Chronologie du futur lointain

La chronologie du futur lointain est une série d'évènements géologiques et astrophysiques susceptibles de survenir dans un futur très lointain, tels que la science peut les prévoir avec un certain degré de certitude, étant donné l'état actuel des connaissances.

Illustration d'un trou noir. La plupart des modèles du futur lointain de l'Univers suggèrent qu'au bout du compte, les trous noirs resteront les derniers objets célestes. Cependant, même eux sont amenés à disparaitre par rayonnement de Hawking.

Généralités

Si les prédictions pour le futur ne sont pas toujours certaines, la compréhension scientifique actuelle de certains champs permet de tracer les grandes lignes de certains évènements à venir. Parmi ces disciplines, on trouve l'astrophysique, qui révèle comment les planètes et les étoiles se forment, interagissent et meurent, la physique des particules, qui indique comment la matière se comporte à petite échelle, et la géologie, qui renseigne sur l'évolution de la Terre au cours du temps.

Toutes les prédictions du futur de la Terre, du Système solaire et de l'Univers doivent prendre en compte le deuxième principe de la thermodynamique, qui établit que l'entropie augmente au cours du temps (c'est-à-dire que l'énergie disponible pour effectuer un travail utile diminue)^[1]. Les étoiles épuiseront leurs réserves d'hydrogène et s'éteindront ; des rencontres stellaires éjecteront les planètes de leur système et les systèmes stellaires de leur galaxie^[2]. Au bout du compte, la matière elle-même subira l'influence de la radioactivité et même les matériaux les plus stables se dissocieront en particules subatomiques^[3]. Toutefois, comme les données actuelles suggèrent que l'Univers est plat et ne s'effondrera pas sur lui-même après un temps fini^[4], un futur infini permet potentiellement à des évènements très improbables d'avoir lieu, comme la formation d'un cerveau de Boltzmann^[5].

Les chronologies qui suivent débutent environ dans 8 000 ans et s'étendent jusqu'aux limites connues du temps futur. Certains évènements futurs alternatifs sont référencés pour tenir compte de questions pas encore résolues, comme la survie de l'espèce humaine, la disparition de la biosphère sur Terre, l'éventualité de la destruction de la Terre par l'expansion du Soleil en une géante rouge, ou la stabilité du proton, garantie de celle de la matière.

Chronologies

Légende

La première colonne de chaque tableau indique à quel thème général se rapporte l'évènement évoqué.

Légende

	Thème
	Astronomie et astrophysique
	Géologie et planétologie
	Physique des particules
	Mathématiques
	Culture et Technologie

Futur de la Terre, du Système solaire et de l'Univers

Les trois théories (principales) du destin de l'Univers, plus une quatrième possibilité, sont^{[réf. nécessaire]} :

• Big Crunch : effondrement, au moins 100 milliards d'années, mais jugé peu probable depuis les années 2000 ;
• mort thermique de l'Univers : refroidissement, au moins 10¹⁴ années avant que les dernières étoiles ne s'éteignent ;
• grand déchirement : déchirure, 20 milliards d'années selon certains modèles ; mais ne devrait pas se produire selon sa forme la plus sévère ;
• faux vide : transition, 10¹³⁹ années pour que l'hypothétique faux vide de l'Univers actuel fasse sa transition vers un vide de potentiel énergétique inférieur, déclenchant une nouvelle inflation et un changement de la physique des particules subatomiques.

