黑体辐射

黑体辐射指处于热力学平衡态的黑体发出的电磁辐射。黑体辐射的电磁波谱只取决于黑体的温度。另一方面，所谓黑体辐射是光和物质达到平衡所表现出的现象。物质达到平衡，所以可以用一个温度来描述物质的状态，而光和物质的交互作用很强，如此光和光之间也可以用一个温度来描述（光和光之间本身不会有交互作用，但光和物质的交互作用很强），而描述这关系的便是普朗克分布（Planck distribution）。黑体辐射能量按波长的分布仅与温度有关。

不同温度的黑体辐射频谱。随着温度下降，频谱峰值波长增加

地球温度的黑体辐射

黑体不仅仅能全部吸收外来的电磁辐射，且散射电磁辐射的能力比同温度下的任何其它物体强。对于黑体的研究，使自然现象中的量子效应被发现。而黑体作为一个理想化的物体，在现实中是不存在的，因此现实中物体的辐射也与理论上的黑体辐射有所出入。但是，可以观察一些非常类似黑体的物质发出的辐射，例如一颗恒星或一个只有单一开口的空腔所发出的辐射。举个例来说，人们观测到宇宙背景辐射，对应到一个约3K的黑体辐射，这暗示宇宙早期光是和物质达到平衡的。而随着时间演化，温度慢慢降了下来，但方程式依然存在。（频率和温度的效应抵销）

黑体辐射方程

黑体辐射本领

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古斯塔夫·基尔霍夫证明，对于任意一个物体，辐射本领${\displaystyle E(\nu ,T)}$与吸收率${\displaystyle A(\nu ,T)}$之比是一个与组成物体的物质无关的普适函数(以${\displaystyle f(\nu ,T)}$表示)

${\displaystyle {\frac {E(\nu ,T)}{A(\nu ,T)}}=f(\nu ,T)}$

其中，辐射本领${\displaystyle E(\nu ,T)}$为单位时间内从辐射体表面的单位面积上发射出的辐射能量的频率分布，所以，在${\displaystyle \Delta t}$的时间，从${\displaystyle \Delta S}$面积上发射出频率在${\displaystyle \nu --\nu +\Delta \nu }$范围内的能量为${\displaystyle E(\nu ,T)\Delta t\Delta S\Delta \nu }$。因此${\displaystyle E(\nu ,T)}$的单位为${\displaystyle J/m^{2}}$，可以证明，黑体辐射本领与辐射体的能量密度分布${\displaystyle u(\nu ,T)}$的关系为

${\displaystyle E(\nu ,T)={\frac {c}{4}}u(\nu ,T)}$

${\displaystyle u(\nu ,T)}$的单位为${\displaystyle J\cdot s/m^{3}}$ 吸收率${\displaystyle A(\nu ,T)}$则为照到物体上的辐射能量分布被吸收的份额，由于黑体的吸收率为1，所以它的辐射本领

${\displaystyle E(\nu ,T)=f(\nu ,T)}$

这意味着黑体辐射本领等价于普适函数（与物质无关） 同时也可以以用${\displaystyle E(\lambda ,T)}$来表达辐射本领

${\displaystyle E(\lambda ,T)={\frac {\nu ^{2}}{c}}E(\nu ,T)}$

${\displaystyle E(\lambda ,T)}$的单位为${\displaystyle J/m^{3}\cdot s}$^{[1][2][3][4][5]}

黑体辐射的普朗克公式

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用于描述在任意温度${\displaystyle T\,}$下，从一个黑体中发射的电磁辐射的辐射率与电磁辐射的频率的关系公式。这里辐射率是频率${\displaystyle \nu }$的函数^[6]：

${\displaystyle I(\nu ,T)d\nu =\left({\frac {2h\nu ^{3}}{c^{2}}}\right){\frac {1}{e^{\frac {h\nu }{kT}}-1}}\,d\nu }$

各个物理量的意义

${\displaystyle I\,}$：辐射率，在单位时间内从单位表面积和单位立体角内以单位频率间隔或单位波长间隔辐射出的能量, [J·s ^-1·m^-2·sr ^-1·Hz ^-1];

${\displaystyle h\,}$  : 普朗克常数, [J·s ];

${\displaystyle c\,}$  : 光速, [m/s ];

${\displaystyle k\,}$  : 玻尔兹曼常数, [J /K ];

${\displaystyle \nu \,}$ : 电磁波的频率, [Hz ];

${\displaystyle T\,}$ :黑体的温度, [K ].

