磁凍結效應維基百科,自由的 encyclopedia 磁凍結效應是磁場的變化如同磁感線粘附在流體質元上,隨流體一起運動,如同磁感線被「凍結」在了導電流體中一樣。在磁流體力學的磁感應方程中: ∂ B ∂ t = ∇ × ( v × B ) + η ∇ 2 B {\displaystyle {\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\nabla \times ({\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}})+\eta \nabla ^{2}{\boldsymbol {B}}} 此條目沒有列出任何參考或來源。 (2022年6月11日) 如果磁雷諾數 R m = l 0 V 0 η ≫ 1 {\displaystyle R_{m}={\frac {l_{0}V_{0}}{\eta }}\gg 1} ,或者流體的電導率 σ → ∞ {\displaystyle \sigma \to \infty } ,則磁感應方程退化為凍結方程: ∂ B ∂ t = ∇ × ( v × B ) {\displaystyle {\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\nabla \times ({\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}})} 磁凍結效應同時也意味着在理想導電流體中,在某一初始時刻位於磁感線上的流體質元,此後也一直位於這條磁感線上。 對於宇宙中的天體,往往具有很大的尺度,容易滿足磁雷諾數遠遠大於1的條件,因此經常表現出磁凍結效應。 參見 磁感應方程 磁雷諾數 磁擴散效應
磁凍結效應是磁場的變化如同磁感線粘附在流體質元上,隨流體一起運動,如同磁感線被「凍結」在了導電流體中一樣。在磁流體力學的磁感應方程中: ∂ B ∂ t = ∇ × ( v × B ) + η ∇ 2 B {\displaystyle {\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\nabla \times ({\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}})+\eta \nabla ^{2}{\boldsymbol {B}}} 此條目沒有列出任何參考或來源。 (2022年6月11日) 如果磁雷諾數 R m = l 0 V 0 η ≫ 1 {\displaystyle R_{m}={\frac {l_{0}V_{0}}{\eta }}\gg 1} ,或者流體的電導率 σ → ∞ {\displaystyle \sigma \to \infty } ,則磁感應方程退化為凍結方程: ∂ B ∂ t = ∇ × ( v × B ) {\displaystyle {\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\nabla \times ({\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}})} 磁凍結效應同時也意味着在理想導電流體中,在某一初始時刻位於磁感線上的流體質元,此後也一直位於這條磁感線上。 對於宇宙中的天體,往往具有很大的尺度,容易滿足磁雷諾數遠遠大於1的條件,因此經常表現出磁凍結效應。 參見 磁感應方程 磁雷諾數 磁擴散效應