Équation différentielle linéaire

Une équation différentielle linéaire est un cas particulier d'équation différentielle pour lequel on peut appliquer des procédés de superposition de solutions, et exploiter des résultats d'algèbre linéaire. De nombreuses équations différentielles de la physique vérifient la propriété de linéarité. De plus, les équations différentielles linéaires apparaissent naturellement en perturbant une équation différentielle (non linéaire) autour d'une de ses solutions.

Une équation différentielle linéaire scalaire se présente comme une relation entre une ou plusieurs fonctions inconnues et leurs dérivées, de la forme

${\displaystyle a_{n}y^{(n)}+\ldots +a_{2}y''+a_{1}y'+a_{0}y=b}$

où a₀, a₁, … a_n, b sont des fonctions numériques continues.

Une équation différentielle linéaire vectorielle aura le même aspect, en remplaçant les a_i par des applications linéaires (ou souvent des matrices) fonctions de x et b par une fonction de x à valeurs vectorielles. Une telle équation sera parfois aussi appelée système différentiel linéaire.

L'ordre de l'équation différentielle correspond au degré maximal de différentiation auquel une des fonctions inconnues y a été soumise, n dans l'exemple précédent. Il existe des méthodes générales de résolution pour les équations différentielles linéaires scalaires d'ordre 1 à coefficients variables ou d'ordre n à coefficients constants.

Généralités sur l'équation différentielle linéaire scalaire

Celle-ci s'écrit, sous sa forme la plus générale :

${\displaystyle a_{n}(x)y^{(n)}+\ldots +a_{2}(x)y''+a_{1}(x)y'+a_{0}(x)y=b(x),}$

où a₀, a₁, … a_n, b sont des fonctions continues sur I un intervalle réel, à valeurs réelles ou complexes.

Équation homogène

Cette équation, appelée aussi équation sans second membre, s'écrit :

${\displaystyle a_{n}(x)y^{(n)}+\ldots +a_{2}(x)y''+a_{1}(x)y'+a_{0}(x)y=0.}$

Si l'on dispose de n « intégrales » (i.e. : solutions) particulières linéairement indépendantes :

${\displaystyle {\begin{array}{c}a_{n}(x)y_{1}^{(n)}+\ldots +a_{2}(x)y_{1}''+a_{1}(x)y_{1}'+a_{0}(x)y_{1}=0\\\cdots \\a_{n}(x)y_{n}^{(n)}+\ldots +a_{2}(x)y_{n}''+a_{1}(x)y_{n}'+a_{0}(x)y_{n}=0\end{array}}}$

en multipliant chaque équation respectivement par les constantes C₁, ..., C_n, la fonction

${\displaystyle y=C_{1}y_{1}+\ldots +C_{n}y_{n}}$

qui dépend de n constantes arbitraires satisfait l'équation : c'est l'intégrale générale de celle-ci.

Équation non homogène

Si, à cette fonction dépendant de n constantes arbitraires, est ajoutée une intégrale particulière de l'équation complète, la somme des deux satisfait l'équation complète : c'est l'intégrale générale de l'équation non homogène. Une autre méthode, celle de la variation des constantes, fournit directement (lorsqu'elle est praticable) l'intégrale générale.

Cas de l'équation à coefficients constants

L'équation s'écrit alors :

${\displaystyle a_{n}y^{(n)}+\ldots +a_{2}y''+a_{1}y'+a_{0}y=0}$

En cherchant une solution de la forme y = e^rx, on obtient l'équation caractéristique :

${\displaystyle a_{n}r^{n}+a_{n-1}r^{n-1}+\ldots +a_{1}r+a_{0}=0}$.

Si les n racines sont distinctes, cette équation fait apparaître les n fonctions indépendantes suffisantes pour déterminer toutes les solutions de l'équation homogène. Une racine réelle correspond à une exponentielle tandis qu'une paire de racines complexes conjuguées se traduit par une exponentielle multipliée par une sinusoïde.