	Distance (années)	Évènements
	10 000-15 000	La supergéante rouge Antarès peut exploser en supernova[réf. nécessaire].
	36 000	La naine rouge Ross 248 devient l'étoile la plus proche du Soleil, à environ 3,024 années-lumière[6].
	42 000	Alpha Centauri redevient le système stellaire le plus proche du Soleil (plus précisément Proxima Centauri l'étoile la plus proche) après l'éloignement de Ross 248[6].
	50 000	L'actuelle période interglaciaire se termine, d'après les travaux de Berger et Loutre[7], renvoyant la Terre dans une nouvelle période glaciaire, en supposant limités les effets du réchauffement climatique. Les chutes du Niagara érodent les 32 km qui les séparent actuellement du lac Érié et cessent d'exister[8].
	50 000	La longueur du jour solaire atteint 86 401 secondes, à cause des forces de marée lunaires freinant la rotation de la Terre. Selon le système actuel, une seconde intercalaire devrait être alors ajoutée aux horloges tous les jours[9].
	100 000	Le mouvement propre des étoiles sur la sphère céleste, qui résulte de leur mouvement à travers la galaxie, rend méconnaissables la majeure partie des constellations actuelles[10]. L'étoile hypergéante VY Canis Majoris a probablement explosé en hypernova[11].
	100 000	La Terre a probablement connu l'éruption d'un supervolcan produisant au moins 400 km3 de magma[12].
	250 000	Le Kamaʻehuakanaloa, le plus jeune volcan de la chaîne sous-marine Hawaï-Empereur, s'élève au-dessus de la surface de l'océan Pacifique et devient une nouvelle île volcanique[13].
	500 000	La Terre a probablement été percutée par un astéroïde d'environ 1 km de diamètre, si aucune stratégie de déviation n'est mise en place[14].
	1 million	La Terre a probablement connu l'éruption d'un supervolcan produisant au moins 2 300 km3 de magma, un évènement comparable à celle du Toba, il y a 75 000 ans[12].
	1 million	Limite maximale pour l'explosion de la supergéante rouge Bételgeuse en supernova. Cette explosion devrait être facilement visible en plein jour[15],[16].
	1,4 million	L'étoile naine orange Gliese 710 (0,6 masse solaire) passe à 1,1 année-lumière (70 000 unités astronomiques) du Soleil avant de s'éloigner. Ce passage dans le nuage d'Oort pourrait perturber gravitationnellement les membres de ce nuage, un halo de corps glacés orbitant à la frontière du Système solaire, augmentant la probabilité d'un impact cométaire dans le Système solaire interne[17].
	8 millions	La lune Phobos s'approche à moins de 7 000 km de Mars, sa limite de Roche ; les forces de marées devraient la désintégrer et la transformer en un anneau de débris continuant alors à spiraler vers la planète Mars[18].
	10 millions	La vallée du Grand Rift est envahie par la mer Rouge, créant un nouveau bassin océanique divisant l'Afrique[19].
	11 millions	L'anneau de débris de Phobos autour de Mars atteint la surface de la planète[18].
	50 millions	La côte californienne commence sa subduction dans la fosse des Aléoutiennes, du fait du mouvement vers le nord le long de la faille de San Andreas[20]. La collision de l'Afrique et de l'Eurasie ferme le bassin méditerranéen et crée une chaîne de montagnes similaire à l'Himalaya[21].
	100 millions	La Terre a probablement été percutée par une météorite de taille comparable à celle ayant provoqué l'extinction Crétacé-Tertiaire il y a 66 millions d'années[22].
	230 millions	Au-delà de cette date, la position des planètes du Système solaire sur leurs orbites, à partir de l'époque présente, est impossible à prévoir[23].
	240 millions	Le Système solaire termine une révolution complète autour du centre galactique à partir de sa position actuelle[24].
	250 millions	Tous les continents terrestres pourraient fusionner en un nouveau supercontinent. Quatre configurations possibles ont été proposées : Amasie, Nouvelle Pangée, Pangée prochaine[25],[26] et Aurica (en).
	500-600 millions	Un sursaut gamma, ou une supernova énorme, pourrait se produire à moins de 6 500 années-lumière de la Terre. C'est une distance suffisamment proche pour affecter la couche d'ozone et éventuellement déclencher une extinction massive, en supposant correcte l'hypothèse selon laquelle une explosion de ce genre a déclenché l'extinction de l'Ordovicien-Silurien. Toutefois, la supernova devrait nécessairement avoir une orientation très précise par rapport à la Terre pour avoir un effet néfaste dessus[27].
	600 millions	Les forces de marée ont suffisamment éloigné la Lune de la Terre pour que les éclipses solaires totales ne soient plus possibles[28]. Toutes les éclipses solaires centrales seront alors annulaires.
	800 millions	L'atmosphère terrestre ne contient plus assez de dioxyde de carbone pour permettre la photosynthèse C4[29]. La vie multicellulaire s'éteint[30].
	1 milliard	La luminosité solaire a augmenté de 10 %, la température moyenne à la surface de la Terre atteignant 47 °C. L'atmosphère devient une « serre humide », provoquant une évaporation instable des océans[31]. Des poches d'eau pourraient être toujours présentes aux pôles, autorisant quelques refuges pour la vie[32],[33].
	1,3 milliard	La vie eucaryote s'éteint par manque de dioxyde de carbone. Seuls les procaryotes demeurent[30].
	1,5–1,6 milliard	L'augmentation de la luminosité solaire provoque un déplacement de la zone habitable ; tandis que le dioxyde de carbone s'accroît dans l'atmosphère de Mars, sa température en surface augmente à des niveaux comparables à celle de la Terre pendant la glaciation[34],[30].
	2,3 milliards	Le noyau externe terrestre se solidifie, si le noyau interne continue à croître à son rythme actuel d'1 mm par an[35],[36]. Sans noyau externe liquide, le champ magnétique terrestre s'éteint[37].
	2,8 milliards	La température à la surface de la Terre, même aux pôles, atteint en moyenne 147 °C. À ce niveau, la vie est réduite à des colonies unicellulaires dans des micro-environnements isolés et dispersés (lacs de haute altitude, cavernes souterraines) et s'éteint partout ailleurs[38],[39],[notes 1].
	3 milliards	Durée médiane pour que la distance de la Lune à la Terre soit suffisante pour atténuer son effet stabilisateur sur l'inclinaison de l'axe terrestre. En conséquence, le mouvement des pôles terrestres devient chaotique[40].
	3,3 milliards	1 % de chance pour que l'ellipticité de l'orbite de Mercure devienne tellement élevée qu'elle entre en collision avec Vénus, provoquant le chaos dans le Système solaire interne et conduisant potentiellement à une collision planétaire avec la Terre[41].
	3,5 milliards	Les conditions à la surface de la Terre sont comparables à celles de Vénus actuellement[42].
	3,6 milliards	La lune Triton traverse la limite de Roche de Neptune, se désintégrant potentiellement en un système d'anneaux planétaires similaire à celui de Saturne[43].
	4 milliards	Durée médiane pour une collision entre la galaxie d'Andromède et la Voie lactée, conduisant à une fusion des deux galaxies[44]. Du fait des immenses distances entre les étoiles, le Système solaire ne devrait pas être affecté par cette collision[45].
	5,4 milliards	Après avoir épuisé ses réserves d'hydrogène dans son noyau, le Soleil quitte la séquence principale et commence son évolution en géante rouge[46].
	7,5 milliards	La Terre et Mars pourraient être en rotation synchrone avec le Soleil[34].
	7,9 milliards	Le Soleil atteint le sommet de la branche des géantes rouges, d'un rayon maximal 256 fois supérieur à son rayon actuel[46]. Mercure, Vénus et peut-être la Terre sont détruites[47]. Pendant cette période, il est possible que Titan, la principale lune de Saturne, puisse atteindre une température de surface compatible avec la présence de vie[48].
