Deret radioaktif

Dalam fisika nuklir, deret radioaktif (atau deret peluruhan, atau rantai peluruhan) adalah rangkaian peluruhan radioaktif dari produk peluruhan radioaktif yang berbeda sebagai serangkaian transformasi berurutan. Ini juga dikenal sebagai "kaskade radioaktif". Kebanyakan radioisotop tidak meluruh secara langsung ke keadaan stabil, melainkan mengalami serangkaian peluruhan sampai akhirnya isotop stabil tercapai.

Tahap peluruhan dirujuk oleh hubungannya dengan tahap sebelumnya atau selanjutnya. Isotop induk adalah isotop yang mengalami peluruhan untuk membentuk isotop anak. Salah satu contohnya adalah uranium (nomor atom 92) meluruh menjadi torium (nomor atom 90). Isotop anak mungkin stabil atau mungkin meluruh untuk membentuk isotop anaknya sendiri. Anak dari isotop anak kadang-kadang disebut isotop cucu.

Waktu yang dibutuhkan atom induk tunggal untuk meluruh menjadi atom isotop anak dapat sangat bervariasi, tidak hanya antara pasangan induk-anak yang berbeda, tetapi juga secara acak antara pasangan identik dari isotop induk dan anak. Peluruhan setiap atom tunggal terjadi secara spontan, dan peluruhan populasi awal atom identik selama waktu t, mengikuti distribusi eksponensial peluruhan, e^−λt, di mana λ disebut konstanta peluruhan. Salah satu sifat isotop adalah waktu paruhnya, waktu di mana setengah dari jumlah awal radioisotop induk identik meluruh menjadi anaknya, yang berbanding terbalik dengan λ. Waktu paruh telah ditentukan di laboratorium untuk banyak radioisotop (atau radionuklida). Mereka dapat berkisar dari hampir seketika (kurang dari 10⁻²¹ detik) hingga lebih dari 10¹⁹ tahun.

Masing-masing tahap memancarkan jumlah radioaktivitas yang sama seperti radioisotop asli (yaitu ada hubungan satu-ke-satu antara jumlah peluruhan dalam tahap berturut-turut) tetapi setiap tahap melepaskan jumlah energi yang berbeda. Jika dan ketika keseimbangan tercapai, setiap isotop anak yang berurutan hadir dalam proporsi langsung dengan waktu paruhnya; tetapi karena aktivitasnya berbanding terbalik dengan waktu paruhnya, setiap nuklida dalam rantai peluruhan akhirnya menyumbangkan transformasi individu sebanyak kepala rantai, meskipun energinya tidak sama. Misalnya, uranium-238 bersifat radioaktif lemah, tetapi uraninit, bijih uranium, 13 kali lebih radioaktif daripada logam uranium murni karena radium dan isotop turunan lainnya yang dikandungnya. Tidak hanya isotop radium yang tidak stabil merupakan pemancar radioaktivitas yang signifikan, tetapi sebagai tahap berikutnya dalam rantai peluruhan, mereka juga menghasilkan radon, gas radioaktif yang berat, lembam, dan terjadi secara alami. Batuan yang mengandung torium dan/atau uranium (seperti beberapa granit) memancarkan gas radon yang dapat terakumulasi di tempat-tempat tertutup seperti ruang bawah tanah atau tambang bawah tanah.^[1]

Perhitungan kuantitas dengan Fungsi Bateman untuk ²⁴¹Pu

Jumlah isotop dalam rantai peluruhan pada waktu tertentu dihitung dengan persamaan Bateman.

