Kahemõõtmelised materjalid

Kahemõõtmelised (2D) materjalid on kristallilise struktuuriga ühendid, mis koosnevad ühest aatomite kihist. 2D-materjale võib vaadelda kui elementide või ühendite kahemõõtmelisi allotroope, millel on kolmemõõtmeliste vastetega võrreldes unikaalsed keemilised ja füüsikalised omadused^[1]. Samuti on võimalik 2D-materjale kirjeldada kui tahkiste (perioodiline võre) ja molekulide hübriide.

2D-materjalide klass hõlmab kombinatsioone peaaegu kõigist perioodilisustabeli elementidest ning selle esindajaid võib elektrooniliste omaduste järgi klassifitseerida metallideks, poolmetallideks, dielektrikuteks ja pooljuhtideks. Kõnealustel materjalidel on potentsiaalne roll tuleviku nano- ja optoelektroonikas ning uudsete üliõhukeste painduvate seadmete koostamisel.^[2]

Ajalugu

Kahemõõtmeliste materjalide olemasolu oli 20. sajandi esimeste kümnendite jooksul teadlaste kogukonnas palju arutatud teema. Klassikalise füüsika järgi on 2D-materjalid kõigil temperatuuridel termodünaamiliselt ebastabiilsed kristallvõre termiliste fluktuatsioonide tõttu. Eelmainitu on kooskõlas kahaneva sulamistemperatuuriga, mida täheldatakse õhukeste tahkiskilede paksuse vähenemisel.^[2] Spektroskoopia areng võimaldas tuvastada kihilise struktuuriga kolmemõõtmelisi materjale nagu grafiit ja molübdeendisulfiid, kuid konkreetsete materjalide lõhestamist kahemõõtmelisteks kihtideks peeti võimalikuks ainult teoorias^[3]. Läbimurre saavutati 2004. aastal, kui Novoselov ja Geim suutsid kleeplindi abil grafiidist eraldada ühekihilise 2D-materjali, grafeeni^[4]. Konkreetse avastuse eest tunnustati neid 2010. aastal Nobeli auhinnaga. Õnneks ei piirdu loodus ainult grafeeniga, pakkudes kihilise struktuuriga metalle, poolmetalle, dielektrikuid ning otsese või kaudse keelutsooniga pooljuhte. Hiljutised saavutused näitavad, et kahemõõtmeliste materjalide tootmiseks on välja töötatud tehnikaid, nagu mikromehaaniline lõhestamine ja ioonide interkalatsioon, ning ultrasonikeerimise meetodeid^[5][6]. Kihilisi materjale leidub savide, oksiidide, kalkogeniidide, haliidide, karbiidide, nitriidide, hüdriidide, hüdroksiidide, fosfaatide ja fosfonaatide seas^[2]. Enamik mainitud materjalidest on binaarsed ehk koosnevad kahest keemilisest elemendist, kuid kirjanduses on kirjeldatud ka ternaarseid ühendeid (CuSbS₂)^[7]. Kahemõõtmeliste materjalide avastamine algatas materjaliteaduses uue ajastu – varieeruvate omadustega uued materjalid, mis on aatomikihipaksused ning mehaaniliselt, termiliselt ja elektrooniliselt stabiilsed, võivad leida kasutust mikroelektroonikas ja uudsete üliõhukeste painduvate seadmete tootmisel.

Määratlus

2D-materjale nimetus tuleneb asjaolust, et materjali kaks mõõdet (x, y) on nanoskaalast väljas – tegemist on ühest kihist aatomitest koosnevate materjalidega, mida võib lisaks elemendilisele koostisele klassifitseerida ka kihtide vahelise vastastikmõju järgi – konkreetne interaktsioon võib tuleneda vesiniksidemete, võrevaheliste ioonide olemasolust või Londoni dispersiooni jõududest kihtide vahel.

Kõigi teoreetiliste ennustuste kohaselt ei tohiks 2D-materjale absoluutsest nulltemperatuurist kõrgematel temperatuuridel eksisteerida^[3]. Asjaolu, et termodünaamikast tulenevalt leidub lõplikel temperatuuridel ka puhastes materjalides alati omadefekte (vakantse, irdaatomeid jne), mille kontsentratsioon suureneb temperatuuri tõustes, võib seada kahtluse alla kahemõõtmeliste materjalide definitsiooni. Näiteks grafeeni puhul on täheldatud kortsude/lainete teket, mis suuremas skaalas moonutavad 2D-võret, muutes grafeeni rangelt võttes kolmemõõtmeliseks (3D) materjaliks^[8][9]. Analoogset kortsude teket on kirjeldatud ka MoS₂ kihtide puhul^[10][11].