	8 milliards	Le Soleil devient une naine blanche carbone-oxygène d'une masse égale à 54,05 % de sa masse actuelle[49],[46],[50].
	14,4 milliards	Le Soleil devient une naine noire tandis que sa luminosité tombe en dessous de trois milliardièmes de son niveau actuel et sa température descend à 2 000 °C, la rendant invisible à l'œil humain[51].
	20 milliards	Fin de l'Univers dans le cas d'un scénario de type Grand déchirement[52]. Les observations des vitesses de groupes de galaxies par Chandra suggèrent que ceci ne devrait pas se produire[53].
	50 milliards	En supposant qu'elles survivent à l'expansion solaire, la Terre et la Lune sont en rotation synchrone, chacune présentant toujours la même face à l'autre[54],[55]. Par suite, les forces de marée du Soleil vampirisent une partie du moment cinétique du système, provoquant un raccourcissement de l'orbite de la Lune et une accélération de la rotation de la Terre[56].
	100 milliards	L'expansion de l'Univers conduit toutes les galaxies en dehors du Groupe local à disparaître au-delà de l'univers observable[57].
	150 milliards	Le fond diffus cosmologique refroidit à −272,85 °C (au lieu des −270,45 °C actuellement), le rendant indétectable avec les technologies actuelles[58].
	450 milliards	Durée médiane pour que la cinquantaine de galaxies[59] du Groupe local fusionnent en une seule galaxie[3].
	800 milliards	La luminosité totale de la galaxie résultante commence à décliner, tandis que les étoiles naines rouges traversent leur étape « naine bleue » de luminosité maximale[60].
	1012 (1 billion)	Estimation basse pour la fin de la naissance des étoiles dans les galaxies, celles-ci ne comportant plus de nuages de gaz permettant leur formation[3]. L'expansion de l'Univers, en supposant une densité d'énergie sombre constante, multiplie la longueur d'onde du fonds diffus cosmologique par 1029, dépassant l'échelle de l'horizon cosmique et rendant cette preuve du Big Bang indétectable. Cependant, il est toujours possible de constater l'expansion de l'Univers par étude de la cinématique stellaire[57].
	3 × 1013 (30 billions)	Durée estimée pour que le Soleil passe très près d'une autre étoile. Quand deux étoiles (ou rémanents d'étoile) passent près l'une de l'autre, les orbites de leurs planètes sont perturbées, ce qui peut les éjecter définitivement des systèmes. En moyenne, plus une planète orbite proche de son étoile, plus il se passe du temps avant qu'une telle éjection se produise[61].
	1014 (100 billions)	Estimation haute pour la fin de la naissance des étoiles dans les galaxies[3]. Cette date marque la transition vers l'ère dégénérée ; l'hydrogène n'est plus disponible pour former de nouvelles étoiles et celles qui existent épuisent leur combustible puis s'éteignent[2].
	1,2 × 1014 (120 billions)	Toutes les étoiles de l'Univers ont épuisé leur combustible (les étoiles les plus durables, les naines rouges à faible masse, ont une durée de vie entre 10 et 20 billions d'années)[3]. Après ce point, les seuls objets de masse stellaire restants sont des rémanents stellaires (naines blanches, étoiles à neutrons et trous noirs). Les naines brunes subsistent également[3].
	1015 (1 billiard)	Des rencontres stellaires rapprochées ont fini par éjecter toutes les planètes hors du Système solaire[3]. Le Soleil a refroidi à 5 K au-dessus du zéro absolu[62].
	1019 à 1020	Toutes les naines brunes et les rémanents stellaires ont été éjectés des galaxies. Lorsque deux objets passent à proximité l'un de l'autre, ils échangent de l'énergie orbitale, les objets de moindre masse ayant tendance à gagner de l'énergie. Après des rencontres répétées, les objets de faible masse peuvent en obtenir suffisamment pour être éjectés de leur galaxie[3],[63].
	1020	L'orbite terrestre arrive à son effondrement final par émission d'ondes gravitationnelles[64], si elle n'a été ni engloutie par le Soleil[65],[66], ni éjectée lors d'une rencontre stellaire[64].
	2 × 1036	Tous les nucléons de l'Univers observable se désintègrent, si la demi-vie du proton prend sa plus petite valeur possible (8,2 × 1033 années)[67],[68],[notes 2].
	3 × 1043	Tous les nucléons de l'Univers observable se désintègrent, si la demi-vie du proton prend sa plus grande valeur possible (1041 années)[3], en supposant que le Big Bang a subi une inflation et que le même procédé qui a permis à la matière de prédominer sur l'antimatière conduit le proton à se désintégrer[68],[notes 2]. Si tel est le cas, l'ère des trous noirs débute là où ceux-ci sont les derniers objets célestes[2],[3].
	1065	En supposant que le proton ne se désintègre pas, tous les objets rigides, comme les roches, ont réarrangé leurs atomes et leurs molécules par effet tunnel. À cette échelle de temps, toute matière est liquide[64].
	1,7 × 10106	Estimation du temps nécessaire à un trou noir supermassif d'une masse de 20 billions de masses solaires pour s'évaporer par rayonnement de Hawking[69]. Cela marque la fin de l'ère des trous noirs. Après cette époque, si le proton se désintègre, l'Univers entre dans l'ère sombre, où tous les objets physiques se sont désintégrés en particules subatomiques, atteignant peu à peu leur état d'énergie final[2],[3].
	10139	Estimation de la durée de vie du modèle standard avant l'effondrement d'un faux vide. L'intervalle de confiance à 95 % est de 1058 à 10241 ans, en partie à cause de l'incertitude concernant la masse du quark top.
	10200	Tous les nucléons de l'univers observable se sont désintégrés, si ce n'est par le processus ci-dessus, par l'un des nombreux mécanismes possibles dans la physique des particules moderne (processus de non-conservation du baryon d'ordre supérieur, trous noirs virtuels, etc.) sur des échelles de temps de 1046 à 10200 ans.
	101500	Si le proton ne se désintègre pas, tous les baryons soit ont fusionné pour former du fer 56, soit se sont désintégrés en fer 56 depuis un élément de masse supérieure[64].
	${\displaystyle 10^{10^{26}}}$ [notes 3]	Estimation basse du temps nécessaire pour que toute matière s'effondre en trou noir, en supposant le proton stable[64].
	${\displaystyle 10^{10^{50}}}$	Estimation du temps nécessaire pour qu'un cerveau de Boltzmann apparaisse dans le vide par réduction spontanée d'entropie[5].
	${\displaystyle 10^{10^{76}}}$	Estimation haute du temps nécessaire pour que toute matière s'effondre en trou noir, en supposant le proton stable[64].
	${\displaystyle 10^{10^{120}}}$	Estimation haute du temps nécessaire à l'Univers pour atteindre son état d'énergie final[5].
	${\displaystyle 10^{10^{10^{56}}}}$	Estimation du temps nécessaire pour que des fluctuations quantiques aléatoires génèrent un nouveau Big Bang, selon Caroll et Chen[70].
	${\displaystyle 10^{10^{10^{76,66}}}}$	Échelle de temps du théorème de récurrence de Poincaré pour l'état quantique d'une boite hypothétique contenant un trou noir stellaire isolé[71], en supposant un modèle statistique sujet à la récurrence de Poincaré[incompréhensible].
	${\displaystyle 10^{10^{10^{10^{2,08}}}}}$	Échelle de la durée de récurrence de Poincaré pour l'état quantique d'une boite hypothétique contenant un trou noir d'une masse égale à celle de la totalité de l'Univers observable[incompréhensible][71].
	${\displaystyle 10^{10^{10^{10^{10^{1,1}}}}}}$	Échelle de la durée de récurrence de Poincaré pour l'état quantique d'une boite hypothétique contenant un trou noir d'une masse égale à celle de la totalité de l'Univers, observable ou non, en supposant le modèle inflationnaire chaotique de Linde avec un inflaton d'une masse de 10−6 masse de Planck[incompréhensible][71].

