達朗貝爾算符維基百科,自由的 encyclopedia 達朗貝爾算子是拉普拉斯算子在閔考斯基時空中的形式,此算子符號為正方形的,以表示是在四維的閔考斯基時空中。 表達式 此條目沒有列出任何參考或來源。 (2024年3月11日) 達朗貝爾算子定義為: ◻ 2 = ∂ μ ∂ μ = η μ ν ∂ μ ∂ ν = − 1 c 2 ∂ 2 ∂ t 2 + ∇ 2 {\displaystyle \Box ^{2}=\partial ^{\mu }\partial _{\mu }=\eta ^{\mu \nu }\partial _{\mu }\partial _{\nu }=-{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}+\nabla ^{2}\,} 其中 c 是光速, ∇ 2 {\displaystyle \nabla ^{2}} 是一般三維空間下的拉普拉斯算子。 達朗貝爾算子一般記為 ◻ 2 {\displaystyle \Box ^{2}} ,也可記為 ◻ {\displaystyle \Box } ,這兩者是完全相同的。 達朗貝爾算子主要應用在電磁學、狹義相對論中,例如克萊因-戈爾登方程式(Klein-Gordon equation)中就有用到達朗貝爾算子。 這是一篇物理學小作品。您可以透過編輯或修訂擴充其內容。閱論編
達朗貝爾算子是拉普拉斯算子在閔考斯基時空中的形式,此算子符號為正方形的,以表示是在四維的閔考斯基時空中。 表達式 此條目沒有列出任何參考或來源。 (2024年3月11日) 達朗貝爾算子定義為: ◻ 2 = ∂ μ ∂ μ = η μ ν ∂ μ ∂ ν = − 1 c 2 ∂ 2 ∂ t 2 + ∇ 2 {\displaystyle \Box ^{2}=\partial ^{\mu }\partial _{\mu }=\eta ^{\mu \nu }\partial _{\mu }\partial _{\nu }=-{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}+\nabla ^{2}\,} 其中 c 是光速, ∇ 2 {\displaystyle \nabla ^{2}} 是一般三維空間下的拉普拉斯算子。 達朗貝爾算子一般記為 ◻ 2 {\displaystyle \Box ^{2}} ,也可記為 ◻ {\displaystyle \Box } ,這兩者是完全相同的。 達朗貝爾算子主要應用在電磁學、狹義相對論中,例如克萊因-戈爾登方程式(Klein-Gordon equation)中就有用到達朗貝爾算子。 這是一篇物理學小作品。您可以透過編輯或修訂擴充其內容。閱論編