Levinud materjale

Erinevate kahemõõtmeliste materjalid struktuurid: grafeen, silitseen, germaneen (ja nende derivaadid), ränikarbiid (SiC), heksagonaalne boornitriid (h-Bn) ning üleminekumetallide- kalkogeniidid (TMC) ja haliidid (TMH). Materjalide ühikrakud on kujutatud punasega. Värvkood: metallid – jääsinine, haliidid – roheline, kalkogeniidid – kollane, lämmastik – sinine, süsinik – hall, räni ja germaanium – kuldne, boor – roosa, vesinik – valge^[2]

Perioodilisustabeli 14. grupi elemendid

Kõik perioodilisustabeli 14. ehk süsiniku grupi elemendid – süsinik, räni, germaanium ja tsink – võivad eksisteerida ka grafeenilaadses kahemõõtmelises vormis. Järgimaks nomenklatuuri, lisatakse ühendite nimetustele lõpuliide -een: silitseen ning germaneen on vastavalt räni ja germaaniumi grafeeni analoogid. Eeltoodud nelja valentselektroniga keemilised elemendid moodustavad konkreetsel juhul naaberaatomitega kolm σ-sidet ning ühe π-sideme. Võrreldes grafeeniga on räni, germaaniumi ja tsingi struktuurides σ-sidemete pikkused suuremad ning π-orbitaalide kattumine väiksem, mistõttu on konkreetsete grafeeni derivaatide π-sidemed nõrgemad. Eelmainitu tulemusena on termodünaamiliselt soodsam moodustada neljas σ-side näiteks termineeriva ligandiga (hüdrogeenitud või halogeneeritud derivaadid), mis on ka üks konkreetsete ühendite taotlusliku stabiliseerimise mehhanisme. Enamik grafeenilaadseid räni, germaaniumi ja tina planaarseid struktuure ei ole stabiilsed ning võivad moodustada kihtidevahelise keemilise sideme. Siiski eksisteerivad ränil ja germaaniumil kahemõõtmelised, kergelt lainelised (beeta tüüpi) meekärjekujulised struktuurid, mis on stabiilsemad kui nende planaarsed vasted.^[2][11][12]

Grafeen

Grafeen ühena süsiniku allotroopidest koosneb ühest tasapinnalisest sp² – hübridiseeritud süsiniku aatomite kihist, mis moodustavad meekärjelaadse heksagonaalse võre. Süsiniku aatomite vahel esinevate konjugeeritud sidemete tõttu (valentselektronide delokalisatsioon) on grafeenil väga väike kristalli energia. Lisaks on grafeeni süsinik-süsinik sidemed umbes 25% tugevamad kui teemandis. Grafeenil on omapärane elektronstruktuur – materjali klassifitseeritakse poolmetalliks, millele omaselt puudub grafeenil keelutsoon, kuid olekutihedus on Fermi tasemel null. Fermi tase lõikub energiatasemetega kahemõõtmelise heksagonaalse Brillouini tsooni nurkade lähedal (vt joonis 1c). Dispersiooniseos (Brillouini tsoonis asuva taseme elektroonse energia muutus) on eelmainitud punktides lineaarne, millest tulenevalt on elektronide ja aukude efektiivne mass null ja voolud potentsiaalselt väga kõrged. Grafeeni puhul on täheldatud suurimat lõplikul temperatuuril esinevat elektronide mobiilsust. Tänu oma unikaalsetele omadustele peetakse grafeeni paljulubavaks materjaliks nanoelektroonikas. ^[2][13]

