斯萊特行列式是多電子體系波函數的一種表達方式，他以量子物理學家斯萊特的名字命名。這種形式的波函數可以滿足對多電子波函數的反對稱要求（即所謂泡利原理）：交換體系中任意兩個電子，則波函數的符號將會反轉。在量子化學中，所有基於分子軌道理論的計算方法都用斯萊特行列式的形式來表示多電子體系的波函數。
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斯萊特行列式最原初的形態是一個由單電子波函數即分子軌道波函數構成的行列式：
行列式中每一行是由同一電子的不同可能波函數組成，每一列是由不同電子的相同可能波函數組成，行列式前的係數
是保證波函數歸一性的歸一係數。
根據行列式的性質，互換行列式中的兩行行列式的符號會反轉：
這一性質正符合多電子體系的泡利原理
- 考慮到行列式在書寫過程中的不便，通常人們用右矢的形式代表斯萊特行列式：
需要注意的是，這種右矢形式僅僅用來代表行列式，並非數學上的相等關係。
- 將行列式展開後，可以用置換算子形式來表示斯萊特行列式:
![{\displaystyle \Psi _{(x_{1},x_{2},\cdots ,x_{n})}={\frac {1}{\sqrt {N!}}}\sum _{n=1}^{N!}(-1)^{p_{n}}P_{n}\left[\chi _{i(x_{1})}\chi _{j(x_{2})}\cdots \chi _{k(x_{n})}\right]}](//wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ff3e11c699cbf83982c893a0a27e6b9e31122bda)
其中算子
叫做置換算子，其作用是將各分子軌道波函數中的電子序號進行交換，根據排列的原理，在由N個電子組成的體系中，這樣的算子一共有N!個。
是置換算子的奇偶性，即任何置換算子可以轉化為若干兩兩對換的置換算子的乘積，所謂奇偶性就是一個置換算子所分解成的對換算子的個數的奇偶性。與上面提到的右矢形式不同，這種由置換算子來表達的形式與行列式表達式在數學上是嚴格相等的。
- 對斯萊特行列式的置換算子形式進一步簡化可以用反對稱化算子形式來表示：
![{\displaystyle \Psi _{(x_{1},x_{2},\cdots ,x_{n})}=A\left[\chi _{i(x_{1})}\chi _{j(x_{2})}\cdots \chi _{k(x_{n})}\right]}](//wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ca3b2e45da1e6264a4b582a7fc98a545a477ddfa)
其中算子
叫做反對稱化算子。
斯萊特行列式在量子化學中應用廣泛，經過自洽場方法解HF方程獲得的最終解便是一個斯萊特行列式型多電子波函數，高級的量子化學計算方法也應用到斯萊特行列式，組態相互作用方法得到的多電子體系波函數是若干個斯萊特行列式的線性組合:
經過對這個由許多行列式組成的巨大波函數的變分法處理，可以獲得比HF方程更加精確的量子化學計算結果。
![{\displaystyle \Psi _{(x_{1},x_{2},\cdots ,x_{n})}={\frac {1}{\sqrt {N!}}}\sum _{n=1}^{N!}(-1)^{p_{n}}P_{n}\left[\chi _{i(x_{1})}\chi _{j(x_{2})}\cdots \chi _{k(x_{n})}\right]}](http://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ff3e11c699cbf83982c893a0a27e6b9e31122bda)
![{\displaystyle \Psi _{(x_{1},x_{2},\cdots ,x_{n})}=A\left[\chi _{i(x_{1})}\chi _{j(x_{2})}\cdots \chi _{k(x_{n})}\right]}](http://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ca3b2e45da1e6264a4b582a7fc98a545a477ddfa)