Sejarah

Semua unsur dan isotop yang ditemukan di Bumi, dengan pengecualian hidrogen, deuterium, helium, helium-3, dan mungkin sejumlah kecil isotop litium dan berilium stabil yang tercipta saat Ledakan Dahsyat, diciptakan dengan proses s atau proses r di dalam bintang atau tabrakan bintang, dan bagi mereka yang sekarang menjadi bagian dari Bumi, pasti telah tercipta tidak lebih dari 4,5 miliar tahun yang lalu. Semua elemen yang tercipta lebih dari 4,5 miliar tahun yang lalu disebut primordial, artinya mereka dihasilkan oleh proses bintang alam semesta. Pada saat mereka diciptakan, mereka yang tidak stabil mulai meluruh dengan segera. Semua isotop yang memiliki waktu paruh kurang dari 100 juta tahun telah direduksi menjadi 2,8×10⁻¹²% atau kurang dari berapa pun jumlah aslinya yang diciptakan dan ditangkap oleh pertumbuhan Bumi; mereka merupakan jumlah jejak hari ini, atau telah meluruh sama sekali. Hanya ada dua metode lain untuk membuat sebuah isotop: secara artifisial, di dalam reaktor buatan (atau mungkin alami), atau melalui peluruhan spesies isotop induk, proses yang dikenal sebagai rantai peluruhan.

Isotop yang tidak stabil meluruh menjadi produk turunannya (yang terkadang bahkan lebih tidak stabil) pada laju tertentu; akhirnya, seringkali setelah serangkaian peluruhan, isotop stabil tercapai: ada sekitar 200 isotop stabil di alam semesta. Dalam isotop stabil, unsur-unsur ringan biasanya memiliki rasio neutron terhadap proton yang lebih rendah di dalam intinya daripada unsur-unsur yang lebih berat. Unsur ringan seperti helium-4 memiliki rasio neutron:proton yang mendekati 1:1. Unsur terberat seperti timbal memiliki hampir 1,5 neutron per proton (misalnya 1,536 dalam timbal-208). Tidak ada nuklida stabil yang lebih berat daripada timbal-208; unsur yang lebih berat ini harus melepaskan massa untuk mencapai stabilitas, biasanya sebagai peluruhan alfa. Metode peluruhan umum lainnya untuk isotop dengan rasio neutron terhadap proton (n/p) yang tinggi adalah peluruhan beta, di mana nuklida mengubah identitas unsur sambil mempertahankan massa yang sama dan menurunkan rasio n/pnya. Untuk beberapa isotop dengan rasio n/p yang relatif rendah, terdapat peluruhan beta terbalik, di mana proton diubah menjadi neutron, sehingga bergerak menuju isotop stabil; namun, karena fisi hampir selalu menghasilkan produk neutron yang berat, emisi positron relatif jarang dibandingkan dengan emisi elektron. Ada banyak rantai peluruhan beta yang relatif pendek, setidaknya dua (peluruhan beta yang berat dan peluruhan positron yang ringan) untuk setiap berat diskrit hingga sekitar 207 dan beberapa di atasnya, tetapi untuk unsur-unsur bermassa lebih tinggi (isotop yang lebih berat daripada timbal) hanya ada empat jalur yang mencakup semua rantai peluruhan. Ini karena hanya ada dua metode peluruhan utama: radiasi alfa, yang mengurangi massa sebesar 4 satuan massa atom (atomic mass units, amu), dan beta, yang tidak mengubah massa atom sama sekali (hanya nomor atom dan rasio p/n). Keempat jalur tersebut disebut 4n, 4n + 1, 4n + 2, dan 4n + 3; sisa dari membagi massa atom dengan empat memberikan rantai yang akan digunakan isotop untuk meluruh. Ada mode peluruhan lain, tetapi mereka selalu terjadi pada probabilitas yang lebih rendah daripada peluruhan alfa atau beta. (Seharusnya rantai ini tidak memiliki cabang: diagram di bawah menunjukkan beberapa cabang rantai, dan kenyataannya ada lebih banyak lagi, karena ada lebih banyak isotop yang mungkin daripada yang ditunjukkan dalam diagram.) Misalnya, atom ketiga nihonium-278 yang disintesis mengalami enam peluruhan alfa menjadi mendelevium-254, diikuti oleh penangkapan elektron (suatu bentuk peluruhan beta) menjadi fermium-254, dan kemudian alfa ketujuh menjadi kalifornium-250, yang di atasnya ia akan mengikuti rantai 4n + 2 seperti yang diberikan dalam artikel ini. Namun, nuklida superberat terberat yang disintesis tidak mencapai empat rantai peluruhan, karena mereka mencapai nuklida fisi spontan setelah beberapa peluruhan alfa yang mengakhiri rantai: inilah yang terjadi pada dua atom pertama nihonium-278 yang disintesis, serta untuk semua nuklida yang lebih berat yang dihasilkan.

