ラッソ回帰{|\beta _{k}|}{b}}\right)}\right)}=-(K+1)\log(2b)-{\frac {1}{b}}\sum _{k=0}^{K}|\beta _{k}|} 以上から、 λ = 2 σ 2 b N {\displaystyle \lambda ={\frac {2\sigma
応力lambda -\sigma _{1})(\lambda -\sigma _{2})(\lambda -\sigma _{3})\\&=\lambda ^{3}-(\sigma _{1}+\sigma _{2}+\sigma _{3})\lambda ^{2}+(\sigma _{1}\sigma
スピン角運動量\cdot \mathrm {id} (-{i \over 2}(x\sigma _{1}+y\sigma _{2}+z\sigma _{3}))={\hbar \over 2}(x\sigma _{1}+y\sigma _{2}+z\sigma _{3})} である。よって特に、 S ^ x = ℏ 2 σ
ディラック方程式{\displaystyle \Lambda ^{\mu }{}_{\nu }={\begin{pmatrix}\cosh \beta &0&0&\sinh \beta \\0&1&0&0\\0&0&1&0\\\sinh \beta &0&0&\cosh \beta \\\end{pmatrix}}}
尖度( 3 / 2 ) {\displaystyle \beta _{1}=E{(X-\mu )^{3}}/[E{(X-\mu )^{2}}]^{(3/2)}} 、分散 σ = E ( X − μ ) 2 {\displaystyle \sigma =E{(X-\mu )^{2}}}