Sistema linear

 Nota: Para outros significados, veja Sistema de equações lineares.

Na teoria dos sistemas, um sistema linear é um modelo matemático de um sistema baseado no uso de um operador linear . Os sistemas lineares normalmente exibem recursos e propriedades que são muito mais simples do que o caso não linear. Como abstração ou idealização matemática, os sistemas lineares encontram aplicações importantes na teoria do controle automático, processamento de sinais e telecomunicações . Por exemplo, o meio de propagação para sistemas de comunicação sem fio pode frequentemente ser modelado por sistemas lineares.

Definição

Um sistema determinístico geral pode ser descrito por um operador, ${\displaystyle H}$, que mapeia uma entrada, ${\displaystyle x(t)}$, como a função de ${\displaystyle t}$ para uma saída, ${\displaystyle y(t)}$, um tipo de descrição de caixa preta . Os sistemas lineares satisfazem a propriedade de superposição . Dadas duas entradas válidas

${\displaystyle x_{1}(t)\,}$

${\displaystyle x_{2}(t)\,}$

bem como seus respectivos resultados

${\displaystyle y_{1}(t)=H\left\{x_{1}(t)\right\}}$

${\displaystyle y_{2}(t)=H\left\{x_{2}(t)\right\}}$

então um sistema linear deve satisfazer

${\displaystyle \alpha y_{1}(t)+\beta y_{2}(t)=H\left\{\alpha x_{1}(t)+\beta x_{2}(t)\right\}}$

para quaisquer valores escalares ${\displaystyle \alpha \,}$ e ${\displaystyle \beta \,}$ .

O sistema é então definido pela equação ${\displaystyle H(x(t))=y(t)}$, Onde ${\displaystyle y(t)}$ é alguma função arbitrária do tempo, e ${\displaystyle x(t)}$ é o estado do sistema. Dado ${\displaystyle y(t)}$ e ${\displaystyle H}$, o sistema pode ser resolvido para ${\displaystyle x(t)}$ . Por exemplo, um oscilador harmônico simples obedece à equação diferencial:

${\displaystyle m{\frac {d^{2}(x)}{dt^{2}}}=-kx}$ .

Se

${\displaystyle H(x(t))=m{\frac {d^{2}(x(t))}{dt^{2}}}+kx(t)}$ ,

então ${\displaystyle H}$ é um operador linear. De locação ${\displaystyle y(t)=0}$, podemos reescrever a equação diferencial como ${\displaystyle H(x(t))=y(t)}$, o que prova que um oscilador harmônico simples é um sistema linear.

O comportamento do sistema resultante sujeito a uma entrada complexa pode ser descrito como uma soma de respostas a entradas mais simples. Em sistemas não lineares, não existe tal relação. Esta propriedade matemática torna a solução das equações de modelagem mais simples do que muitos sistemas não lineares. Para sistemas invariantes no tempo, esta é a base da resposta ao impulso ou os métodos de resposta de frequência (ver teoria do sistema LTI ), que descreve uma função de entrada geral ${\displaystyle x(t)}$ em termos de impulsos unitários ou componentes de frequência .

Equações diferenciais típicas de sistemas lineares invariantes no tempo são bem adaptadas para análise usando a transformada de Laplace no caso contínuo, e a transformada Z no caso discreto (especialmente em implementações de computador).

Outra perspectiva é que soluções para sistemas lineares compreendem um sistema de funções que atuam como vetores no sentido geométrico.

Um uso comum de modelos lineares é descrever um sistema não linear por linearização . Isso geralmente é feito por conveniência matemática.

Resposta ao impulso variável com o tempo

A resposta ao impulso variável no tempo h ( t ₂, t ₁ ) de um sistema linear é definida como a resposta do sistema no tempo t = t ₂ a um único impulso aplicado no tempo t = t ₁ . Em outras palavras, se a entrada x ( t ) para um sistema linear é

${\displaystyle x(t)=\delta (t-t_{1})\,}$

onde δ ( t ) representa a função delta de Dirac, e a resposta correspondente y ( t ) do sistema é

${\displaystyle y(t)|_{t=t_{2}}=h(t_{2},t_{1})\,}$

então, a função h ( t ₂, t ₁ ) é a resposta do sistema ao impulso variável no tempo. Uma vez que o sistema não pode responder antes que a entrada seja aplicada, a seguinte condição de causalidade deve ser satisfeita:

${\displaystyle h(t_{2},t_{1})=0,t_{2}<t_{1}}$

A convolução integral

A saída de qualquer sistema linear de tempo contínuo geral está relacionada à entrada por uma integral que pode ser escrita em um intervalo duplamente infinito em decorrência da condição de causalidade:

${\displaystyle y(t)=\int _{-\infty }^{t}h(t,t')x(t')dt'=\int _{-\infty }^{\infty }h(t,t')x(t')dt'}$

Se as propriedades do sistema não dependem do tempo em que ele é operado, então ele é considerado invariante no tempo (estacionário) e h () é uma função apenas da diferença de tempo τ = tt 'que é zero para τ <0 ( ou seja, t <t '). Por redefinição de h (), é então possível escrever a relação de entrada-saída de forma equivalente em qualquer uma das maneiras,

${\displaystyle y(t)=\int _{-\infty }^{t}h(t-t')x(t')dt'=\int _{-\infty }^{\infty }h(t-t')x(t')dt'=\int _{-\infty }^{\infty }h(\tau )x(t-\tau )d\tau =\int _{0}^{\infty }h(\tau )x(t-\tau )d\tau }$

Os sistemas lineares invariantes no tempo são mais comumente caracterizados pela transformada de Laplace da função de resposta ao impulso chamada de função de transferência, que pode ser descrita como:

${\displaystyle H(s)=\int _{0}^{\infty }h(t)e^{-st}\,dt.}$

Em aplicações, geralmente é uma função algébrica racional de s. Como h (t) é zero para t negativo, a integral pode igualmente ser escrita na faixa duplamente infinita e colocar s = iω segue a fórmula para a função de resposta em termos da frequência :

${\displaystyle H(i\omega )=\int _{-\infty }^{\infty }h(t)e^{-i\omega t}dt}$

Sistemas de tempo discreto

A saída de qualquer sistema linear de tempo discreto está relacionada à entrada pela soma da convolução variável no tempo, como descrito abaixo:

${\displaystyle y[n]=\sum _{m=-\infty }^{n}{h[n,m]x[m]}=\sum _{m=-\infty }^{\infty }{h[n,m]x[m]}}$

ou equivalentemente para um sistema invariante no tempo na redefinição de h (),

${\displaystyle y[n]=\sum _{k=0}^{\infty }{h[k]x[n-k]}=\sum _{k=-\infty }^{\infty }{h[k]x[n-k]}}$

Onde

${\displaystyle k=n-m\,}$

representa o intervalo de tempo entre o estímulo no tempo m e a resposta no tempo n .

Ver também

• Sistema linear de divisores em geometria algébrica
• Sistema linear invariante no tempo
• Sistema dinâmico não linear
• Sistema de equações lineares

Referências

• Anton, Howard (1987), Elementary Linear Algebra (5th ed.), New York: Wiley, ISBN 0-471-84819-0
• Beauregard, Raymond A.; Fraleigh, John B. (1973), A First Course In Linear Algebra: with Optional Introduction to Groups, Rings, and Fields, Boston: Houghton Mifflin Company, ISBN 0-395-14017-X