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En física, el teorema de recurrencia de Poincaré establece que ciertos sistemas, después de un tiempo suficientemente largo, pero finito, volverán a un estado muy cercano, si no exactamente igual al estado inicial. El tiempo de recurrencia de Poincaré es el tiempo transcurrido hasta la recurrencia; este tiempo puede variar mucho según el estado inicial exacto y el grado requerido de cercanía. El resultado se aplica a sistemas mecánicos aislados sujetos a algunas restricciones, por ejemplo, todas las partículas deben estar unidas a un volumen finito. El teorema se discute comúnmente en el contexto de la teoría ergódica, los sistemas dinámicos y la mecánica estadística .
El teorema lleva el nombre de Henri Poincaré, quien lo discutió en 1890[1] y fue probado por Constantin Carathéodory utilizando la teoría de las medidas en 1919.[2]
Cualquier sistema dinámico definido por una ecuación diferencial ordinaria determina un mapa de flujo f t se mapea el espacio de fase en sí mismo. Se dice que el sistema conserva el volumen, si el volumen de un conjunto en el espacio de fase es invariante bajo el flujo. Por ejemplo, todos los sistemas hamiltonianos conservan el volumen debido al teorema de Liouville. El teorema es entonces: si un flujo conserva el volumen y solo tiene órbitas limitadas, entonces para cada conjunto abierto existen órbitas que intersectan el conjunto infinitamente a menudo.[3]
La prueba, hablando cualitativamente, depende de dos premisas:[4]
Imagine cualquier volumen inicial finito de espacio de fase y siga su trayectoria en la dinámica del sistema. El volumen "barre" los puntos del espacio de fase a medida que evoluciona, y el "frente" de este barrido tiene un tamaño constante. Con el tiempo, el volumen de fase explorado (conocido como "tubo de fase") crece linealmente, al menos al principio. Pero, debido a que el volumen de fase accesible es finito, el volumen del tubo de fase debe saturarse debido a que no puede crecer más que el volumen accesible. Esto significa que el tubo de fase debe intersecarse. Sin embargo, para intersectarse, debe hacerlo primero pasando por el volumen inicial. Por lo tanto, al menos una fracción finita del volumen inicial es recurrente.
Ahora, considere el tamaño de la parte que no retorna del volumen de la fase inicial, esa parte que nunca regresa al volumen inicial. Usando el principio que acabamos de analizar en el último párrafo, sabemos que si la parte de no devolución es finita, entonces una parte finita de la parte de no devolución debe regresar. Pero eso sería una contradicción, ya que cualquier parte de la parte no devuelta que devuelve, también regresa al volumen inicial original. Por lo tanto, la parte sin retorno del volumen de inicio no puede ser finita y debe ser infinitamente más pequeña que el volumen de inicio en sí o QED.
El teorema no comenta sobre ciertos aspectos de la recurrencia que esta prueba no puede garantizar:
Sea
un espacio de medida finito y sea
una transformación que preserve la medida. A continuación se presentan dos enunciados alternativos del teorema.
Para cualquier , el conjunto de los puntos de para los que existe tal que para todo tiene medida cero. Es decir, casi todos los puntos de vuelven a . De hecho, casi todos los puntos vuelven infinitamente a menudo; es decir
La siguiente es una versión topológica de este teorema:
Si es un segundo espacio numerable de Hausdorff y contiene el sigma-álgebra de Borel, entonces el conjunto de puntos recurrentes de tiene plena medida. Es decir, casi todos los puntos son recurrentes.
Para sistemas mecánicos cuánticos con estados propios de energía discreta, se sostiene un teorema similar. Para cada y existe un tiempo T mayor que , tal que denota el vector de estado del sistema en el tiempo t. [5][6][7]
Los elementos esenciales de la prueba son los siguientes. El sistema evoluciona en el tiempo según:
donde el son los valores propios de energía (usamos unidades naturales, por lo que ), y el son los estados propios de energía. La norma al cuadrado de la diferencia del vector de estado en el tiempo y el tiempo cero, se puede escribir como:
Podemos truncar la suma en alguna n = N independiente de T, porque
que se puede hacer arbitrariamente pequeña debido a la suma ,al ser la norma al cuadrado del estado inicial, converge a 1.
Que la suma finita
Puede hacerse arbitrariamente pequeño, se desprende de la existencia de enteros tal que
para arbitrario . Esto implica que existen intervalos para T en los que
En tales intervalos, tenemos:
El vector de estado, por lo tanto, vuelve arbitrariamente cerca del estado inicial, infinitamente a menudo.
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