Dans le cas de l'équation complète, il ne reste plus qu'à trouver une seule solution de celle-ci. C'est particulièrement simple dans le cas important d'un second membre sinusoïdal ou lorsque celui-ci peut être décomposé en sommes de sinusoïdes (voir Analyse spectrale). Pour d'autres types de seconds membres, la transformation de Laplace fournit un certain nombre de solutions.

Pour les résolutions explicites à l'ordre un et l'ordre deux, on pourra consulter les articles équation différentielle linéaire d'ordre un et équation différentielle linéaire d'ordre deux.

Équation différentielle linéaire vectorielle

Écriture générale

Soient I intervalle réel et E et F deux espaces vectoriels normés. Soient n + 1 fonctions a₀, a₁, … a_n continues sur I à valeurs dans ℒ(E,F) et b une fonction continue sur I à valeurs dans F. L'équation

${\displaystyle a_{n}\cdot y^{(n)}+\ldots +a_{2}\cdot y''+a_{1}\cdot y'+a_{0}\cdot y=b}$

est appelée équation différentielle linéaire d'ordre n sur I.

Une solution de cette équation est une fonction y de classe Cⁿ de I dans E telle que

${\displaystyle a_{n}(x)(y^{(n)}(x))+\ldots +a_{2}(x)(y''(x))+a_{1}(x)(y'(x))+a_{0}(x)(y(x))=b(x).}$

Principe de superposition

L'équation homogène E₀ associée à l'équation E_b ci-dessus est :

${\displaystyle a_{n}\cdot z^{(n)}+\ldots +a_{2}\cdot z''+a_{1}\cdot z'+a_{0}\cdot z=0.}$

Toute combinaison linéaire de solutions, sur un sous-intervalle J de I, de l'équation homogène E₀, est elle aussi solution : l'espace S₀ de ces solutions est un sous-espace vectoriel de l'espace des fonctions définies sur J.

Étant donné une solution y de E_b sur J, les autres sont les fonctions de la forme y + z avec z solution arbitraire de E₀ sur J : l'espace S_b de ces solutions est un espace affine de direction S₀.

Forme résolue

Sur tout intervalle où a_n(x) est constamment inversible, l'équation se réécrit sous forme résolue (en posant ${\displaystyle c_{j}(x)=-(a_{n}(x))^{-1}\circ a_{j}(x)}$ et ${\displaystyle d(x)=(a_{n}(x))^{-1}(b(x))}$):

${\displaystyle y^{(n)}=c_{n-1}\cdot y^{(n-1)}+\ldots +c_{1}\cdot y'+c_{0}\cdot y+d}$.

On vérifie que c₀, c₁, … , c_n-1 sont continues à valeurs dans les endomorphismes, ℒ(E).

Réduction à l'ordre 1

Toute équation différentielle (linéaire) peut être réduite à une équation (linéaire) d'ordre 1, à condition de modifier l'espace vectoriel en conséquence.

On prend en effet comme nouveaux espaces vectoriels Eⁿ et Fⁿ, comme nouvelle fonction inconnue le vecteur

${\displaystyle Y=(y,y',\dots ,y^{(n-1)})=(Y_{0},\dots ,Y_{n-1})}$

L'équation équivalente vérifiée par les composantes de Y est

${\displaystyle {\begin{cases}Y'_{0}=Y_{1}\\\dots \\Y'_{n-2}=Y_{n-1}\\a_{n}\cdot Y'_{n-1}=-a_{0}\cdot Y_{0}-a_{1}\cdot Y_{1}-\ldots a_{n-1}\cdot Y_{n-1}+b\end{cases}}}$

qui est bien une équation différentielle d'ordre 1, et qui reste sous forme résolue si l'équation de départ l'était.

