Уравнения Прока

Уравнения Прока — обобщение уравнений Максвелла, призванное описывать массивные частицы со спином 1. Уравнения Прока обычно записываются в виде

${\displaystyle \partial _{i}F^{ik}+m^{2}A^{k}=0}$

${\displaystyle F^{kl}=\partial ^{k}A^{l}-\partial ^{l}A^{k}}$,

где ${\displaystyle \ F^{ik}}$ — антисимметричный тензор электромагнитного поля:

${\displaystyle F^{ik}=\left({\begin{matrix}0&-E_{x}&-E_{y}&-E_{z}\\E_{x}&0&-B_{z}&B_{y}\\E_{y}&B_{z}&0&-B_{x}\\E_{z}&-B_{y}&B_{x}&0\end{matrix}}\right)}$

Уравнения Прока также могут быть представлены в виде

${\displaystyle \partial _{i}F^{ik}+m^{2}A^{k}=0}$

${\displaystyle (\partial _{k}\partial ^{k}+m^{2})A^{l}=0}$.

Уравнения Прока не являются калибровочно-инвариантными.

Лагранжева плотность

Рассматривается поле четырех-потенциала A^μ = (φ/c, A), где φ — это электростатический потенциал, A — магнитный потенциал. Лагранжева плотность задана следующим образом:

${\displaystyle {\mathcal {L}}=-{\frac {1}{16\pi }}(\partial ^{\mu }A^{\nu }-\partial ^{\nu }A^{\mu })(\partial _{\mu }A_{\nu }-\partial _{\nu }A_{\mu })+{\frac {m^{2}c^{2}}{8\pi \hbar ^{2}}}A^{\nu }A_{\nu }.}$

где c — скорость света, a ħ — приведенная постоянная Планка.

Вывод уравнения

Уравнение Эйлера — Лагранжа движения для такого Лагранжиана, также называемое Уравнением Прока, имеет следующий вид:

${\displaystyle \partial _{\mu }(\partial ^{\mu }A^{\nu }-\partial ^{\nu }A^{\mu })+\left({\frac {mc}{\hbar }}\right)^{2}A^{\nu }=0}$

что эквивалентно следующему уравнению

${\displaystyle \left[\partial _{\mu }\partial ^{\mu }+\left({\frac {mc}{\hbar }}\right)^{2}\right]A^{\nu }=0}$

при условии

${\displaystyle \partial _{\mu }A^{\mu }=0}$

которое является просто калибровкой Лоренца. При условии, что m = 0, уравнения обращаются в уравнения Максвелла в вакууме (то есть подразумевается отсутствие зарядов и токов). Уравнение Прока тесно связано с уравнением Клейна — Гордона — Фока.

В более привычных терминах уравнение имеет вид:

${\displaystyle \Box \phi -{\frac {\partial }{\partial t}}\left({\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial \phi }{\partial t}}+\nabla \cdot \mathbf {A} \right)=-\left({\frac {mc}{\hbar }}\right)^{2}\phi }$

${\displaystyle \Box \mathbf {A} +\nabla \left({\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial \phi }{\partial t}}+\nabla \cdot \mathbf {A} \right)=-\left({\frac {mc}{\hbar }}\right)^{2}\mathbf {A} }$

Также уравнение Прока можно вывести из теоретико-групповых соображений, как уравнение, инвариантное относительно преобразований Пуанкаре и описывающее волновую функцию элементарной частицы с массой ${\displaystyle m}$, спином ${\displaystyle 1}$, положительной энергией, фиксированной P-чётностью.^[1]

Примечания

1. Ляховский В. Д., Болохов, А. А. Группы симметрии и элементарные частицы. — Л., ЛГУ, 1983. - с. 324

Литература

• Боголюбов Н. Н., Ширков Д. В. Квантовые поля. — М.: Наука, 1980. — 320 с. (с. 29, 33).
• Райдер Л. Квантовая теория поля. — М.: Мир, 1987. — 511 с., (с. 86-87).
• Ициксон К., Зюбер Ж.—Б. Квантовая теория поля. Том 1. — М.: Мир, 1984. — 448 с. (с. 166).

См. также

• Уравнение Дирака
• Уравнение Клейна — Гордона
• Уравнения Максвелла
• Прока, Александру

Ссылки

• Уравнение Прока в «Физической энциклопедии»