Kalkogeniidid ja haliidid

Aatomkihtide vahel mõjuvate nõrkade Londoni dispersioonijõudude ja kalkogeniidioonide polariseeritavuse tõttu võivad kahemõõtmelises vormis esineda ka üleminekumetallide haliidid ning poolmetallide ja üleminekumetallide kalkogeniidid (TMC)^[2][14]. Eespool mainitud materjaliklasside esindajaid võib kirjeldada M'X, M₂N, MX₂, MY₂, MY₃ valemitega, kus M' tähistab galliumi või indiumi, M tähistab titaani, tsirkooniumi, hafniumi, nioobiumi, molübdeeni, volframit, reeniumi, palladiumi või plaatinat, X tähistab väävlit, seleeni või telluuri ning Y kloori, broomi või joodi. Üleminekumetallide kalkogeniidide tuntuim 2D-esindaja on molübdeendisulfiid^[2][15][16]. Kihilised üleminekumetallide kalkogeniidid näitavad unikaalseid keemilisi ja füüsikalisi omadusi, mida on raske saavutada teiste 2D-materjalide, näiteks grafeeniga^[17]. Grafeen vajab keerulist keelutsooni inseneeriat, leidmaks potentsiaalset kasutust transistoris – seevastu paljud TMC-d on oma loomuselt pooljuhid^[18]. Eelmainitu tulemusena on kirjanduses demonstreeritud konkreetsete materjalide potentsiaalseid rakendusi elektroonikas, optoelektroonikas, päikesepaneelides ja katalüüsis^[11][19][20].

Poolmetallide ja mittemetallide binaarsed ühendid

Boornitriid

Boornitriid (BN) võib esineda mitmesuguste kristalliliste polümorfidena nagu ka süsinik: eksisteerivad teemandilaadne kuubiline BN, grafiidilaadne heksagonaalne h-BN ning sibulalaadne fullereen^[21]. Eelmainitud vormidest on kõige stabiilsem heksagonaalne boornitriid, mis oma 2D olemuse tõttu on äratanud märkimisväärset tähelepanu. See konkreetne materjal on grafeeni isoelektrooniline analoog, koosnedes vahelduvatest boori ja lämmastiku aatomitest, mis moodustavad meekärjelaadse struktuuri. Heksagonaalsel boornitriidil on tugevad kovalentsed sidemed (sp²) piki kihi tasandit ning kihtide vahel mõjuvad nõrgad Van der Waalsi jõud. Olenemata geomeetrilistest sarnasustest on heksagonaalsel boornitriidil grafeeniga võrreldes üsnagi erinevad elektroonilised omadused. Sel materjalil on otsene lai keelutsoon, mis tähendab, et tegemist on isolaatoriga. Ühendit moodustavate keemiliste elementide elektronegatiivsuste erinevus põhjustab sp² π tsoonide kitsenemise ja koos sellega juhtivuse vähenemise.^[2]

Ränikarbiid

Ränikarbiid (SiC) esineb looduslikult kuubilises, heksagonaalses ja romboeedrilises struktuuris, kus räni ja süsinik eelistavad sp³ hübridisatsiooni. Sellest hoolimata ennustati, et SiC planaarne sp² hübridiseeritud sidemetega grafeenilaadne struktuur on stabiilne^[22]. Grafeenilaadne SiC koosneb vahelduvatest räni ja süsiniku aatomitest, kus igal räni aatomil on lähinaabriteks kolm süsiniku aatomit ja vastupidi. Tulenevalt Si-C sideme ioonilisusest on ränikarbiid otsese keelutsooniga pooljuht. Nii valents- kui ka juhtivustsooni omadused tulenevad räni ja süsiniku p-orbitaalidest. Valentstsoon koosneb ühest π-tsoonist, mis tuleneb 2p_z ja 3p_z orbitaalidest, ulatudes mõlemale poole planaarset ränikarbiidi struktuuri, ning kahest σ-tsooninst, mis tulenevad süsiniku 2s, 2p_x, 2p_y ning räni 3s, 3p_x ja 3p_y orbitaalidest, mis moodustavad Si-C σ sidemed.^[2]

Viited

^{[1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10] [11] [12] [13] [14] [15] [16] [17] [18] [19] [20] [21] [22]}