Par exemple, l'équation différentielle linéaire d'ordre deux, résolue et autonome

${\displaystyle {\frac {\mathrm {d} ^{2}y}{\mathrm {d} x^{2}}}=y}$

à valeurs dans ℝ se transforme en équation du premier ordre à valeurs dans ℝ² : la fonction inconnue de la nouvelle équation différentielle est une fonction x ↦ v(x) = (y(x), z(x)) de ℝ dans ℝ² et l'équation s'écrit :

${\displaystyle {\frac {\mathrm {d} v}{\mathrm {d} x}}=g(v)}$

où g est l'endomorphisme de ℝ² défini par g(y, z) = (z, y). Autrement dit :

${\displaystyle {\begin{cases}{\frac {\mathrm {d} y}{\mathrm {d} x}}=z\\{\frac {\mathrm {d} z}{\mathrm {d} x}}=y\end{cases}}}$

c'est-à-dire que la dérivée de la fonction y est égale à z et la dérivée de z est égale à y, ce qui signifie que la dérivée seconde de y est égale à y. La nouvelle équation est bien équivalente à l'ancienne.

Écriture matricielle

Si E et F sont de dimension finie (sur le corps des réels par exemple) respectivement d et m, en fixant des bases de E et de F, une équation différentielle linéaire vectorielle peut s'écrire matriciellement. Soient n + 1 fonctions A₀, A₁, … A_n continues sur l'intervalle réel I à valeurs dans l'espace des matrices M_m,d(ℝ) et b une fonction continue sur I à valeurs dans ℝ^m. On considère l'équation d'inconnue Y de classe Cⁿ de I dans ℝ^d :

${\displaystyle A_{n}Y^{(n)}+\ldots +A_{2}Y''+A_{1}Y'+A_{0}Y=b.}$

Comme précédemment, on peut toujours se ramener à une équation linéaire d'ordre 1 sur des espaces augmentés :

${\displaystyle AY'+BY=c.}$

où A et B sont des fonctions continues sur I à valeurs dans l'espace des matrices carrées M_nm,nd(ℝ), et c une fonction continue sur I à valeurs dans ℝ^nd. L'équation précédente est sous forme résolue si A est la matrice identité.

Équation différentielle linéaire sous forme résolue

L'équation d'ordre 1 sert de référence pour toute la théorie, puisque les équations d'ordre supérieur peuvent s'y ramener. La forme résolue, ou explicite, permet d'avoir de bons résultats théoriques d'existence et d'unicité.

Écritures

Écriture générale

D'après ce qui précède, une équation différentielle linéaire d'ordre 1 sous forme résolue s'écrit

${\displaystyle y'=a\cdot y+b.}$

Ici, b est une fonction continue d'un intervalle réel I à valeurs dans un espace vectoriel normé E, et a est une fonction continue de I à valeurs dans ℒ(E).

Écriture matricielle

Si E est un espace vectoriel réel de dimension finie d, alors en fixant une base de E, l'équation peut s'écrire matriciellement, avec une fonction A continue sur I à valeurs dans l'espace des matrices carrées M_d(ℝ) et B une fonction continue sur I à valeurs dans ℝ^d. L'équation devient

${\displaystyle Y'=AY+B.}$

Écriture en composantes

L'écriture matricielle ci-dessus peut s'écrire sous la forme d'un système

${\displaystyle {\begin{cases}y'_{1}&=a_{11}y_{1}+\dots +a_{1d}y_{d}+b_{1}\\&\dots \\y'_{d}&=a_{d1}y_{1}+\dots +a_{dd}y_{d}+b_{d}.\end{cases}}}$

où les coefficients a_i,j sont des fonctions à valeurs réelles.

Existence et unicité des solutions

Pour identifier complètement une solution de l'équation, on peut imposer des conditions initiales, c'est-à-dire la valeur y₀ de y au point x₀. On appelle problème de Cauchy l'ensemble constitué par l'équation différentielle et la condition initiale

${\displaystyle {\begin{cases}y'=a\cdot y+b\\y(x_{0})=y_{0}.\end{cases}}}$

Le théorème de Cauchy-Lipschitz permet d'affirmer que ce problème de Cauchy admet une solution unique. De plus, contrairement aux équations différentielles générales, la particularité des équations linéaires est que les solutions maximales sont toujours définies sur I entier^[1].

