Лямбда-барионы

Ля́мбда-барио́ны (Λ-барионы, Λ-частицы) — группа элементарных частиц, представляющих собой барионы с изотопическим спином 0, содержащие ровно два кварка первого поколения (u- и d-кварк). В состав Λ-барионов входит ровно один кварк второго или третьего поколения (s-, с-, b- или t-кварк), ниже называемый тяжёлым кварком^[1]. Если тяжёлый кварк является s-кварком (кварковый состав uds), барион называется лямбда-гипероном и обозначается Λ (без нижнего индекса); в остальных случаях в обозначении используется нижний индекс: Λ_c (кварковый состав udc), Λ_b (udb), Λ_t (udt). В основном состоянии лямбда-барионы имеют спин 1/2, но в возбуждённом состоянии их спин может быть больше. Электрический заряд Λ-гиперона и Λ_b-бариона равен нулю, у Λ_c- и Λ_t-барионов заряд +1. Несмотря на то, что Λ⁰ и Λ0
b электрически нейтральны, они не являются истинно нейтральными частицами, у них есть античастицы: анти-лямбда-гиперон —Λ⁰ и анти-лямбда-b-барион —Λ0
b, состоящие из антикварков и имеющие противоположные соответствующим частицам внутренние чётности, ароматы и дипольные магнитные моменты.

Λ_t-барионы никогда не наблюдались и, вероятно, не могут возникать, поскольку время жизни t-кварка составляет лишь 5⋅10⁻²⁵ с, что примерно в 20 раз меньше временно́й шкалы сильного взаимодействия; адронизация и образование бариона, содержащего t-кварк, не успевает произойти за время жизни последнего.

Лямбда-гиперон

Λ-гиперон имеет странность −1 и состоит из верхнего, нижнего и странного кварка.

Лямбда-гиперон открыт в 1951 году^[2], анти-лямбда-гиперон — в 1954 году^[3].

Буква «Λ» была выбрана для обозначения гиперона потому, что сначала считалось, что существует единая V-частица («V» — по характерной «вилке» при распаде частицы в камере Вильсона или пузырьковой камере), но потом оказалось, что таких частиц несколько, и гиперон обозначили буквой «Λ», перевернув букву.

Характеристики лямбда-барионов

Характеристики лямбда-барионов

Частица	Кварковый состав	Масса (МэВ/c2)	I	J P	Q (e)	S	C	B'	T	Время жизни, с	Главные моды распада	Магнитный дипольный момент (μN)	Электрический дипольный момент (e·см)
Λ0 [4]	uds	1115,683 ± 0,006	0	1⁄2+	0	−1	0	0	0	(2,632 ± 0,020)⋅10−10	p+ + π− (64,1 ± 0,5 %) n0 + π0 (35,9 ± 0,5 %)	−0,613 ± 0,004	<1,5⋅10−16
Λ+ c[5]	udc	2286,46 ± 0,14	0	1⁄2 +	+1	0	+1	0	0	(2,00 ± 0,06)⋅10−13	См. Λ+ c decay modes
Λ0 b[6]	udb	5620,2 ± 1,6	0	1⁄2 +	0	0	0	−1	0	(1,409+0,055 −0,054)⋅10−12	См. Λ0 b decay modes
Λ+ t†	udt	—	0	1⁄2 +	+1	0	0	0	+1	—	—

^† ↑  Частица не наблюдается, так как t-кварк распадается до адронизации.

Примечания

1. Naming scheme for hadrons  (неопр.). Дата обращения: 24 июля 2011. Архивировано 5 августа 2011 года.
2. Armenteros R. et al. Decay of V Particles (англ.) // Nature. — 1951. — Vol. 167, no. 4248. — P. 501—503. — doi:10.1038/167501a0.
3. Cowan E. W. A V-Decay Event with a Heavy Negative Secondary, and Identification of the Secondary V-Decay Event in a Cascade (англ.) // Phys. Rev. Lett.. — 1954. — Vol. 94, no. 1. — P. 161—166. — doi:10.1103/PhysRev.94.161. Архивировано 7 июля 2023 года.
4. Λ. I(J ^P) = 0(1/2⁺) Архивная копия от 7 июля 2023 на Wayback Machine. In: Workman R. L. et al. (Particle Data Group). Review of Particle Physics (англ.) // Progress of Theoretical and Experimental Physics. — 2022. — Iss. 8. — P. 083C01. — doi:10.1093/ptep/ptac097.
5. C. Amsler et al. (2008): Архивная копия от 11 февраля 2017 на Wayback Machine Архивная копия от 11 февраля 2017 на Wayback Machine Particle listings — Λ
   c Архивная копия от 11 февраля 2017 на Wayback Machine
6. C. Amsler et al. (2008): Архивная копия от 30 января 2017 на Wayback Machine Архивная копия от 30 января 2017 на Wayback Machine Particle listings — Λ
   b Архивная копия от 30 января 2017 на Wayback Machine

Ссылки

• Ишханов Б. С., Кэбин Э. И. Распад лямбда-гиперона  (рус.). Шпаргалка для отличника. Частицы и ядра. msu.ru. Дата обращения: 23 июля 2011.