黑体辐射的维恩位移定律

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维恩位移定律表述了不同温度的黑体波谱之间的联系。一旦某一个温度下的黑体波谱形状已知，则可通过维恩位移定律推导出同一黑体在其它温度下的波谱形状。

维恩位移定律计算出黑体辐射强度达到最大时的波长，${\displaystyle \lambda _{\mathrm {max} }}$，这个物理量只和黑体的温度相关：

${\displaystyle \lambda _{\mathrm {max} }={\frac {b}{T}}}$

其中b为比例常数，称为维恩位移常数，数值等于2.897 7721(26)×10^–3 m K（2010年国际科技数据委员会推荐值，括号中为68.27%置信度下的不确定尾数）。

注意到强度的峰值可以表达为单位波长强度或是单位频率强度，在维恩位移定律中使用的是单位波长强度的表达式，而在上面的普朗克黑体辐射定律中则使用的是单位频率强度。单位频率能量达到最大时的波长为

${\displaystyle \lambda '_{\mathrm {max} }={\frac {5.1\times 10^{-3}{\mbox{ m·K}}}{T}}}$

黑体辐射的斯特藩-玻尔兹曼定律

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这条定理指出，一个黑体表面单位面积放出的能量正比于其绝对温度的4次方：

${\displaystyle j^{\star }=\sigma T^{4},}$

其中 ${\displaystyle j^{\star }}$：单位面积单位时间所放出的总能量，[${\displaystyle J\cdot {s^{-1}}\cdot {m^{-2}}}$ ]
${\displaystyle T}$ :黑体的绝对温度，[K ]
${\displaystyle \sigma }$：斯特藩-玻尔兹曼常数，

${\displaystyle \sigma ={\frac {2\pi ^{5}k^{4}}{15c^{2}h^{3}}}=5.670400(40)\times 10^{-8}\,J\cdot s^{-1}\cdot m^{-2}\cdot K^{-4}.}$

人体的辐射

人体的大多数能量以红外线的形式散射掉了。一些材料对可见光是不透明的，但是对红外线却没有任何遮盖能力（注意照片中的垃圾袋），相反另一些材料对可见光是透明的，反而会对红外线产生阻挡或反射（注意照片中人物的眼镜）。

黑体辐射同样适用于人体，因为人体的一部分能量以电磁波的形式散射出体表，其中大部分为红外线。

净放射功率是吸收功率和放出功率的差值：

${\displaystyle P_{net}=P_{emit}-P_{absorb}.}$

代入黑体辐射的斯特藩-玻尔兹曼定律：

${\displaystyle P_{net}=A\sigma \epsilon \left(T^{4}-T_{0}^{4}\right)\,}$

人体的表面积约为2平方米，皮肤和大多数衣物（非金属材质）中，远红外线热发射率基本相同。^[7][8]皮肤的温度大概为33℃，^[9]但在约为20℃的环境温度影响下，衣物会使体表温度降为大约28℃。^[10]因此，人体的净放射功率约为

${\displaystyle P_{net}=100\ \mathrm {W} \,}$

人体一天以上述放射方式放出的总能量大约为 9000 千焦（100 W 乘以 86400 秒），即2000千卡。一个40岁的成年人的基础代谢率约为35千卡/（米²·小时），^[11]即为1700千卡每天（以2平方米为基准）。实际上即便是静坐的成年人每日的平均代谢率也比基础代谢率高出约50%到70%。^[12]

热对流和体液蒸发也是人体散失能量的重要因素。因为努塞尔特数远远大于单位一，所以热传导可以忽略。蒸发（汗液）这个要素只有在热辐射和热对流在某个恒温环境内不起主导因素时才给予考虑。自由热传导率尽管比辐射率小，但是也是可以进行比较的。^[13]因此，人体在静止凉爽的环境中散失的总热能的三分之二是由于热辐射导致的。由于使用了很多假设情况下的近似值，所以这个结果只能算是粗略的估计。人体周围的空气运动所引起的对流或是体液蒸发同样和热辐射一样是导致体能流失的重要因素。

如果在人体这个黑体上使用维恩位移定律，可以得到人体放出辐射的波长峰值为：

${\displaystyle \lambda _{peak}={\frac {2.898\times 10^{6}\ \mathrm {K} \cdot \mathrm {nm} }{305\ \mathrm {K} }}=9500\ \mathrm {nm} \,}$.