Autrement dit, si S_b désigne l'espace des solutions sur I de l'équation, l'application valeur en x₀ :

${\displaystyle {\begin{matrix}S_{b}&\longrightarrow &E\\y&\longmapsto &y(x_{0})\end{matrix}}}$

est bijective.

En particulier pour b = 0, c'est donc un isomorphisme d'espaces vectoriels et l'espace vectoriel S₀ est de même dimension que E.

Si E est de dimension finie d, résoudre l'équation homogène revient donc à trouver d solutions y₁, ..., y_d linéairement indépendantes, qui formeront alors une base de S₀. Une telle base est appelée système fondamental de solutions. L'isomorphisme de Cauchy-Lipschitz a une conséquence surprenante : si en un point x, les vecteurs y₁(x), … , y_d(x) sont indépendants, alors en tout autre point x', les vecteurs y₁(x'), … , y_d(x') le sont également.

Pour tester si d solutions sont linéairement indépendantes, il suffit donc de vérifier si d vecteurs de E sont indépendants. On calcule donc un déterminant adapté : le wronskien.

Méthodes de résolution

L'équation différentielle la plus simple est y' = b, qui consiste en un calcul de primitive. Sous certaines hypothèses, il est possible de se ramener à cette forme par changement de fonction. La résolution explicite des équations différentielles par des formules de quadrature, c'est-à-dire impliquant les fonctions usuelles et la primitivation, est cependant rarement possible.

Les deux cas particuliers qui suivent n'en ont que plus d'importance.

Équation différentielle linéaire scalaire d'ordre 1

On considère l'équation y' = ay + b dans le cas où E est le corps des réels ou des complexes. Soit A une primitive de la fonction a. Alors le changement de fonction

${\displaystyle z(x)=\mathrm {e} ^{-A(x)}y(x)}$

permet de ramener l'équation différentielle à un problème de calcul de primitive :

${\displaystyle \left[\forall x\in I,y'(x)=a(x)y(x)+b(x)\right]\Leftrightarrow \left[\forall x\in I,\,z'(x)=e^{-A(x)}b(x)\right].}$

Les solutions sont donc de la forme ${\displaystyle y(x)=\mathrm {e} ^{A(x)}z(x)}$ où z est une primitive de la fonction ${\displaystyle x\mapsto \mathrm {e} ^{-A(x)}b(x).}$

Équation différentielle linéaire d'ordre 1, à coefficients constants

L'équation considérée est cette fois l'équation vectorielle y' = Ay + B, mais avec l'hypothèse que la matrice A est indépendante de x, d'où l'expression coefficients constants quand on considère le système associé. Le vecteur B, lui peut être variable.

En faisant appel à la notion d'exponentielle d'endomorphisme, le changement de fonction

${\displaystyle z(x)={\rm {e}}^{-xA}y(x)}$

permet de ramener, là encore, l'équation différentielle à un problème de calcul de primitive

${\displaystyle \left[\forall x\in I,y'(x)=Ay(x)+B(x)\right]\Leftrightarrow \left[\forall x\in I,\,z'(x)={\rm {e}}^{-xA}B(x)\right].}$

En particulier dans le cas homogène, c'est-à-dire si B = 0, la solution générale est z = constante donc les solutions de l'équation différentielle sont y(x) = e^xAy₀.

Pour résoudre effectivement une telle équation, il est donc nécessaire, outre la primitivation, de faire un calcul d'exponentielle d'endomorphisme, ce qui fait intervenir les techniques de réduction.

