Скалярна кривина

Скалярна кривина (або скаляр Річі) — найпростіший з можливих інваріантів кривизни Ріманових многовидів. Кожній точці многовиду вона ставить у відповідність одне дійсне число, яке визначається внутрішньою геометрією многовида в околиці цієї точки. Зокрема, скалярна кривина виражає значення об'єму на який відрізняються геодезичні кулі у викривленому рімановому многовиді і в евклідовому просторі. Отримується згорткою тензора Річчі з метричним тензором

${\displaystyle R\,=g^{\mu \nu }\,R_{\mu \nu }}$

Рівняння гравітаційного поля

В загальної теорії відносності функціонал дії для гравітаційного поля виражається за допомогою інтеграла по чотиривимірному об'єму від скалярної кривизни:

${\displaystyle S_{G}=\varkappa \int \limits _{M}R{\sqrt {-g}}d\Omega }$

Тому рівняння гравітаційного поля можуть бути отримані шляхом взяття похідної Ейлера-Лагранжа від скалярної густини кривизни ${\displaystyle {\sqrt {-g}}\,R}$^[1].

Двовимірні поверхні

Для двовимірних ріманових многовидів скалярна кривина збігається з гаусовою кривиною многовиду. Інтеграл по гаусовій кривині дорівнює ейлеровій характеристиці поверхні помноженій на ${\displaystyle 2\pi }$ — це твердження становить суть теореми Гауса-Бонне.

Примітки

1. Наукова Мережа>> Теорія відносності для астрономів. Архів оригіналу за 21 жовтня 2016. Процитовано 1 листопада 2011. [Архівовано 2016-10-21 у Wayback Machine.]