Évènements astronomiques

Le tableau suivant recense quelques évènements astronomiques extrêmement rares ou remarquables à partir de l'an 10001.

	Distance (années)	Date	Évènements
	8 639	20 août 10 663	Éclipse solaire et transit de Mercure simultanés[72].
	8 696	10 720	Mercure et Vénus traversent l'écliptique au même moment[72].
	8 876	10 900	La précession des équinoxes conduit Deneb, devenue l'étoile polaire, à son minimum de distance angulaire avec le pôle Nord céleste[73].
	9 244	25 août 11 268	Éclipse solaire et transit de Mercure simultanés[72].
	9 551	28 février 11 575	Éclipse solaire et transit de Mercure simultanés[72].
	11 401	17 septembre 13 425	Transits quasi simultanés de Vénus et de Mercure[72].
	12 000 à 13 000	Vers 14 500	La précession des équinoxes conduit Véga à devenir l'étoile polaire boréale[74],[75].
	~ 13 000	Vers 15 000	À la moitié d'un cycle de précession, l'inclinaison de l'axe terrestre est renversé, et l'été et l'hiver se produisent à des côtés opposés de l'orbite terrestre actuelle. Les saisons de l'hémisphère nord, qui connaît déjà des variations saisonnières plus prononcées du fait d'un plus grand pourcentage de terres émergées, sont plus accentuées, l'hémisphère faisant face au Soleil au périhélie et lui tournant le dos à l'aphélie[75].
	13 208	5 avril 15 232	Éclipse solaire totale et transit de Vénus simultanés[72].
	13 766	20 avril 15 790	Éclipse solaire annulaire et transit de Mercure simultanés[72].
	~ 27 000	Vers 29 000	L'excentricité orbitale terrestre atteint un minimum de 0,00236 (elle est actuellement de 0,01671)[76],[77],[78].
	36 148	Octobre 38 172	Transit d'Uranus depuis Neptune, le plus rare de tous les transits planétaires[79],[notes 4].
	64 246	66 270	Sirius devient l'étoile polaire australe à 1,6° du pôle Sud céleste, dû à la combinaison de la précession et de son mouvement propre[80].
	65 149	67 173	Mercure et Vénus traversent l'écliptique au même moment[72].
	67 139	26 juillet 69 163	Transit simultané de Vénus et Mercure[72].
	91 806	93 830	Sirius devient une nouvelle fois l'étoile polaire australe, mais à 2,3° du pôle Sud céleste[80].
	222 484	27 et 28 mars 224 508	Transit successif de Vénus, puis Mercure[72].
	569 717	571 741	Transit simultané de Vénus et de la Terre depuis Mars[72].

Projections calendaires

Quelques évènements calendaires remarquables prévus concernant certains calendriers actuels.

	Distance (années)	Date	Évènements
	~ 10 000	Vers 12 000	Le calendrier grégorien est en décalage d'une dizaine de jours avec la position du Soleil dans le ciel[81], ce qui est comparable au décalage qu'avait l'ancien calendrier julien lors de l'introduction du nouveau calendrier.
	18 850	20 874	Le calendrier hégirien (lunaire) et le calendrier grégorien (solaire) affichent simultanément le même millésime (annuel) pour la seule fois de l'Histoire et sont parfaitement concordants le 1er mai de cette année. Après cette date, le calendrier hégirien, plus court, dépasse lentement le calendrier grégorien[82].
	46 877	1er mars 48 901	Le calendrier julien (365,25 jours) et le calendrier grégorien (365,2425 jours) ont une année complète d'écart[83],[notes 5].