Cas général : résolvante

Quand on revient à l'équation générale y' = A y + B où A et B sont variables, il est tentant de reprendre la formule de changement de fonction utilisée dans le cas scalaire. Malheureusement, la formule de dérivation des exponentielles de matrices ne s'étend pas en général à ce cas-là. Le seul point sur lequel achoppe la démonstration est, en notant C une primitive de A, la non-commutation de C(x) et de A(x), de sorte que si cette condition est réalisée pour tout x (comme dans le cas où A est constante), la méthode fonctionne et l'on aboutit au même résultat que pour une équation scalaire^[2],[3]. Mais cela ne procure pas de méthode générale.

Il existe toutefois une solution formelle au problème. Étant donné a une fonction à valeurs dans ℒ(E), on note R(x, x₀) la solution globale, fournie par le théorème de Cauchy-Lipschitz, du problème de Cauchy à valeurs dans l'espace vectoriel ℒ(E) :

${\displaystyle {\begin{cases}R'(x)=a(x)\circ R(x)\\R(x_{0})=\mathrm {Id} _{E}.\end{cases}}}$

Autrement dit, la fonction de deux variables associée à l'application continue a de I dans ℒ(E) est l'application, appelée résolvante^[4] :

${\displaystyle R:I\times I\to {\mathcal {L}}(E)}$

caractérisée par :

${\displaystyle \forall x,y\in I,\quad R(x,x)=\mathrm {Id} _{E}\quad {\text{et}}\quad {\frac {\partial }{\partial x}}R(x,y)=a(x)\circ R(x,y).}$

Elle fournit de ce fait la solution globale de tout problème de Cauchy à valeurs dans E homogène, c'est-à-dire de la forme

${\displaystyle {\begin{cases}y'=a\cdot y\\y(x_{0})=y_{0}\end{cases}}}$

par

${\displaystyle y(x)=R(x,x_{0})\cdot y_{0}.}$

Ceci est une autre caractérisation de R, dont il résulte que

${\displaystyle \forall x,y,z\in I,\quad R(x,y)\circ R(y,z)=R(x,z),}$

en particulier chaque R(x, y) est inversible et

${\displaystyle R(x,y)^{-1}=R(y,x).}$

On peut d'ailleurs construire R directement sans faire appel au théorème de Cauchy-Lipschitz, par une formule « explicite » bien que peu utile en pratique :

${\displaystyle R(x,y)=\mathrm {Id} _{E}+\sum _{n\geq 1}\int _{y\leq x_{1}\leq \ldots \leq x_{n}\leq x}a(x_{n})\circ \ldots \circ a(x_{1})\mathrm {d} x_{1}\ldots \mathrm {d} x_{n}.}$

Dans le cas d'une équation à coefficients constants, la résolvante est simplement

${\displaystyle R(x,y)={\rm {e}}^{(x-y)a}.}$

Détails d'une construction directe de la résolvante

Soient K un intervalle compact de I et M(x, ξ) une fonction continue de K × K dans ℒ(E). On définit l'opérateur ${\displaystyle {\mathcal {L}}}$ de la manière suivante : ${\displaystyle {\mathcal {L}}(M)(x,\xi )=\int _{\xi }^{x}M(x,t)\circ a(t)\mathrm {d} t.}$ Cet opérateur est linéaire. On définit maintenant la fonction à valeurs dans ℒ(E) ${\displaystyle R(x,\xi )=\sum _{n\geq 0}{\mathcal {L}}^{n}(\mathrm {Id} _{E}).}$ (Cette série est normalement convergente car chaque terme est borné par ${\displaystyle \|a\|^{n}(x-\xi )^{n}/n!}$ et donc cette définition de R a un sens.) On remarque que

${\displaystyle {\partial \over \partial \xi }{\mathcal {L}}(M)(x,\xi )=-M(x,\xi )\circ a(\xi )\quad {\text{donc}}\quad {\partial \over \partial \xi }R(x,\xi )=-R(x,\xi )\circ a(\xi )}$

et l'on montre par ailleurs (en explicitant les ${\displaystyle {\mathcal {L}}^{n}(\mathrm {Id} _{E})}$) que pour tout entier naturel n,

