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《电磁场的动力学理论》(英语:A Dynamical Theory of the Electromagnetic Field)是一篇詹姆斯·马克士威发于1864年的论文,这篇论文是他所写的第三篇关于电磁学的论文[1]。在这篇论文里,他首次系统性地陈列出马克士威方程组。马克士威又应用了先前在他的1861年论文《论物理力线》里提出的位移电流的概念,来推导出电磁波方程式[2]。由于这导引将电学、磁学和光学联结成一个统一理论。这创举现在已被物理学术界公认为物理学史的重大里程碑。
在这篇论文的标题为电磁场一般方程式的第三章里,马克士威列出了涉及二十个未知量的二十个方程式,在那时期,称为马克士威方程组。由于向量微积分尚在发展中,这二十个方程式都是以分量形式表示,其中,有十八个方程式可以用六个向量方程式集中表示(对应于每一个直角坐标,有一个方程式),另外剩下的两个是纯量方程式。所以,以向量标记,马克士威方程组可以表示为八个方程式。1884年,从这八个方程式,奥利弗·黑维塞重新编排出四个方程式,并且称这一组方程式为马克士威方程组。今天广泛使用的马克士威方程组就是黑维塞编成的这一组方程式。
黑维塞版本的马克士威方程组是以现代向量标记法写出。在原先版本的八个方程式里,只有一个方程式,高斯定律的方程式(G),完整不变地出现于黑维塞版本。另外一个在黑维塞版本的方程式,乃是由总电流定律的方程式(A)与安培环路定理的方程式(C)共同凑合而成。这方程式包含了马克士威的位移电流,是安培环路定理的延伸。
以向量标记,马克士威方程组的原先版本的八个方程式,分别写为
关于介质的性质,马克士威并没有试着处理比较复杂的状况。他表述的主要是线性、均向性、非色散性物质;他也稍微谈到一些有关异向性的晶体物质的问题。
值得注意的是,马克士威将 项目包括于他的合势方程式(D)。这项目表达一个以速度 移动的导体所感受到的单位电荷的磁场力而产生的动生电动势。这意味著合势方程式(D)表达了劳仑兹力。这方程式最先出现为论文《论物理力线》的方程式(77),比劳仑兹想到这问题早了很多年。现在,劳仑兹力方程式列为马克士威方程组之外的额外方程式,并没有被包括在马克士威方程组里面。
在论文《电磁场的动力学理论》里,马克士威应用了的1861年论文《论物理力线》第三节里对于安培环路定理的修正,将位移电流与其它已成立的电磁方程式合并,因而得到了描述电磁波的波动方程式。最令人振奋的是,这方程式所描述的波动的波速等于光波的速度。他于是说[4]:
这些殊途一致的结果,似乎意味著光波与电磁波都是同样物质的属性,光波是按照著电磁定律传播于电磁场的电磁扰动。
— 詹姆斯·马克士威
马克士威在对于光波是一种电磁现象的推导里,并没有使用法拉第电磁感应定律,而是使用方程式(D)来解释电磁感应作用。由于不考虑导体的运动,项目 可以被删除。事实上,他的八个方程式里,并没有包括法拉第电磁感应定律方程式在内。
由于马克士威的推导比较冗长,现代的教科书已不再采用这推导,改而选择另一种比较简易了解的推导,这推导主要是使用马克士威-安培定律(安培环路定理的延伸)与法拉第电磁感应定律。
假设电磁波是一个平面波,以波速 向正z-轴的方向传播于某介质,则描述此电磁波的每一个函数都拥有参数 。根据磁向量定义式(B),
其中, 是磁感应强度的定义式。
注意到 , 还有, 垂直于平面波的传播方向,这电磁波是个横波。
根据安培环路定理(C),
假设介质是个绝缘体,传导电流密度 等于零,则根据总电流定律(A)和电弹性方程式(E),
假设导体的速度等于零,即动生电动势项目等于零,则根据合势方程式(D),
再应用磁向量定义式(B),就可以得到磁场的波动方程式:
链式法则要求
所以,
传播的速度为
设定磁导率为磁常数 ,电容率为电常数 ,则传播速度是电磁波传播于自由空间的速度。
类似地,应用合势方程式(D),可以得到电场的波动方程式:
注意到, 可能不等于零。在尚未更清楚了解电荷密度的性质之前,马克士威不排除电场波为纵波的可能性。
在自由空间里,黑维塞版的马克士威方程组的四个微分方程式为
分别取公式 (2) 、(4) 的旋度,
应用一则向量恒等式
其中, 是任意向量函数。
将公式 (1) 、(3) 代入,即可得到波动方程式:
其中, [公尺/秒]是电磁波传播于自由空间的速度。
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