Exploration spatiale

Depuis 2006, cinq sondes spatiales (Voyagers 1 et 2, Pioneers 10 et 11 et New Horizons) sont lancées sur une trajectoire les conduisant au-delà du Système solaire et dans l'espace interstellaire. À moins d'une collision, peu probable, ces sondes devraient continuer indéfiniment^[84].

	Distance (années)	Évènement
	10 000	Pioneer 10 passe à 3,8 années-lumière de l'étoile de Barnard[84].
	25 000	Le message d'Arecibo, émis le 16 novembre 1974, atteint sa destination, l'amas d'Hercule[85]. Il s'agit de l'unique message radio délibérément émis vers une région aussi lointaine de la Galaxie. En supposant qu'un mode de communication similaire soit employé, une réponse éventuelle prendrait aussi longtemps à atteindre la Terre.
	32 000	Pioneer 10 passe à moins de 3 années-lumière de Ross 248.
	40 000	Voyager 1 passe à 1,6 année-lumière de Gliese 445, une étoile de la constellation de la Girafe[86].
	50 000	La capsule temporelle du satellite KEO, si elle est lancée, rentre dans l'atmosphère terrestre[87].
	296 000	Voyager 2 passe à 4,3 années-lumière de Sirius[86].
	2 millions	Pioneer 10 passe près d'Aldébaran[88].
	4 millions	Pioneer 11 passe près de l'étoile Lambda Aquilae de la constellation de l'Aigle[88].
	8 millions	Les orbites des satellites LAGEOS s'effondrent et ceux-ci pénètrent dans l'atmosphère terrestre, transportant avec eux un message à l'intention des descendants éventuels de l'humanité, ainsi qu'une carte des continents tels qu'on suppose qu'ils devraient apparaître à cette époque-là[89].
?	~ 1 milliard	Durée de vie estimée des deux Voyager Golden Record, avant que les informations stockées ne soient rendues irrécupérables.

Culture et technologie

	Distance (années)	Évènement
	10 000	Durée de vie estimée de plusieurs projets en cours de la Long Now Foundation, comme la Clock of the Long Now, le Rosetta Project et le Long Bet Project[90].
	10 000	Fin de l'humanité, selon le controversé argument de l'apocalypse de Brandon Carter, qui suppose que la moitié des humains qui vivront sont déjà nés[91].
	100 000 – 1 million	Selon Michio Kaku, temps qu'il faudra à l'humanité pour devenir une civilisation de type III, capable de disposer de toute l'énergie de la Galaxie[92].
	5–50 millions	Temps permettant à toute la Galaxie d'être colonisée, même à des vitesses inférieures à celle de la lumière[93].

Notes et références

Notes

1. Il y a environ une chance sur 100 000 que la Terre soit éjectée dans l'espace interstellaire par une rencontre stellaire avant cette date, et une sur trois millions qu'elle soit alors capturée par une autre étoile. Si ceci se produit, la vie, en supposant qu'elle survive au trajet interstellaire, peut potentiellement continuer encore plus longtemps.
2. Environ 264 demi-vies. Tyson et al. utilisent un calcul avec une valeur différente pour la demi-vie.
3. ${\displaystyle 10^{10^{26}}}$ est un 1 suivi de 10²⁶ zéros.
4. Calculé à l'aide du logiciel Solex d'Aldo Vitagliano.
5. Calculé à partir du fait que les calendriers étaient déjà en décalage de 10 jours en 1582 et s'écartent de 3 jours tous les 400 ans.

