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漸逝波(英語:evanescent wave[1][2][3],又稱為隱失波、消逝波、消散波、倏逝波、衰逝波等)是指當光波從光密介質入射到光疏介質時,發生全反射而光疏介質一側所產生的一種電磁波。由於其振幅隨與分界面垂直的深度的增大而呈指數形式衰減,而隨切線方向改變相位,因此也是一種表面波。[4]漸逝波是近場的,強度隨著呈指數衰減的,沒有被吸收的,其解是距邊界的距離x的函數。漸逝波作為波動方程式的解,可以運用於任何波動方程式。形成於兩種擁有不同的波動性質的介質的邊界上。在距離表面三分之一波長的距離下最為強烈[需要解釋]。特別的,漸逝波可以發生在除了光學的其它情況下,如電磁輻射、聲學、機械波的情況下。也許是因為所有的物理量在物理界面附近是漸變的,而不是突變, 即對於物理量而言,介質之間不是一個簡單的界面,而是一個過渡層[5]。倏逝波反映了物理量在過渡層中的變化規律。它更類似於駐波,而不是行波。
此條目需要擴充。 (2016年4月29日) |
「Evanescent wave」的各地常用譯名 | |
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中國大陸 | 隱失波、消散波、倏逝波、暈失波、消逝波、迅逝波 |
臺灣 | 漸逝波、消散波、漸消波、衰減波、倏逝波、損耗波 |
當光由光密介質(折射率為 n1)入射到光疏介質(折射率為n2)時,入射角為θi則折射角由司乃耳定律(Snell’s law)可得為θt,可由以下數學式表示[6]:。
接著改變入射角θi使其慢慢增大,直到折射角θt為90度,我們稱此入射角為臨界角θc,接著繼續增加入射角 使其大於臨界角 ,此時光波產生全內反射。
在光密介質 內,反射波與入射波干涉,在介面附近形成駐波,而極小部分的能量會滲入光疏介質 ,電磁場會透出一段距離並沿著介面傳播此即為漸逝波。[7]
漸逝波的強度是隨著與介面傳播的距離成指數衰減的關係,透出一小段距離 稱為穿透深度dp(depth of penetration),其定義為當穿透之光波強度減弱至原光波強度的三分之一(1/e=36.8%)時的距離。[8]
採用受抑全內反射的方法可以探測該漸逝波的衰減程度,因此其可用來測量兩表面間的距離,進而得知上下兩表面的共同粗糙度。
漸逝波在各個領域都有廣泛的應用。在光學上特別廣泛。 例如利用漸逝波原理製成的分光鏡如圖。
如果只有單片稜鏡,光線發生全反射。而使用兩片稜鏡,改變稜鏡間的空氣間隙大小,則能改變分光的比例。[9]同樣的原理,也可以在光纖的外層上加一光密物質從而得到光纖內部的性質[2]。
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