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Onda electromagnética

Onda electromagnética

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Onda electromagnética
Procesu de propagaciónEcuación d'ondesVer tamiénReferenciesEnllaces esternos

Una onda electromagnética ye la forma de propagación de la radiación electromagnética a traviés del espaciu, y los sos aspeutos teóricos tán rellacionados cola solución en forma d'onda qu'almiten les ecuaciones de Maxwell. A desemeyanza de les ondes mecániques, les ondes electromagnétiques nun necesiten d'un mediu material pa propagase.

Datos rápidos
Onda electromagnética
Onda y radiación electromagnético
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Les ondes electromagnétiques son tresversales, nelles la direición de los campos llétricu y magnéticu son perpendiculares a la direición de propagación.

Un campu llétricu que varía nel tiempu, producirá una corriente de desplazamientu que, según la llei d'Ampère-Maxwell, será fonte d'un campu magnéticu. Al empar, ésti últimu, al ser variante, producirá un campu llétricu, d'acordies a la Llei de Faraday. D'esta miente, dambos campos sofítense ún al otru. ESti procesu de propagación foi teorizáu por James Clerk Maxwell en 1865, y en 1885 Heinrich Rudolf Hertz detectó esperimentalmente les ondes electromagnétiques.

Nún mediu isotrópicu, homoxéneu y constante; simbolizando la conductividá con σ, el campu llétricu con E {\displaystyle \mathbf {E} \,} {\displaystyle \mathbf {E} \,} y el magnéticu con B {\displaystyle \mathbf {B} \,} {\displaystyle \mathbf {B} \,}:

( ∇ 2 − 1 c 2 ∂ 2 ∂ t 2 − μ σ ∂ ∂ t − div grad ) E = 0 {\displaystyle (\nabla ^{2}-{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}-\mu \sigma {\frac {\partial }{\partial t}}-\operatorname {div} \,\operatorname {grad} )\mathbf {E} =0} {\displaystyle (\nabla ^{2}-{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}-\mu \sigma {\frac {\partial }{\partial t}}-\operatorname {div} \,\operatorname {grad} )\mathbf {E} =0}
( ∇ 2 − 1 c 2 ∂ 2 ∂ t 2 − μ σ ∂ ∂ t ) B = 0 {\displaystyle (\nabla ^{2}-{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}-\mu \sigma {\frac {\partial }{\partial t}})\mathbf {B} =0} {\displaystyle (\nabla ^{2}-{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}-\mu \sigma {\frac {\partial }{\partial t}})\mathbf {B} =0}

Les ecuaciones anteriores describen una onda con factores d'atenuación dependientes de σ que se propaga a una velocidá c = 1 / ϵ μ {\displaystyle c=1/{\sqrt {\epsilon \mu }}} {\displaystyle c=1/{\sqrt {\epsilon \mu }}}. Cuando la onda se propaga nel vacíu σ = 0 y la ecuación se reduz a la ecuación d'ondes común:

∇ 2 E − 1 c 2 ∂ 2 E ∂ t 2 = 0 {\displaystyle \nabla ^{2}\mathbf {E} -{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}\mathbf {E} }{\partial t^{2}}}=0} {\displaystyle \nabla ^{2}\mathbf {E} -{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}\mathbf {E} }{\partial t^{2}}}=0}
∇ 2 B − 1 c 2 ∂ 2 B ∂ t 2 = 0 {\displaystyle \nabla ^{2}\mathbf {B} -{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}\mathbf {B} }{\partial t^{2}}}=0} {\displaystyle \nabla ^{2}\mathbf {B} -{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}\mathbf {B} }{\partial t^{2}}}=0}
  • Radiación electromagnética


    • Wikimedia Commons tien conteníu multimedia tocante a Onda electromagnética.
    • Wd Datos: Q11386
    • Commonscat Multimedia: Electromagnetic waves
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    Procesu de propagación

    Ecuación d'ondes

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    Enllaces esternos