Tiga dari rantai tersebut memiliki isotop (atau nuklida) berumur panjang di dekat bagian atas; isotop berumur panjang ini adalah hambatan dalam proses di mana rantai mengalir sangat lambat, dan membuat rantai di bawahnya "hidup" dengan aliran. Tiga nuklida berumur panjang adalah uranium-238 (waktu paruh = 4,5 miliar tahun), uranium-235 (waktu paruh = 700 juta tahun) dan torium-232 (waktu paruh = 14 miliar tahun). Rantai keempat tidak memiliki isotop bottleneck yang tahan lama, sehingga hampir semua isotop dalam rantai itu telah lama meluruh hingga mendekati stabilitas di bagian bawah. Di dekat ujung rantai itu ada bismut-209, yang sudah lama dianggap stabil. Namun, baru-baru ini, bismut-209 ditemukan tidak stabil dengan waktu paruh 20,1 juta triliun (2,01×10¹⁹) tahun; ia adalah langkah terakhir sebelum talium-205 yang stabil. Di masa lalu yang jauh, sekitar waktu tata surya terbentuk, ada lebih banyak jenis isotop berbobot tinggi yang tidak stabil yang tersedia, dan empat rantai lebih panjang dengan isotop yang telah meluruh. Hari ini kita telah memproduksi isotop yang telah punah, yang kembali mengambil tempat semula: plutonium-239, bahan bakar bom nuklir, sebagai contoh utama yang memiliki waktu paruh "hanya" 24.500 tahun, dan meluruh dengan emisi alfa menjadi uranium-235. Secara khusus, kami telah melalui produksi skala besar neptunium-237 berhasil membangkitkan rantai keempat yang telah punah sampai sekarang.^[2] Tabel di bawah ini memulai empat rantai peluruhan pada isotop kalifornium dengan nomor massa dari 249 hingga 252.

Jenis peluruhan

Diagram ini menggambarkan empat rantai peluruhan yang dibahas dalam teks: torium (4n, dalam warna biru), neptunium (4n+1, dalam warna merah muda), radium (4n+2, dalam warna merah) dan aktinium (4n+3, dalam warna hijau).

Empat mode peluruhan radioaktif yang paling umum adalah: peluruhan alfa, peluruhan beta, peluruhan beta terbalik (dianggap sebagai emisi positron dan penangkapan elektron), dan transisi isomer. Dari proses peluruhan ini, hanya peluruhan alfa yang mengubah nomor massa atom (A) inti, dan selalu menurunkannya sebanyak empat. Karena itu, hampir semua peluruhan akan menghasilkan inti yang nomor massa atomnya memiliki residu mod 4 yang sama, membagi semua nuklida menjadi empat rantai. Anggota dari setiap rantai peluruhan mungkin harus diambil seluruhnya dari salah satu kelas ini. Keempat rantai juga menghasilkan helium-4 karena partikel alfa merupakan inti helium-4.

Tiga rantai peluruhan utama (atau famili) teramati di alam, yang biasa disebut deret torium, deret uranium atau radium, dan deret aktinium, yang mewakili tiga dari empat kelas ini, dan berakhir pada tiga isotop timbal yang berbeda dan stabil. Nomor massa setiap isotop dalam rantai ini dapat direpresentasikan sebagai A = 4n, A = 4n + 2, dan A = 4n + 3, berurutan. Isotop awal berumur panjang dari ketiga isotop ini, torium-232, uranium-238, dan uranium-235, berurutan, telah ada sejak pembentukan bumi, mengabaikan isotop buatan dan peluruhannya yang dibuat sejak 1940-an.