这个结果可以解释为什么人体热像仪的波长一般设为非常灵敏的7000到14000纳米。

行星和其卫星之间的热力学关系

黑体辐射定理的应用之一是用于概略的估计一个行星的温度。其表面可能由于温室效应而比估计温度高。^[14]

因素

地球（云层，大气和地面）的长波热辐射强度

行星的温度主要和以下几个因素相关：

• 外来的辐射（比如来自某个恒星）
• 本身放出的辐射（比如地球自身红外辐射）
• 反照率（行星反射的辐射）
• 温室效应（只针对有大气的行星）
• 行星自身产生的能量（由于放射性衰变，潮汐加热和克赫历程）

所有的辐射，无论是行星内部产生的，其他恒星还是其本身放出的，对行星的温度都有很重要的影响。以下的推导即着重讨论辐射。

推导

首先使用斯特藩-玻尔兹曼定律得到太阳放射出的总功率（能量/秒）：

可以认为地球受到太阳照射的地区仅等于一个二维的圆形面积而非整个球面。

${\displaystyle P_{Semt}=\left(\sigma T_{S}^{4}\right)\left(4\pi R_{S}^{2}\right)\qquad \qquad (1)}$

其中

${\displaystyle \sigma \,}$：斯特藩-玻尔兹曼常数

${\displaystyle T_{S}\,}$： 太阳的表面温度

${\displaystyle R_{S}\,}$： 太阳的半径

太阳平均的向各个方向放出能量，因此，地球实际上只是接受到其中很小的一部分。这部分能量为（指接触到大气层外部）：

${\displaystyle P_{SE}=P_{Semt}\left({\frac {\pi R_{E}^{2}}{4\pi D^{2}}}\right)\qquad \qquad (2)}$

其中

${\displaystyle R_{E}\,}$ :地球的半径

${\displaystyle D\,}$：天文单位， 太阳与地球的平均距离

由于本身的高温，太阳发出的射线大多数属于紫外线和可见光（UV-Vis）频率范围。在这个频率范围内，地球会反射一部分能量，其数量为${\displaystyle \alpha }$，即地球对UV-Vis范围射线的反照率。反过来，即地球吸收了${\displaystyle 1-\alpha }$的太阳光，并反射了剩下的。地球和其大气层所吸收的能量为：

${\displaystyle P_{abs}=(1-\alpha )\,P_{SE}\qquad \qquad (3)}$

虽然地球仅仅以一个面积为${\displaystyle \pi R^{2}}$的圆形区域进行吸收，但是它同时以一个球体的形态向各个方向放出能量。假设地球是一个完全黑体，它将遵循斯特藩-玻尔兹定理：

${\displaystyle P_{emt\,bb}=\left(\sigma T_{E}^{4}\right)\left(4\pi R_{E}^{2}\right)\qquad \qquad (4)}$

其中${\displaystyle T_{E}}$是地球的温度。由于地球的温度明显低于太阳，其放射的多为光系的红外线（IR）部分。在这个频率范围内，地球会放出黑体总放射波的一部分，大约为${\displaystyle {\overline {\epsilon }}}$，${\displaystyle {\overline {\epsilon }}}$是红外线频率的平均放射率。因此地球和其大气层实际放出的能量为：

${\displaystyle P_{emt}={\overline {\epsilon }}\,P_{emt\,bb}\qquad \qquad (5)}$

假设地球处于热平衡，则吸收的能量等于放射的能量：

${\displaystyle P_{abs}=P_{emt}\qquad \qquad (6)}$

代入所有关于太阳和地球能量的表达式（1-5）可以得到：

${\displaystyle T_{E}=T_{S}{\sqrt {\frac {R_{S}{\sqrt {\frac {1-\alpha }{\overline {\epsilon }}}}}{2D}}}}$

换句话说，考虑到所有的估计值，地球的温度与下列因素有关：太阳的表面温度，太阳的半径，日地间距，以及地球的反照率和红外发射率。

地球的温度

如果代入对太阳和地球的测量值：

${\displaystyle T_{S}=5778\ \mathrm {K} ,}$^[15]

${\displaystyle R_{S}=6.96\times 10^{8}\ \mathrm {m} ,}$^[15]

${\displaystyle D=1.496\times 10^{11}\ \mathrm {m} ,}$^[15]

${\displaystyle \alpha =0.306\ }$^[14]

并将平均放射率设为单位量，可以得到地球的“有效温度”为：

${\displaystyle T_{E}=}$ 254.356 K or -18.8 ℃.

