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Le spectre de l'hydrogène est l'ensemble des longueurs d'onde présentes dans la lumière que l'atome d'hydrogène est capable d'émettre.
Ce spectre d'émission est composé de longueurs d'onde discrètes dues à la désexcitation d'un électron d'un niveau haut à un niveau bas. Les valeurs sont données par la formule de Rydberg :
où :
Une longueur d'onde étant nécessairement une quantitée positive, on doit alors assuer >
L'hydrogène est le premier atome de la classification périodique. Il est formé d'un proton et d'un électron. L'énergie de l'électron dans le référentiel barycentrique ne peut prendre que quelques valeurs discrètes, appelées niveaux d'énergie (voir modèle de Bohr puis orbitale atomique). Lorsque l'électron passe d'un niveau élevé à un niveau plus bas, il émet un photon dont l'énergie vaut la différence entre celles des deux niveaux. Ainsi, la longueur d’onde de la lumière émise ne peut prendre que quelques valeurs discrètes. C'est ce que l'on appelle son spectre.
Cette table présente les longueurs d'onde mesurées. Les mesures du NIST sont parmi les plus précises et les plus complètes existantes, même si une partie des mesures a été effectuée dans le vide et une partie dans l'air.
Par ailleurs, la colonne ne présente pas une valeur mesurée, mais une limite à l'infini, calculée théoriquement.
Série n1 \ n2 {λ (nm)} | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Série de Lyman (n' = 1) | 122 121,56701[1] 840 000 |
103 102,5728[1] 250 000 |
97,3 97,2517[1] 83 000 |
95,0 94,9742[1] 33 000 |
93,8 93,7814[1] 19 000 |
93,0751[1] 5 600 | 91,2 | ||||||
Série de Balmer (n' = 2)[2] | 656,2720 656,279[1] 500 000 |
486,1330 486,135[1] 180 000 |
434,0470 434,0472[1] 90 000 |
410,1740 410,1734[1] 70 000 |
397,0072 397,0075[1] 30 000 |
388,9064[1] 70 000 | 383,5397[1] 30 000 | 365 | |||||
Série de Paschen (série de Bohr) (n' = 3) | 1 875 1 875,13[1] 51 000 |
1 282 1 281,8072[1] 32 000 |
1 094 1 093,817[1] 14 000 |
1 005 1 004,98[1] 13 000 |
955 954,62[1] 9 000 |
923 922,97[1] 6 500 |
902 901,53[1] 4 800 |
887 886,289[1] 3 600 | 875,046[1] 2 200 | 866,502[1] 2 200 | 820 | ||
Série de Brackett (n' = 4) | 4 050 4 052,279[1] 11 000 | 2 624 2 625,871[1] 9 000 | 2 165 2 166,1178[1] 8 000 |
1 944 | 1 817 1 817,921[1] 2 800 |
1 458 | |||||||
Série de Pfund (n' = 5) | 7 460 7 459,90[1] |
4 650 4 653,78[1] 4 200 |
3 740 3 740,576[1] 2 500 |
3 300 3 296,98[1] 1 800 |
3 040 | 2 280 | |||||||
Série de Humphreys (n' = 6) | 12 400
12 387,153[1] 340 |
7 500 7 502,44[1] 620 |
5 910 | 5 130 5 128,65[1] 450 |
4 670 | 3 280 | |||||||
(n' = 7) | 19 061,96[1] 540 | 12 587,05[1] 210 | ~4 400 | ||||||||||
Suivantes (n' > 7) | idem |
À noter que les valeurs donnent un sentiment d'imprécision :
Ces petits écarts suggèrent donc soit une imprécision de la mesure, soit une imprécision de la formule de calcul.
Certains effets électromagnétiques peuvent également jouer un rôle, notamment l'effet Stark et l'effet Zeeman.
Cette table présente les nombres d'onde en millions par mètre, c'est-à-dire l'inverse des longueurs d'onde. Elle se calcule donc avec l'inverse des longueurs d'onde de la table précédente. Elle fait donc apparaître les additions et soustractions fixes associées à un changement de colonne ou à un changement de ligne conformément à la formule théorique.
Série n1 \ n2 {1/λ (1/µm)} | 2 | 3 (+1,523) | 4 (+0,5332) | 5 (+0,246847) | 6 (+0,134092) | 7 (+0,080857) | 8 (+0,052) | 9 (+0,0359) | 10 | 11 | |
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Série de Lyman (n′ = 1) |
8,196 8,225 9 |
9,708 9,749 2 |
10,277 10,282 6 |
10,526 10,529 1 |
10,661 10,663 09 |
10,744 01 | 10,965 | ||||
Série de Balmer (n′ = 2) |
1,523 | 2,057050 | 2,303897 | 2,437989 | 2,518846 | 2,739 | |||||
Série de Paschen (série de Bohr) (n′ = 3) |
0,533 | 0,780 | 0,914 | 0,995 | 1,047 | 1,083 | 1,108 | 1,127 | 1,219 | ||
Série de Brackett (n′ = 4) |
0,247 | 0,381 | 0,462 | 0,5144 | 0,5503 | 0,6858 | |||||
Série de Pfund (n′ = 5) ( -0,247) |
0,1340 | 0,2151 | 0,2674 | 0,303 | 0,3289 | 0,4386 | |||||
Série de Humphreys (n′ = 6) (-0,134) |
0,08064 | 0,13333 | 0,16920 | 0,19493 | 0,21413 | 0,30488 | |||||
(n′ = 7) (-0,080857) | 0,05246 | 0,22405 | |||||||||
Suivantes (n′ > 7) | idem |
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