Karena waktu paruh relatif singkat dari isotop awalnya, neptunium-237 (2,14 juta tahun), rantai keempat, deret neptunium dengan A = 4n + 1, sudah punah di alam, kecuali untuk langkah pembatas laju akhir, peluruhan bismut-209. Jejak ²³⁷Np dan produk peluruhannya masih terjadi di alam, sebagai hasil dari penangkapan neutron dalam bijih uranium.^[3] Isotop akhir dari rantai ini sekarang dikenal sebagai talium-205. Beberapa sumber yang lebih tua memberikan sebagai bismut-209 isotop akhir, tetapi baru-baru ini ditemukan bahwa ia sangat sedikit radioaktif, dengan waktu paruh 2,01×10¹⁹ tahun.^[4]

Ada juga rantai peluruhan non-transuranik dari isotop unsur ringan yang tidak stabil, misalnya magnesium-28 dan klorin-39. Di Bumi, sebagian besar isotop awal dari rantai ini sebelum tahun 1945 dihasilkan oleh radiasi kosmik. Sejak 1945, pengujian dan penggunaan senjata nuklir juga telah melepaskan banyak produk fisi radioaktif. Hampir semua isotop tersebut meluruh dengan mode peluruhan β⁻ atau β⁺, berubah dari satu unsur ke unsur lain tanpa mengubah massa atom. Produk anak selanjutnya, karena mendekati stabilitas, umumnya memiliki waktu paruh yang lebih lama hingga akhirnya meluruh menjadi stabilitas.

Deret torium

Rantai 4n Th-232 biasanya disebut "deret torium" atau "kaskade torium". Dimulai dengan torium-232 yang terbentuk secara alami, rangkaian ini mencakup unsur-unsur berikut: aktinium, bismut, timbal, polonium, radium, radon, dan talium. Semuanya hadir, setidaknya untuk sementara, dalam sampel alami yang mengandung torium, baik logam, senyawa, atau mineral. Deret ini berakhir dengan timbal-208.

Total energi yang dilepaskan dari thorium-232 ke timbal-208, termasuk energi yang hilang dari neutrino, adalah 42,6 MeV.

Nuklida induk	Nama historis (pendek)	Nama historis (panjang)	Mode peluruhan	Waktu paruh (a = tahun)	Energi yang dilepaskan, MeV	Nuklida anak
252Cf			α	2,645 a	6,1181	248Cm
248Cm			α	3,4×105 a	5,162	244Pu
244Pu			α	8×107 a	4,589	240U
240U			β−	14,1 jam	,39	240Np
240Np			β−	1,032 jam	2,2	240Pu
240Pu			α	6561 a	5,1683	236U
236U		Toruranium[5]	α	2,3×107 a	4,494	232Th
232Th	Th	Torium	α	1,405×1010 a	4,081	228Ra
228Ra	MsTh1	Mesotorium 1	β−	5,75 a	0,046	228Ac
228Ac	MsTh2	Mesotorium 2	β−	6,25 jam	2,124	228Th
228Th	RdTh	Radiotorium	α	1,9116 a	5,520	224Ra
224Ra	ThX	Torium X	α	3,6319 hri	5,789	220Rn
220Rn	Tn	Toron, Torium Emanation	α	55,6 dtk	6,404	216Po
216Po	ThA	Torium A	α	0,145 dtk	6,906	212Pb
212Pb	ThB	Torium B	β−	10,64 jam	0,570	212Bi
212Bi	ThC	Torium C	β− 64,06% α 35,94%	60,55 mnt	2,252 6,208	212Po 208Tl
212Po	ThC′	Torium C′	α	299 ndtk	8,784 [6]	208Pb
208Tl	ThC″	Torium C″	β−	3,053 mnt	1,803 [6]	208Pb
208Pb	ThD	Torium D	stabil	-	-	-

