达朗贝尔算符维基百科,自由的 encyclopedia 达朗贝尔算子是拉普拉斯算子在闵可夫斯基时空中的形式,此算子符号为正方形的,以表示是在四维的闵可夫斯基时空中。 表达式 此条目没有列出任何参考或来源。 (2024年3月11日) 达朗贝尔算子定义为: ◻ 2 = ∂ μ ∂ μ = η μ ν ∂ μ ∂ ν = − 1 c 2 ∂ 2 ∂ t 2 + ∇ 2 {\displaystyle \Box ^{2}=\partial ^{\mu }\partial _{\mu }=\eta ^{\mu \nu }\partial _{\mu }\partial _{\nu }=-{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}+\nabla ^{2}\,} 其中 c 是光速, ∇ 2 {\displaystyle \nabla ^{2}} 是一般三维空间下的拉普拉斯算子。 达朗贝尔算子一般记为 ◻ 2 {\displaystyle \Box ^{2}} ,也可记为 ◻ {\displaystyle \Box } ,这两者是完全相同的。 达朗贝尔算子主要应用在电磁学、狭义相对论中,例如克莱因-戈尔登方程(Klein-Gordon equation)中就有用到达朗贝尔算子。 这是一篇物理学小作品。您可以通过编辑或修订扩充其内容。查论编
达朗贝尔算子是拉普拉斯算子在闵可夫斯基时空中的形式,此算子符号为正方形的,以表示是在四维的闵可夫斯基时空中。 表达式 此条目没有列出任何参考或来源。 (2024年3月11日) 达朗贝尔算子定义为: ◻ 2 = ∂ μ ∂ μ = η μ ν ∂ μ ∂ ν = − 1 c 2 ∂ 2 ∂ t 2 + ∇ 2 {\displaystyle \Box ^{2}=\partial ^{\mu }\partial _{\mu }=\eta ^{\mu \nu }\partial _{\mu }\partial _{\nu }=-{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}+\nabla ^{2}\,} 其中 c 是光速, ∇ 2 {\displaystyle \nabla ^{2}} 是一般三维空间下的拉普拉斯算子。 达朗贝尔算子一般记为 ◻ 2 {\displaystyle \Box ^{2}} ,也可记为 ◻ {\displaystyle \Box } ,这两者是完全相同的。 达朗贝尔算子主要应用在电磁学、狭义相对论中,例如克莱因-戈尔登方程(Klein-Gordon equation)中就有用到达朗贝尔算子。 这是一篇物理学小作品。您可以通过编辑或修订扩充其内容。查论编