在电磁学里，介电质因响应外电场的施加而极化的程度，可以用电极化率（electric susceptibility，
）来衡量。电极化率又可以用来计算物质的电容率。因此，电极化率会影响这物质内各种其它可能发生的现象，像电容器的电容、光波传播于物质内部的光速等等。
对于均向性、线性的介电质，电极化率可透过电极化强度
和电场
定义：
；
其中
是电常数。
由于电位移 
定义为
。
所以，对于均向性、线性的介电质，电位移与电场成正比：
；
其中
是该介电质的电容率。
相对电容率
定义为电容率与电常数的比例：
。
那么，一个均向性、线性的介电质的电极化率与相对电容率的关系式为
。
由此亦可知，自由空间的电极化率为0。
若介电质是各向异性的，则电极化率是一个二阶张量。
一般而言，物质无法为了要响应一个含时外电场的变化而瞬时地电极化。因此，更广义的表述必须将时间 
纳入考量：
。
那就是，电极化是先前时间的电场与含时电极化率 
的折积。假设每当 
时， 
，则这积分的上限可以延伸至无穷大：
。
瞬时的响应对应于狄拉克δ函数电极化率 
。
对于一个线性系统，可以简单地做一个傅立叶变换，将这关系式写为频率 
的函数：
![{\displaystyle {\begin{aligned}\mathbf {P} (\omega )&={\frac {1}{\sqrt {2\pi }}}\int _{-\infty }^{\infty }\mathbf {P} (t)e^{i\omega t}\,dt\\&={\frac {\varepsilon _{0}}{2\pi }}\int _{-\infty }^{\infty }\left[\int _{-\infty }^{\infty }\chi _{e}(t-t')\mathbf {E} (t')\,dt'\right]e^{i\omega t}\,dt\\&={\frac {\varepsilon _{0}}{2\pi }}\int _{-\infty }^{\infty }\left[\int _{-\infty }^{\infty }\chi _{e}(t-t')e^{i\omega (t-t')}\,dt\right]\mathbf {E} (t')e^{i\omega t'}\,dt'\\&={\frac {\varepsilon _{0}}{2\pi }}\int _{-\infty }^{\infty }\left[\int _{-\infty }^{\infty }\chi _{e}(t'')e^{i\omega (t'')}\,dt''\right]\mathbf {E} (t')e^{i\omega t'}\,dt'\\&={\frac {\varepsilon _{0}}{2\pi }}\left[\int _{-\infty }^{\infty }\chi _{e}(t'')e^{i\omega (t'')}\,dt''\right]\left[\int _{-\infty }^{\infty }\mathbf {E} (t')e^{i\omega t'}\,dt'\right]\\&=\varepsilon _{0}\chi _{e}(\omega )\mathbf {E} (\omega )\\\end{aligned}}}](//wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0aa8c9cf1ec32db1edc110c93903b5719d06ff12)
。
这结果是折积定理的一个范例。
电极化率跟频率有关，这导致电容率跟频率有关。电极化率随著频率而变化的曲线的样子描绘出物质的色散性质。
更加地，由于因果关系，电极化只能跟先前时间的电场有关（也就是说，每当 时，设定 ）。这事实迫使电极化率 
必须遵守克拉莫-克若尼约束。
![{\displaystyle {\begin{aligned}\mathbf {P} (\omega )&={\frac {1}{\sqrt {2\pi }}}\int _{-\infty }^{\infty }\mathbf {P} (t)e^{i\omega t}\,dt\\&={\frac {\varepsilon _{0}}{2\pi }}\int _{-\infty }^{\infty }\left[\int _{-\infty }^{\infty }\chi _{e}(t-t')\mathbf {E} (t')\,dt'\right]e^{i\omega t}\,dt\\&={\frac {\varepsilon _{0}}{2\pi }}\int _{-\infty }^{\infty }\left[\int _{-\infty }^{\infty }\chi _{e}(t-t')e^{i\omega (t-t')}\,dt\right]\mathbf {E} (t')e^{i\omega t'}\,dt'\\&={\frac {\varepsilon _{0}}{2\pi }}\int _{-\infty }^{\infty }\left[\int _{-\infty }^{\infty }\chi _{e}(t'')e^{i\omega (t'')}\,dt''\right]\mathbf {E} (t')e^{i\omega t'}\,dt'\\&={\frac {\varepsilon _{0}}{2\pi }}\left[\int _{-\infty }^{\infty }\chi _{e}(t'')e^{i\omega (t'')}\,dt''\right]\left[\int _{-\infty }^{\infty }\mathbf {E} (t')e^{i\omega t'}\,dt'\right]\\&=\varepsilon _{0}\chi _{e}(\omega )\mathbf {E} (\omega )\\\end{aligned}}}](http://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0aa8c9cf1ec32db1edc110c93903b5719d06ff12)