Deret neptunium

Rantai 4n + 1 dari ²³⁷Np biasa disebut "deret neptunium" atau "kaskade neptunium". Dalam deret ini, hanya dua isotop yang terlibat yang ditemukan secara alami dalam jumlah yang signifikan, yaitu dua yang terakhir: bismut-209 dan talium-205. Beberapa isotop lain telah terdeteksi di alam, yang berasal dari jumlah jejak ²³⁷Np yang dihasilkan oleh reaksi knockout (n,2n) pada ²³⁸U primordial.^[3] Detektor asap yang berisi ruang ionisasi amerisium-241 mengakumulasi sejumlah besar neptunium-237 saat amerisiumnya meluruh; unsur-unsur berikut juga ada di dalamnya, setidaknya untuk sementara, sebagai produk peluruhan neptunium: aktinium, astatin, bismut, fransium, timbal, polonium, protaktinium, radium, talium, torium, dan uranium. Karena deret ini baru ditemukan dan dipelajari pada 1947–1948,^[7] nuklidanya tidak memiliki nama historis. Salah satu ciri unik dari rantai peluruhan ini adalah bahwa gas mulia radon hanya diproduksi di cabang langka (tidak diperlihatkan dalam ilustrasi) tetapi bukan urutan peluruhan utama; dengan demikian, radon dari rantai peluruhan ini tidak bermigrasi melalui batuan hampir sebanyak dari tiga rantai lainnya. Sifat unik lain dari urutan peluruhan ini adalah bahwa ia berakhir di talium, dan bukannya timbal. Deret ini berakhir dengan isotop stabil talium-205.

Total energi yang dilepaskan dari kalifornium-249 ke talium-205, termasuk energi yang hilang karena neutrino, adalah 66,8 MeV.

Nuklida induk	Mode peluruhan	Waktu paruh (a = tahun)	Energi yang dilepaskan, MeV	Nuklida anak
249Cf	α	351 a	5,813+,388	245Cm
245Cm	α	8500 a	5,362+,175	241Pu
241Pu	β−	14,4 a	0,021	241Am
241Am	α	432,7 a	5,638	237Np
237Np	α	2,14×106 a	4,959	233Pa
233Pa	β−	27,0 hri	0,571	233U
233U	α	1,592×105 a	4,909	229Th
229Th	α	7340 a	5,168	225Ra
225Ra	β−	14,9 hri	0,36	225Ac
225Ac	α	10,0 hri	5,935	221Fr
221Fr	α 99,9952% β− 0,0048%	4,8 mnt	6,3 0,314	217At 221Ra
221Ra	α	28 dtk	6,9	217Rn
217At	α 99,992% β− 0,008%	32 mdtk	7,0 0,737	213Bi 217Rn
217Rn	α	540 μdtk	7,9	213Po
213Bi	β− 97,80% α 2,20%	46,5 mnt	1,423 5,87	213Po 209Tl
213Po	α	3,72 μdtk	8,536	209Pb
209Tl	β−	2,2 mnt	3,99	209Pb
209Pb	β−	3,25 jam	0,644	209Bi
209Bi	α	2,01×1019 a	3,137	205Tl
205Tl	-	stabil	-	-

Deret uranium (atau deret radium)

(Grafik yang lebih komprehensif)

Rantai uranium-238 4n+2 disebut "deret uranium" atau "deret radium". Dimulai dengan uranium-238 yang terjadi secara alami, seri ini mencakup unsur-unsur berikut: astatin, bismut, timbal, polonium, protaktinium, radium, radon, talium, dan torium. Semuanya ada, setidaknya untuk sementara, dalam sampel alami yang mengandung uranium, baik logam, senyawa, atau mineral. Deret ini berakhir dengan timbal-206.

Total energi yang dilepaskan dari uranium-238 ke timbal-206, termasuk energi yang hilang karena neutrino, adalah 51,7 MeV.