这个温度值是基于地球是一个完全黑体的假设，忽略温室效应并认为地球的反照率完全不变的基础上得到的。而实际上地球仅是非常接近一个完美黑体，所以必须将估计温度定为比有效温度高出好几度。如果想要估计地球在没有大气层的情况下的温度，可以使用月球的反照率和发射率进行计算。月球的反照率和发射率大约为0.1054^[16]和0.95^[17]， 因此，可以得到这种情况下的温度约为1.36 ℃. 地球的平均反照率的估计值在0.3–0.4之间，由此可以得到不同的估计温度。进行计算时相较于太阳的温度，尺寸和日地距离，人们更加常用日照常量（总日照量密度）。比如使用0.4为反照率并使用日照量密度1400 W m⁻²，可以得到约为245K的地球温度。^[18]同理，如果使用0.3的反照率以及1372 W m⁻²的日照常量，地球温度为255 K。^[19][20]

参阅

• 盒中气体
• 黑体
• 普朗克黑体辐射定律

参考文献

1. 曾谨言. 量子力学教程. 北京：科学出版社,2003
2. 张启仁. 量子力学. 北京：科学出版社.2002
3. 张汝铿. 量子力学.上海：复旦大学出版社.1997
4. 关洪. 量子力学基础. 北京：高等教育出版社.1999
5. 程檀生. 现代量子力学教程 北京大学出版社.2006
6. (Rybicki & Lightman 1979，第22页) harv error: no target: CITEREFRybickiLightman1979 (help)
7. Infrared Services. Emissivity Values for Common Materials. [2007-06-24]. （原始内容存档于2007-06-25）.
8. Omega Engineering. Emissivity of Common Materials. [2007-06-24]. （原始内容存档于2007-06-28）.
9. Farzana, Abanty. Temperature of a Healthy Human (Skin Temperature). The Physics Factbook. 2001 [2007-06-24]. （原始内容存档于2007-06-29）.
10. Lee, B. Theoretical Prediction and Measurement of the Fabric Surface Apparent Temperature in a Simulated Man/Fabric/Environment System (PDF). [2007-06-24]. （原始内容 (PDF)存档于2007-06-27）.
11. Harris J, Benedict F. A Biometric Study of Human Basal Metabolism.. Proc Natl Acad Sci USA. 1918, 4 (12): 370–3. PMC 1091498 . PMID 16576330. doi:10.1073/pnas.4.12.370.
12. Levine, J. Nonexercise activity thermogenesis (NEAT): environment and biology. Am J Physiol Endocrinol Metab. 2004, 286 (5): E675–E685 [2013-05-26]. PMID 15102614. doi:10.1152/ajpendo.00562.2003. （原始内容存档于2010-06-27）.
13. DrPhysics.com. Heat Transfer and the Human Body. [2007-06-24]. （原始内容存档于2007-06-23）.
14. Cole, George H. A.; Woolfson, Michael M. Planetary Science: The Science of Planets Around Stars（1st ed.）. Institute of Physics Publishing. 2002: 36–37, 380–382 [2013-05-26]. ISBN 0-7503-0815-X. （原始内容存档于2014-09-28）.
15. NASA Sun Fact Sheet. [2013-05-26]. （原始内容存档于2010-07-15）.
16. Saari, JM; Shorthill, RW. .5..161S/0000167.000.html The Sunlit Lunar Surface. I. Albedo Studies and Full Moon 请检查|url=值 (帮助). The Moon. 1972, 5 (1-2): 161–178. doi:10.1007/BF00562111.
17. Lunar and Planetary Science XXXVII (2006) 2406
18. Michael D. Papagiannis. Space physics and space astronomy. Taylor & Francis. 1972: 10–11 [2013-05-26]. ISBN 9780677040004. （原始内容存档于2014-09-26）.
19. Willem Jozef Meine Martens and Jan Rotmans. Climate Change an Integrated Perspective. Springer. 1999: 52–55 [2013-05-26]. ISBN 9780792359968. （原始内容存档于2014-10-01）.
20. F. Selsis. The Prebiotic Atmosphere of the Earth. Pascale Ehrenfreund; et al (编). Astrobiology: Future Perspectives. Springer. 2004: 279–280 [2013-05-26]. ISBN 9781402025877. （原始内容存档于2014-09-30）. 引文格式1维护：显式使用等标签 (link)

外部链接

• （英文）黑体辐射 JavaScript 交互 （页面存档备份，存于互联网档案馆） Black-body radiation by Fu-Kwun Hwang and Loo Kang Wee
• （英文）计算黑体辐射 （页面存档备份，存于互联网档案馆） Interactive calculator with Doppler Effect. Includes most systems of units.
• （英文）色温演示 （页面存档备份，存于互联网档案馆） at Academo.org
• （英文）人体降温机制 （页面存档备份，存于互联网档案馆） – From Hyperphysics
• （英文）许多不同物体发出的辐射的描述
• （英文）黑体辐射小程序(Applet) 互联网档案馆的存档，存档日期2010-06-09.
• （英文）“黑体光谱” （页面存档备份，存于互联网档案馆） by Jeff Bryant, Wolfram 演示项目, 2007.