${\displaystyle {\partial \over \partial x}{\mathcal {L}}^{n+1}(\mathrm {Id} _{E})(x,\xi )=a(x)\circ {\mathcal {L}}^{n}(\mathrm {Id} _{E})(x,\xi )\quad {\text{donc}}\quad {\partial \over \partial x}R(x,\xi )=a(x)\circ R(x,\xi ).}$

En appliquant les formules ci-dessus, on montre que ${\displaystyle R(x,y)\circ R(y,z)}$ est indépendante de y donc égale à ${\displaystyle R(x,x)\circ R(x,z)=\mathrm {Id} _{E}\circ R(x,z)=R(x,z).}$

La résolvante fournit non seulement les solutions de l'équation homogène y' = a • y mais permet encore de ramener l'équation générale y' = a•y + b à un calcul de primitive par changement de fonction : en posant

${\displaystyle z(x)=R(x_{0},x)\cdot y(x)}$,

on obtient en effet

${\displaystyle y(x)=R(x,x_{0})\cdot z(x)}$

et

${\displaystyle \left[y(x_{0})=y_{0}{\text{ et }}y'(x)=a(x)\cdot y(x)+b(x)\right]\Leftrightarrow \left[z(x_{0})=y_{0}{\text{ et }}z'(x)=R(x_{0},x)\cdot b(x)\right]}$.

Équation différentielle linéaire sous forme non résolue

On a vu précédemment que les systèmes d'équations différentielles linéaires réelles, de dimension finie et d'ordre quelconque, peuvent s'écrire sous la forme matricielle

${\displaystyle Ay'+By=c,}$

où A et B sont des fonctions continues d'un intervalle réel I à valeurs dans l'espace des matrices M_{m , n}(ℝ) et c une fonction continue sur I à valeurs dans ℝ^m.

Dans le cas où m = n et A est la matrice identité, le système est sous forme résolue et a été traité dans la section précédente. On peut se ramener à cette situation dans le cas plus général où m = n et la matrice A est inversible, en multipliant les deux membres de l'équation (*) par l'inverse A^-1. Dans cette section, on s'intéresse au cas où la matrice A n'est pas inversible, au moins pour une valeur de I. On parle alors d'équations différentielles algébriques (en) linéaires. L'étude de ce problème a été initiée par Karl Weierstrass et Leopold Kronecker, dans le cas où les coefficients sont constants.

Cas de l'équation à coefficients constants

Dans le cas où les matrices A et B sont constantes (et c est une fonction continue à valeurs vectorielles), la recherche de solutions sous la forme ${\displaystyle y(x)=e^{\lambda x}z(x)}$ amène à considérer le faisceau de matrices (en)

${\displaystyle \{\lambda A+B,\ \lambda \in \mathbb {R} \}}$.

On distingue alors trois cas selon le rang des matrices λA+B et les dimensions du problème^[5],[6].

• Si rang(λA+B)< n pour tout λ∈ℝ, alors il existe une famille de vecteurs v_λ∈ℝⁿ non nuls tels que y_λ =e^-λxv_λ est une solution de l'équation homogène, Ay' + By = 0. En particulier, pour tout choix de n + 1 réels λ_i, il existe une combinaison linéaire des y_λi qui est une solution non triviale de l'équation homogène avec donnée initiale nulle. Ainsi, pour toute solution de l'équation différentielle, il en existe une infinité possédant la même donnée initiale.
• S'il existe un réel λ tel que le rang(λA+B) = n = m (cas régulier), alors le couple de matrices (A, B) est équivalent au couple matriciel suivant :

${\displaystyle \left({\begin{pmatrix}I_{a}&0\\0&N\end{pmatrix}},{\begin{pmatrix}M&0\\0&I_{n-a}\end{pmatrix}}\right),}$