Nuklida induk Nama historis (pendek)[8] Nama historis (panjang) Mode peluruhan [RS 1] Waktu paruh (a = tahun) Energi yang dilepaskan, MeV [RS 1] Nuklida anak [RS 1] 250Cf α 13,08 a 6,12844 246Cm 246Cm α 4800 a 5,47513 242Pu 242Pu α 3,8×105 a 4,98453 238U 238U UI Uranium I α 4,468×109 a 4,26975 234Th 234Th UX1 Uranium X1 β− 24,10 hri 0,273088 234mPa 234mPa UX2, Bv Uranium X2, Brevium IT, 0,16% β−, 99,84% 1,159 mnt 0,07392 2,268205 234Pa 234U 234Pa UZ Uranium Z β− 6,70 jam 2,194285 234U 234U UII Uranium II α 2,45×105 a 4,8698 230Th 230Th Io Ionium α 7,54×104 a 4,76975 226Ra 226Ra Ra Radium α 1600 a 4,87062 222Rn 222Rn Rn Radon, Radium Emanation α 3,8235 hri 5,59031 218Po 218Po RaA Radium A α, 99,980% β−, 0,020% 3,098 mnt 6,11468 0,259913 214Pb 218At 218At α, 99,9% β−, 0,1% 1,5 dtk 6,874 2,881314 214Bi 218Rn 218Rn α 35 mdtk 7,26254 214Po 214Pb RaB Radium B β− 26,8 mnt 1,019237 214Bi 214Bi RaC Radium C β−, 99,979% α, 0,021% 19,9 mnt 3,269857 5.62119 214Po 210Tl 214Po RaC' Radium C' α 164,3 μdtk 7,83346 210Pb 210Tl RaC" Radium C" β− 1,3 min 5,48213 210Pb 210Pb RaD Radium D β−, 100% α, 1,9×10−6% 22,20 a 0,063487 3,7923 210Bi 206Hg 210Bi RaE Radium E β−, 100% α, 1,32×10−4% 5,012 hri 1,161234 5,03647 210Po 206Tl 210Po RaF Radium F α 138,376 hri 5,03647 206Pb 206Hg β− 8,32 mnt 1,307649 206Tl 206Tl RaE Radium E β− 4,202 mnt 1,5322211 206Pb 206Pb RaG[9] Radium G stabil - - -

"Evaluated Nuclear Structure Data File". Pusat Data Nuklir Nasional.

Deret aktinium

(Grafik yang lebih detail)

Rantai uranium-235 4n+3 biasa disebut "deret aktinium" atau "kaskade aktinium". Dimulai dengan isotop U-235 yang terjadi secara alami, rangkaian peluruhan ini mencakup unsur-unsur berikut: aktinium, astatin, bismut, fransium, timbal, polonium, protaktinium, radium, radon, talium, dan torium. Semuanya ada, setidaknya untuk sementara, dalam setiap sampel yang mengandung uranium-235, baik logam, senyawa, bijih, atau mineral. Deret ini berakhir dengan isotop stabil timbal-207.

Total energi yang dilepaskan dari uranium-235 ke timbal-207, termasuk energi yang hilang karena neutrino, adalah 46,4 MeV.

Nuklida induk	Nama historis (pendek)	Nama historis (panjang)	Mode peluruhan	Waktu paruh (a = tahun)	Energi yang dilepaskan, MeV	Nuklida anak
251Cf			α	900,6 a	6,176	247Cm
247Cm			α	1,56×107 a	5,353	243Pu
243Pu			β−	4,95556 jam	0,579	243Am
243Am			α	7388 a	5,439	239Np
239Np			β−	2,3565 hri	0,723	239Pu
239Pu			α	2,41×104 a	5,244	235U
235U	AcU	Aktin Uranium	α	7,04×108 a	4,678	231Th
231Th	UY	Uranium Y	β−	25,52 jam	0,391	231Pa
231Pa	Pa	Protaktinium	α	32760 a	5,150	227Ac
227Ac	Ac	Aktinium	β− 98,62% α 1,38%	21,772 a	0,045 5,042	227Th 223Fr
227Th	RdAc	Radioaktinium	α	18,68 hri	6,147	223Ra
223Fr	AcK	Aktinium K	β− 99,994% α 0,006%	22,00 mnt	1,149 5,340	223Ra 219At
223Ra	AcX	Aktinium X	α	11,43 hri	5,979	219Rn
219At			α 97,00% β− 3,00%	56 dtk	6,275 1,700	215Bi 219Rn
219Rn	An	Aktinon, Aktinium Emanation	α	3,96 dtk	6,946	215Po
215Bi			β−	7,6 mnt	2,250	215Po
215Po	AcA	Aktinium A	α 99,99977% β− 0,00023%	1,781 mdtk	7,527 0,715	211Pb 215At
215At			α	0,1 mdtk	8,178	211Bi
211Pb	AcB	Aktinium B	β−	36,1 mnt	1,367	211Bi
211Bi	AcC	Aktinium C	α 99,724% β− 0,276%	2,14 mnt	6,751 0,575	207Tl 211Po
211Po	AcC'	Aktinium C'	α	516 mdtk	7,595	207Pb
207Tl	AcC"	Aktinium C"	β−	4,77 mnt	1,418	207Pb
207Pb	AcD	Aktinium D	-	stabil	-	-

