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在数学分支泛函分析中,一个紧算子(英语:Compact operator)是从巴拿赫空间X到另一个巴拿赫空间Y的线性算子L,使得在L的作用下X的任意有界子集的像集是Y的相对紧子集。这样的算子必然是有界算子,因此是连续的。
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任意有限秩的有界算子L是紧算子;事实上,紧算子是有限秩算子在无限维情形下的自然推广。当Y是希尔伯特空间时,任意紧算子都是有限秩算子的极限,因此紧算子集合可以被替换地定义为有限秩算子在算子范数意义下的闭包。这一性质对于巴拿赫空间(渐进性)是否成立是多年来未解决的问题;最后Per Enflo给出了一个反例。
紧算子理论的起源于积分方程理论,积分算子给出这样算子的具体例子。 典型的Fredholm积分方程给出函数空间上的紧算子K;紧性由等度连续性得出。利用有限秩算子近似是数值求解这种方程的基本方法。Fredholm算子的抽象概念也由此得出。
有界算子T:X→Y是紧的,当且仅当以下任一项为真
注意到如果线性算子是紧的,那么很容易得出它是有界的,因此也是连续的。
在下文中,X、Y、Z、W是巴拿赫空间,B(X,Y)是从X到Y赋有算子范数的有界算子空间,K(X, Y)是从X到Y的紧算子空间,B(X) = B(X, X), K(X) = K(X, X),是X上的恒等算子。
紧算子的一个关键性质是Fredholm二择一,它断言如下形式线性方程的解的存在性
(其中K是紧算子,f是给定函数,u是要求解的未知函数)的表现和有限维情形非常类似。然后可以得出紧算子的谱理论,由弗里杰什·里斯(1918)给出。 它表明在无限维巴拿赫空间上的紧算子K的谱或者是包括0点的C的有限子集,或者是C的可数无穷子集,且包含0点作为其唯一的极限点。此外,在任一情况下,谱的非零元素是K的有限重特征值(所以K-λI对于所有复数λ≠0有有限维核)。
紧算子的一个重要例子是Sobolev空间的紧嵌入,它与Gårding不等式和Lax-Milgram定理可以用于将椭圆边值问题转换成Fredholm积分方程。[2]解的存在性和谱性质可以由紧算子理论得出; 特别地,有界区域上的椭圆边界值问题有无穷多的孤立特征值。 由此得出的一个结果是固体只能在由特征值给出的孤立频率下振动,并且总是存在任意高的振动频率。
从巴拿赫空间到自身的紧算子构成空间中所有有界算子的代数的双边理想。事实上,无限维可分希尔伯特空间上的紧算子构成极大理想,所以商代数(被称为Calkin代数)是单代数。 更一般地,紧算子构成一个算子理想。
在希尔伯特空间上紧算子的等价定义可以如下给出。
无限维希尔伯特空间上的算子
被认为是紧的,如果它可以写成如下形式
其中和是(不必要完备)标准正交基,且是极限为零的正数序列,被称为算子的奇异值。奇异值只可能在零点聚集。 如果序列固定在零点,即对某个和所有,则算子有有限秩(也即有有限维值域),且可以写作
尖括号是希尔伯特空间上的标量积;右边的和依算子范数收敛。
紧算子的一个重要子类是迹类算子(或被称为核型算子)。
令X和Y是巴拿赫空间。一个有界线性算子T:X →Y被称为是全连续的,如果对于X中任意弱收敛序列,序列在Y中依范数收敛(Conway 1985,§VI.3)。巴拿赫空间上的紧算子总是全连续的。如果X是一个自反巴拿赫空间,则每个全连续算子T:X→Y是紧的。
有点容易混淆的是,紧算子在旧的文献中有时被称为“全连续的”,即使在今天的术语中它们不一定是全连续的。
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