• où I_a est la matrice identité de taille a, N∈M_n-a est nilpotente d'indice ν, et M∈M_a, et N et M sont sous forme réduite de Jordan. L'indice ν est appelé indice de Kronecker. L'équation différentielle se réduit alors en un système de deux équations différentielles linéaires indépendantes :

  ${\displaystyle \left\{{\begin{array}{l}y_{1}'+My_{1}=c_{1}\\Ny_{2}'+y_{2}=c_{2}\end{array}}\right.}$

  La première équation est sous forme résolue et donc possède une unique solution pour toute donnée initiale. La seconde se résout après (ν-1) dérivations successives : ${\displaystyle y_{2}=\sum _{k=0}^{\nu -1}(-N)^{k}c_{2}^{(k)}.}$ Il existe donc une solution si c₂ est suffisamment régulière et est compatible avec la donnée initiale.

• S'il existe un réel λ tel que rang(λA+B) = n < m, alors une matrice de permutation permet de réécrire l'équation différentielle sous la forme du système

  ${\displaystyle \left\{{\begin{array}{l}A_{1}y'+B_{1}y=c_{1}\\A_{2}y'+B_{2}y=c_{2}\end{array}}\right.}$

  où la première équation satisfait l'hypothèse du cas régulier précédent. Le système possède donc une solution pour une donnée initiale fixée si la première équation en possède une, et que celle-ci vérifie également la seconde.

Résolution pratique

On peut résoudre un problème régulier de la manière suivante^[5] . En utilisant la méthode du pivot de Gauss, on peut réécrire l'équation différentielle sous la forme

${\displaystyle {\begin{pmatrix}A_{1}\\0\end{pmatrix}}y'+{\begin{pmatrix}B_{1}\\B_{2}\end{pmatrix}}y={\begin{pmatrix}c_{1}\\c_{2}\end{pmatrix}}}$

où la matrice A₁ est de rang plein par construction. On dérive alors la contrainte algébrique B₂y = c₂, et l'on injecte l'expression obtenue dans le système :

${\displaystyle {\begin{pmatrix}A_{1}\\B_{2}\end{pmatrix}}y'+{\begin{pmatrix}B_{1}\\0\end{pmatrix}}y={\begin{pmatrix}c_{1}\\c_{2}'\end{pmatrix}}.}$

On réitère ensuite le processus jusqu'à ce que la matrice multipliant y' soit inversible, auquel cas on peut se ramener à une équation différentielle sous forme résolue. On obtient ainsi pour toute donnée initiale une unique solution possible à l'équation différentielle de départ, qui sera effectivement une solution si elle vérifie les contraintes algébriques obtenues au cours du processus (avant dérivation).

Le nombre minimal d'étapes de la procédure précédente à effectuer correspond à l'indice de Kronecker. À la différence de ce dernier, cette notion d'indice appelée indice de différentiation s'étend au contexte linéaire à coefficients variables.

Notes et références

1. Jean-Pierre Demailly, Analyse numérique et équations différentielles [détail des éditions], p. 198.
2. (en) V. V. Nemytskii et V. V. Stepanov (ru), Qualitative Theory of Differential Equations, Dover,‎ 1989 (1^re éd. 1960) (lire en ligne), p. 278.
3. (en) Irving J. Epstein, « Conditions for a Matrix to Commute with its Integral », Proc. Amer. Math. Soc., vol. 14, n^o 2,‎ 1963, p. 266-270 (lire en ligne).
4. Demailly, p. 210-211.
5. Fabien Monfreda, Etude et résolution d'équations différentielles algébriques avec applications en génie des procédés (thèse de doctorat en Mathématiques appliquées), 2013 (lire en ligne)
6. (en) Gerhard Wanner et Ernst Hairer, Solving Ordinary Differential Equations II: Stiff and Differential-Algebraic Problems, 1991

Voir aussi

Sur les autres projets Wikimedia :

• Équation différentielle linéaire, sur Wikiversity

• Système mécanique linéaire
• Équation différentielle
• Histoire des équations différentielles

• Portail de l'analyse