Lihat pula

• Fisika nuklir
• Lembah kestabilan nuklir
• Penanggalan radiometrik
• Radionuklida
• Bahan bakar nuklir bekas
• Limbah radioaktif
• Kecelakaan dan insiden nuklir
• Pencemaran radioaktif
• Pemrosesan ulang nuklir
• Radiasi alam
• Peluruhan radioaktif
• Produk peluruhan
• Rantai peluruhan
• Tangkapan neutron
• Tangkapan elektron
• Radiasi pengion
• Racun neutron

Referensi

1. "Archived copy". Diarsipkan dari versi asli tanggal 20 September 2008. Diakses tanggal 18 Juni 2022. Parameter |url-status= yang tidak diketahui akan diabaikan (bantuan)
2. Koch, Lothar (2000). Transuranium Elements, in Ullmann's Encyclopedia of Industrial Chemistry. Wiley. doi:10.1002/14356007.a27_167.
3. Peppard, D. F.; Mason, G. W.; Gray, P. R.; Mech, J. F. (1952). "Occurrence of the (4n + 1) series in nature" (PDF). Journal of the American Chemical Society. 74 (23): 6081–6084. doi:10.1021/ja01143a074.
4. Audi, G.; Kondev, F. G.; Wang, M.; Huang, W. J.; Naimi, S. (2017). "The NUBASE2016 evaluation of nuclear properties" (PDF). Chinese Physics C. 41 (3): 030001. Bibcode:2017ChPhC..41c0001A. doi:10.1088/1674-1137/41/3/030001.
5. Trenn, Thaddeus J. (1978). "Thoruranium (U-236) as the extinct natural parent of thorium: The premature falsification of an essentially correct theory". Annals of Science. 35 (6): 581–97. doi:10.1080/00033797800200441.
6. "Salinan arsip". Diarsipkan dari versi asli tanggal 2018-12-28. Diakses tanggal 2022-06-19.
7. Thoennessen, M. (2016). The Discovery of Isotopes: A Complete Compilation. Springer. hlm. 20. doi:10.1007/978-3-319-31763-2. ISBN 978-3-319-31761-8. LCCN 2016935977.
8. Thoennessen, M. (2016). The Discovery of Isotopes: A Complete Compilation. Springer. hlm. 19. doi:10.1007/978-3-319-31763-2. ISBN 978-3-319-31761-8. LCCN 2016935977.
9. Kuhn, W. (1929). "LXVIII. Scattering of thorium C″ γ-radiation by radium G and ordinary lead". The London, Edinburgh, and Dublin Philosophical Magazine and Journal of Science. 8 (52): 628. doi:10.1080/14786441108564923. ISSN 1941-5982.

• C.M. Lederer; J.M. Hollander; I. Perlman (1968). Table of Isotopes (edisi ke-6). New York: John Wiley & Sons.

Pranala luar

• Portal ilmu nuklir Nucleonica
• Mesin Peluruhan Nucleonica untuk perhitungan peluruhan online profesional
• EPA – Peluruhan Radioaktif
• Situs web pemerintah yang mencantumkan isotop dan energi peluruhan
• Pusat Data Nuklir Nasional – pangkalan data yang tersedia secara bebas yang dapat digunakan untuk memeriksa atau membangun rantai peluruhan
• IAEA – Grafik Langsung Nuklida (dengan rantai peluruhan)
• Penemu Rantai Peluruhan