\right)\rangle \,dR\,}](http://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/b55e92f8439ac03c20853f5c624fdac984088999)
所以贝里相位是贝里曲率的积分。R是参数， 是参数空间的回卷。
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