Références

1. (en) C.R. Nave, « Second Law of Thermodynamics », Georgia State University.
2. (en) Fred Adams et Gregory Laughlin, The Five Ages of the Universe, New York, The Free Press, 1999 (ISBN 978-0-684-85422-9).
3. (en) Fred Adams et Gregory Laughlin, « A dying universe: the long-term fate et evolution of astrophysical objects », Reviews of Modern Physics, vol. 69, n^o 2,‎ avril 1997, p. 337–372 (DOI 10.1103/RevModPhys.69.337, Bibcode 1997RvMP...69..337A, arXiv astro-ph/9701131).
4. (en) E. Komatsu, K.M. Smith, J. Dunkley et al., « Seven-Year Wilkinson Microwave Anisotropy Probe (WMAP) Observations: Cosmological Interpretation », The Astrophysical Journal Supplement Series, vol. 192, n^o 2,‎ 2011, p. 18 (DOI 10.1088/0067-0049/192/2/18, Bibcode 2011ApJS..192...19W, arXiv 1001.4731).
5. (en) Andrei Linde, « Sinks in the Landscape, Boltzmann Brains et the Cosmological Constant Problem », Journal of Cosmology et Astroparticle Physics, vol. 2007, n^o 1,‎ 2007, p. 022 (DOI 10.1088/1475-7516/2007/01/022, Bibcode 2007JCAP...01..022L, arXiv hep-th/0611043, lire en ligne).
6. (en) R. A. J. Matthews, « The Close Approach of Stars in the Solar Neighborhood », The Royal Astronomical Society Quarterly Journal, vol. 35, n^o 1,‎ printemps 1994, p. 1 (Bibcode 1994QJRAS..35....1M).
7. (en) Berger, A, et Loutre, MF, « Climate: an exceptionally long interglacial ahead? », Science, vol. 297, n^o 5585,‎ 2002, p. 1287–8 (PMID 12193773, DOI 10.1126/science.1076120).
8. (en) « Niagara Falls Geology Facts & Figures », Niagara Parks.
9. (en) David Finkleman, Steve Allen, John Seago, Rob Seaman et P. Kenneth Seidelmann, « The Future of Time: UTC et the Leap Second », ArXiv eprint, vol. 1106,‎ juin 2011, p. 3141 (Bibcode 2011arXiv1106.3141F, arXiv 1106.3141).
10. (en) Ken Tapping, « The Unfixed Stars », Conseil national de recherches Canada, 2005.
11. (en) J.D. Monnier, P. Tuthill, GB Lopez et al., « The Last Gasps of VY Canis Majoris: Aperture Synthesis et Adaptive Optics Imagery », The Astrophysical Journal, vol. 512, n^o 1,‎ 1999, p. 351 (DOI 10.1086/306761, Bibcode 1999ApJ...512..351M, arXiv astro-ph/9810024).
12. (en) « Frequency, locations et sizes of super-eruptions », The Geological Society.
13. (en) « Frequently Asked Questions », Hawai'i Volcanoes National Park, 2011.
14. (en) Nick Bostrom, « Existential Risks: Analyzing Human Extinction Scenarios et Related Hazards », Journal of Evolution et Technology, vol. 9, n^o 1,‎ mars 2002 (lire en ligne).
15. (en) « Sharpest Views of Betelgeuse Reveal How Supergiant Stars Lose Mass », Observatoire européen austral, 29 juillet 2009.
16. (en) Larry Sessions, « Betelgeuse will explode someday », EarthSky Communications, Inc, 29 juillet 2009.
17. (en) Vadim V. Bobylev, « Searching for Stars Closely Encountering with the Solar System », Astronomy Letters, vol. 36, n^o 3,‎ mars 2010, p. 220–226 (DOI 10.1134/S1063773710030060, Bibcode 2010AstL...36..220B, arXiv 1003.2160).
18. (en) B.K. Sharma, « Theoretical formulation of the Phobos, moon of Mars, rate of altitudinal loss », Eprint arXiv:0805.1454,‎ 2008 (lire en ligne).
19. (en) Eitan Haddok, « Birth of an Ocean: The Evolution of Ethiopia's Afar Depression », Scientific American, 29 septembre 2008.
20. (en) Tom Garrison, Essentials of Oceanography, Brooks/Cole, 2009, 62 p..
21. (en) « Continents in Collision: Pangea Ultima », National Aeronautics and Space Administration, 2000.
22. (en) Stephen A. Nelson, « Meteorites, Impacts, et Mass Extinction », Université Tulane.
23. (en) Wayne B. Hayes, « Is the Outer Solar System Chaotic? », Nature Physics, vol. 3, n^o 10,‎ 2007, p. 689–691 (DOI 10.1038/nphys728, Bibcode 2007NatPh...3..689H, arXiv astro-ph/0702179)
24. (en) Stacy Leong, « Period of the Sun's Orbit Around the Galaxy (Cosmic Year) », The Physics Factbook, 2002.
25. (en) Christopher R. Scotese, « Pangea Ultima will form 250 million years in the Future », Paleomap Project.
26. (en) Caroline Williams et Ted Nield, « Pangaea, the comeback », New Scientist, 20 octobre 2007.
27. (en) Anne Minard, « Gamma-Ray Burst Caused Mass Extinction? », National Geographic News, 2009.
28. (en) « Questions Frequently Asked by the Public About Eclipses », National Aeronautics and Space Administration.
29. (en) Martin J. Heath et Laurance R. Doyle, « Circumstellar Habitable Zones to Ecodynamic Domains: A Preliminary Review et Suggested Future Directions », 2009.
30. (en) S. Franck, C. Bounama et W. Von Bloh, « Causes et timing of future biosphere extinction », Biogeosciences Discussions, vol. 2, n^o 6,‎ novembre 2005, p. 1665–1679 (DOI 10.5194/bgd-2-1665-2005, Bibcode 2005BGD.....2.1665F, lire en ligne).
31. (en) K.-P. Schröder et R. Connon Smith, « Distant future of the Sun et Earth revisited », Monthly Notices of the Royal Astronomical Society, vol. 386, n^o 1,‎ 1^er mai 2008, p. 155–163 (DOI 10.1111/j.1365-2966.2008.13022.x, Bibcode 2008MNRAS.386..155S, arXiv 0801.4031).
32. (en) Donald E. Brownlee, Heliophysics : Evolving Solar Activity et the Climates of Space et Earth, Cambridge, Cambridge University Press, 2010, 495 p. (ISBN 978-0-521-11294-9), « Planetary habitability on astronomical time scales ».
