磁标势維基百科,自由的 encyclopedia 磁标势(英語:Magnetic scalar potential)是描述磁场性质的一个有用的辅助量,尤其是在永磁体中。 在一个单连通、没有自由电流的区域,有 ∇ × H = 0 , {\displaystyle \nabla \times \mathbf {H} =0,} 这样,我们可以定义磁标势 ψ {\displaystyle \psi } 为[1]:194-199 H = − ∇ ψ . {\displaystyle \mathbf {H} =-\nabla \psi .} 又因为 ∇ ⋅ B = μ 0 ∇ ⋅ ( H + M ) = 0 , {\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {B} =\mu _{0}\nabla \cdot (\mathbf {H+M} )=0,} 并且 ∇ 2 ψ = − ∇ ⋅ H = ∇ ⋅ M . {\displaystyle \nabla ^{2}\psi =-\nabla \cdot \mathbf {H} =\nabla \cdot \mathbf {M} .} 这里, ∇ ⋅ M {\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {M} } 充当了磁场的“源”,看起来就像是 ∇ ⋅ P {\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {P} } 在电场中的角色。因此,类比束缚电荷,我们可以将 ρ m = − ∇ ⋅ M {\displaystyle \rho _{m}=-\nabla \cdot \mathbf {M} } 称为“束缚磁荷”(虽然到目前为止尚未发现有单独的磁荷存在)。 如有区域存在自由电流,则可以从总的磁场中减去自由电流的贡献,利用磁标势方法求得剩余量。
磁标势(英語:Magnetic scalar potential)是描述磁场性质的一个有用的辅助量,尤其是在永磁体中。 在一个单连通、没有自由电流的区域,有 ∇ × H = 0 , {\displaystyle \nabla \times \mathbf {H} =0,} 这样,我们可以定义磁标势 ψ {\displaystyle \psi } 为[1]:194-199 H = − ∇ ψ . {\displaystyle \mathbf {H} =-\nabla \psi .} 又因为 ∇ ⋅ B = μ 0 ∇ ⋅ ( H + M ) = 0 , {\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {B} =\mu _{0}\nabla \cdot (\mathbf {H+M} )=0,} 并且 ∇ 2 ψ = − ∇ ⋅ H = ∇ ⋅ M . {\displaystyle \nabla ^{2}\psi =-\nabla \cdot \mathbf {H} =\nabla \cdot \mathbf {M} .} 这里, ∇ ⋅ M {\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {M} } 充当了磁场的“源”,看起来就像是 ∇ ⋅ P {\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {P} } 在电场中的角色。因此,类比束缚电荷,我们可以将 ρ m = − ∇ ⋅ M {\displaystyle \rho _{m}=-\nabla \cdot \mathbf {M} } 称为“束缚磁荷”(虽然到目前为止尚未发现有单独的磁荷存在)。 如有区域存在自由电流,则可以从总的磁场中减去自由电流的贡献,利用磁标势方法求得剩余量。