33. (en) Li King-Fai, Kaveh Pahlevan, Joseph L. Kirschvink et Luk L. Yung, « Atmospheric pressure as a natural climate regulator for a terrestrial planet with a biosphere », Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America, vol. 106, n^o 24,‎ 2009 (DOI 10.1073/pnas.0809436106, Bibcode 2009PNAS..106.9576L).
34. (en) Jeffrey Stuart Kargel, Mars : A Warmer, Wetter Planet, Springer, 2004, 509 p. (ISBN 978-1-85233-568-7, lire en ligne).
35. (en) Lauren Waszek, Jessica Irving et Arwen Deuss, « Reconciling the Hemispherical Structure of Earth's Inner Core With its Super-Rotation », Nature Geoscience, vol. 4, n^o 4,‎ 20 février 2011, p. 264–267 (DOI 10.1038/ngeo1083, Bibcode 2011NatGe...4..264W)
36. (en) W.F. McDonough, « Compositional Model for the Earth's Core », Treatise on Geochemistry, vol. 2,‎ 2004, p. 547–568 (ISBN 978-0-08-043751-4, DOI 10.1016/B0-08-043751-6/02015-6, Bibcode 2003TrGeo...2..547M)
37. (en) J.G. Luhmann, R.E. Johnson et M.H.G. Zhang, « Evolutionary impact of sputtering of the Martian atmosphere by O⁺ pickup ions », Geophysical Research Letters, vol. 19, n^o 21,‎ 1992, p. 2151–2154 (DOI 10.1029/92GL02485, Bibcode 1992GeoRL..19.2151L)
38. (en) Jack T. O'Malley-James, Jane S. Greaves, John A. Raven et Charles S. Cockell, « Swansong Biospheres: Refuges for life et novel microbial biospheres on terrestrial planets near the end of their habitable lifetimes », 2012.
39. (en) Fred C. Adams, Global Catastrophic Risks, Oxford University Press, 2008, « Long-term astrophysicial processes », p. 33–47
40. (en) O. Neron de Surgey et J. Laskar, « On the Long Term Evolution of the Spin of the Earth », Astronomie et Systemes Dynamiques, Bureau des Longitudes, vol. 318,‎ 1996, p. 975 (Bibcode 1997A&A...318..975N)
41. (en) « Study: Earth May Collide With Another Planet », Fox News Channel, 11 juin 2009
42. (en) Jeff Hecht, « Science: Fiery Future for Planet Earth », New Scientist, 2 avril 1994, p. 14
43. (en) C.F. Chyba, D.G. Jankowski et P.D. Nicholson, « Tidal Evolution in the Neptune-Triton System », Astronomy & Astrophysics, vol. 219,‎ 1989, p. 23 (Bibcode 1989A&A...219L..23C)
44. (en) J. T. Cox et A. Loeb, « The Collision Between The Milky Way And Andromeda », Monthly Notices of the Royal Astronomical Society, vol. 386, n^o 1,‎ 2007, p. 461 (DOI 10.1111/j.1365-2966.2008.13048.x, Bibcode 2008MNRAS.tmp..333C, arXiv 0705.1170)
45. (en) J. Braine, U. Lisenfeld, P.A. Duc et al., « Colliding molecular clouds in head-on galaxy collisions », Astronomy et Astrophysics, vol. 418, n^o 2,‎ 2004, p. 419–428 (DOI 10.1051/0004-6361:20035732, Bibcode 2004A&A...418..419B, arXiv astro-ph/0402148, lire en ligne)
46. (en) K. P. Schroder et R. Connon Smith, « Distant Future of the Sun et Earth Revisited », Monthly Notices of the Royal Astronomical Society, vol. 386, n^o 1,‎ 2008, p. 155–163 (DOI 10.1111/j.1365-2966.2008.13022.x, Bibcode 2008MNRAS.386..155S, arXiv 0801.4031)
47. (en) K. R. Rybicki et C. Denis, « On the Final Destiny of the Earth and the Solar System », Icarus, vol. 151, n^o 1,‎ 2001, p. 130–137 (DOI 10.1006/icar.2001.6591, Bibcode 2001Icar..151..130R)
48. (en) Ralph D. Lorenz, Jonathan I. Lunine et Christopher P. McKay, « Titan under a red giant sun: A new kind of "habitable" moon », Geophysical Research Letters, vol. 24, n^o 22,‎ 1997, p. 2905–8 (PMID 11542268, DOI 10.1029/97GL52843, Bibcode 1997GeoRL..24.2905L, lire en ligne)
49. (en) Bruce Balick, « Planetary Nebulae et the Future of the Solar System », University of Washington
50. (en) Jasonjot S. Kalirai et al., « The Initial-Final Mass Relation: Direct Constraints at the Low-Mass End », The Astrophysical Journal, vol. 676, n^o 1,‎ mars 2008, p. 594–609 (DOI 10.1086/527028, Bibcode 2008ApJ...676..594K, arXiv 0706.3894)
51. (en) Samuel C. Vila, « Evolution of a 0.6 M_{sun} White Dwarf », Astrophysical Journal, vol. 170, n^o 153,‎ 1971 (DOI 10.1086/151196, Bibcode 1971ApJ...170..153V)
52. (en) « Universe May End in a Big Rip », CERN Courier, 1^er mai 2003
53. (en) A. Vikhlinin, A.V. Kravtsov, R.A. Burenin et al., « Chandra Cluster Cosmology Project III: Cosmological Parameter Constraints », The Astrophysical Journal, The Astrophysical Journal, vol. 692, n^o 2,‎ 2009, p. 1060 (DOI 10.1088/0004-637X/692/2/1060, Bibcode 2009ApJ...692.1060V, arXiv 0812.2720)
54. (en) C.D. Murray et S.F. Dermott, Solar System Dynamics, Cambridge University Press, 1999, 184 p. (ISBN 978-0-521-57295-8)
55. (en) Terence Dickinson, From the Big Bang to Planet X : The 50 Most-asked Questions about the Universe-- and Their Answers, Camden East, Ontario, Camden House, 1993, 151 p. (ISBN 978-0-921820-71-0), p. 79–81
56. (en) Robin M. Canup et Kevin Righter, Origin of the Earth et Moon, vol. 30, University of Arizona Press, coll. « The University of Arizona space science series », 2000, 177 p. (ISBN 978-0-8165-2073-2, lire en ligne)
57. (en) Abraham Loeb, « Cosmology with Hypervelocity Stars », Harvard University,‎ 2011 (arXiv 1102.0007v2.pdf)
58. (en) Marcus Chown, Afterglow of Creation, University Science Books, 1996, 210 p.
59. (en) « The Local Group of Galaxies », University of Arizona
60. (en) F. C. Adams, G. J. M. Graves et G. Laughlin, « Gravitational Collapse: From Massive Stars to Planets », Revista Mexicana de Astronomía y Astrofísica (Serie de Conferencias), First Astrophysics meeting of the Observatorio Astronomico Nacional. / A meeting to celebrate Peter Bodenheimer for his outstanding contributions to Astrophysics, vol. 22,‎ décembre 2004, p. 46–49 (Bibcode 2004RMxAC..22...46A)
61. (en) Roger John Tayler, Galaxies, Structure et Evolution, Cambridge University Press, 1993, 92 p. (ISBN 978-0-521-36710-3, lire en ligne)
62. (en) John D. Barrow et Frank J. Tipler, The Anthropic Cosmological Principle, Oxford, Oxford University Press, 1988, 706 p. (ISBN 978-0-19-282147-8, lire en ligne)
63. (en) Fred Adams et Gregory Laughlin, The Five Ages of the Universe, New York, The Free Press, 1999 (ISBN 978-0-684-85422-9), p. 85–87
64. (en) Freeman J. Dyson, « Time Without End: Physics et Biology in an Open Universe », Reviews of Modern Physics, vol. 51, n^o 3,‎ 1979, p. 447 (DOI 10.1103/RevModPhys.51.447, Bibcode 1979RvMP...51..447D, lire en ligne)
65. (en) K.-P. Schröder et R. Connon Smith, « Distant Future of the Sun et Earth Revisited », Monthly Notices of the Royal Astronomical Society, vol. 386, n^o 1,‎ 2008, p. 155 (DOI 10.1111/j.1365-2966.2008.13022.x, Bibcode 2008MNRAS.386..155S, arXiv 0801.4031)
66. (en) I. J. Sackmann, A. J. Boothroyd et K. E. Kraemer, « Our Sun. III. Present et Future », Astrophysical Journal, vol. 418,‎ 1993, p. 457 (DOI 10.1086/173407, Bibcode 1993ApJ...418..457S)
67. (en) Nishino, « Search for Proton Decay via Proton+ → Positron pion0 et Proton+ → Muon+ pion0 in a Large Water Cherenkov Detector », Physical Review Letters, vol. 102, n^o 14,‎ 2009, p. 141801 (DOI 10.1103/PhysRevLett.102.141801, Bibcode 2009PhRvL.102n1801N)
68. (en) Neil de Grasse Tyson, Charles Tsun-Chu Liu et Robert Irion, One Universe : At Home in the Cosmos, Joseph Henry Press, 2000, 224 p. (ISBN 978-0-309-06488-0, lire en ligne)
69. (en) Don N. Page, « Particle Emission Rates From a Black Hole: Massless Particles From an Uncharged, Nonrotating Hole », Physical Review D, vol. 13, n^o 2,‎ 1976, p. 198–206 (DOI 10.1103/PhysRevD.13.198, Bibcode 1976PhRvD..13..198P)
70. (en) Sean M. Carroll and Jennifer Chen, Spontaneous Inflation and the Origin of the Arrow of Time, 2004 (arXiv hep-th/0410270, lire en ligne), « Fluctuating into Inflation », p. 25.
71. (en) Don N. Page, Heat Kernel Techniques et Quantum Gravity, Texas A&M University, coll. « Discourses in Mathematics et its Applications », 1995, 461 p. (ISBN 978-0-9630728-3-2, arXiv hep-th/9411193), chap. 4 (« Information Loss in Black Holes and/or Conscious Beings? »)
72. (en) J. Meeus et A. Vitagliano, « Simultaneous Transits », Journal of the British Astronomical Association, vol. 114, n^o 3,‎ 2004 (lire en ligne).
73. (en) « Deneb », University of Illinois, 2009.
74. (en) « Why is Polaris the North Star? », National Aeronautics and Space Administration.
75. (en) Phil Plait, Bad Astronomy : Misconceptions et Misuses Revealed, from Astrology to the Moon Landing "Hoax", John Wiley and Sons, 2002, p. 55–56.
76. (en) J. Laskar, « Orbital, Precessional, et Insolation Quantities for the Earth From −20 Myr to +10 Myr" », Astronomy et Astrophysics, vol. 270,‎ 1993, p. 522–533 (Bibcode 1993A&A...270..522L).
77. (en) Laskar et al., « Astronomical Solutions for Earth Paleoclimates », Institut de mécanique céleste et de calcul des éphémérides.
78. (en) Laskar et al., Données pour 0 à +10 millions d'années tous les 1 000 ans depuis J2000, Astronomical solutions for Earth paleoclimates.
79. (en) Aldo Vitagliano, « The Solex page », Università degli Studi di Napoli Federico II, 2011.
80. (en) Bruce McClure, « Sirius, future South Pole Star », EarthSky, 3 janvier 2018.
81. (en) K.M. Borkowski, « The Tropical Calendar et Solar Year », J. Royal Astronomical Soc. of Canada, vol. 85, n^o 3,‎ 1991, p. 121–130 (Bibcode 1991JRASC..85..121B).
82. (en) Louis Strous, « Astronomy Answers: Modern Calendars », Université d'Utrecht, 2010.
83. (en) « Julian Date Converter », US Naval Observatory.
84. (en) « Hurtling Through the Void », Time, 1983.
85. (en) « Cornell News: "It's the 25th Anniversary of Earth's First (and only) Attempt to Phone E.T." », Cornell University, 12 novembre 1999.
86. (en) « Voyager: The Interstellar Mission », NASA.
87. (en) « KEO FAQ », keo.org.
88. (en) « The Pioneer Missions », NASA.
89. (en) « LAGEOS 1, 2 », NASA.
90. (en) « About Long Now », The Long Now Foundation (consulté le 15 décembre 2021).
91. (en) Brandon Carter et W. H. McCrea, « The anthropic principle et its implications for biological evolution », Philosophical Transactions of the Royal Society of London, vol. A310, n^o 1512,‎ 1983, p. 347–363 (DOI 10.1098/rsta.1983.0096, Bibcode 1983RSPTA.310..347C).
92. (en) Michio Kaku, « The Physics of Interstellar Travel : To one day, reach the stars », mkaku.org, 2010.
93. (en) I. A. Crawford, « Where are They? Maybe we are alone in the galaxy after all », Scientific American, juillet 2000.

Articles connexes

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