1. Garcia, J. C., de Lima, D. B., Assali, L. V. C., & Justo, J. F. (2011). Group IV Graphene- and Graphane-Like Nanosheets. The Journal of Physical Chemistry C, 115(27), 13242–13246. doi:10.1021/jp203657w
2. Miró, P., Audiffred, M., & Heine, T. (2014). An atlas of two-dimensional materials. Chem. Soc. Rev., 43(18), 6537–6554. doi:10.1039/c4cs00102h
3. Mermin, N. D. (1968). Crystalline Order in Two Dimensions. Physical Review, 176(1), 250–254. doi:10.1103/physrev.176.250
4. Novoselov, K. S. (2004). Electric Field Effect in Atomically Thin Carbon Films. Science, 306(5696), 666–669. doi:10.1126/science.1102896
5. Nicolosi, V., Chhowalla, M., Kanatzidis, M. G., Strano, M. S., & Coleman, J. N. (2013). Liquid Exfoliation of Layered Materials. Science, 340(6139), 1226419–1226419. doi:10.1126/science.1226419
6. Coleman, J. N., Lotya, M., O’Neill, A., Bergin, S. D., King, P. J., Khan, U., … Nicolosi, V. (2011). Two-Dimensional Nanosheets Produced by Liquid Exfoliation of Layered Materials. Science, 331(6017), 568–571. doi:10.1126/science.1194975
7. Ramasamy, K., Sims, H., Butler, W. H., & Gupta, A. (2014). Mono-, Few-, and Multiple Layers of Copper Antimony Sulfide (CuSbS2): A Ternary Layered Sulfide. Journal of the American Chemical Society, 136(4), 1587–1598. doi:10.1021/ja411748g
8. Meyer, J. C., Geim, A. K., Katsnelson, M. I., Novoselov, K. S., Booth, T. J., & Roth, S. (2007). The structure of suspended graphene sheets. Nature, 446(7131), 60–63. doi:10.1038/nature05545
9. Fasolino, A., Los, J. H., & Katsnelson, M. I. (2007). Intrinsic ripples in graphene. Nature Materials, 6(11), 858–861. doi:10.1038/nmat2011
10. Brivio, J., Alexander, D. T. L., & Kis, A. (2011). Ripples and Layers in Ultrathin MoS2Membranes. Nano Letters, 11(12), 5148–5153. doi:10.1021/nl2022288
11. Miró, P., Ghorbani-Asl, M., & Heine, T. (2014). Two Dimensional Materials Beyond MoS2: Noble-Transition-Metal Dichalcogenides. Angewandte Chemie International Edition, 53(11), 3015–3018. doi:10.1002/anie.201309280
12. Huey, W. L. B., & Goldberger, J. E. (2018). Covalent functionalization of two-dimensional group 14 graphane analogues. Chemical Society Reviews, 47(16), 6201–6223. doi:10.1039/c8cs00291f
13. Wallace, P. R. (1947). The Band Theory of Graphite. Physical Review, 71(9), 622–634. doi:10.1103/physrev.71.622
14. Jellinek, F. (1988). Transition metal chalcogenides. relationship between chemical composition, crystal structure and physical properties. Reactivity of Solids, 5(4), 323–339. doi:10.1016/0168-7336(88)80031-7
15. Frindt, R. F., & Yoffe, A. D. (1963). Physical Properties of Layer Structures: Optical Properties and Photoconductivity of Thin Crystals of Molybdenum Disulphide. Proceedings of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences, 273(1352), 69–83. doi:10.1098/rspa.1963.0075
16. Mattheiss, L. F. (1973). Energy Bands for2H−NbSe2and2H−MoS2. Physical Review Letters, 30(17), 784–787. doi:10.1103/physrevlett.30.784
17. Wang, Q. H., Kalantar-Zadeh, K., Kis, A., Coleman, J. N., & Strano, M. S. (2012). Electronics and optoelectronics of two-dimensional transition metal dichalcogenides. Nature Nanotechnology, 7(11), 699–712. doi:10.1038/nnano.2012.193
18. Mak, K. F., Lee, C., Hone, J., Shan, J., & Heinz, T. F. (2010). Atomically ThinMoS2: A New Direct-Gap Semiconductor. Physical Review Letters, 105(13). doi:10.1103/physrevlett.105.136805
19. Gemming, S., & Seifert, G. (2007). Catalysts on the edge. Nature Nanotechnology, 2(1), 21–22. doi:10.1038/nnano.2006.195
20. Lauritsen, J. V., Nyberg, M., Nørskov, J. K., Clausen, B. S., Topsøe, H., Lægsgaard, E., & Besenbacher, F. (2004). Hydrodesulfurization reaction pathways on MoS2 nanoclusters revealed by scanning tunneling microscopy. Journal of Catalysis, 224(1), 94–106. doi:10.1016/j.jcat.2004.02.009
21. Pakdel, A., Bando, Y., & Golberg, D. (2014). Nano boron nitride flatland. Chem. Soc. Rev., 43(3), 934–959. doi:10.1039/c3cs60260e
22. Şahin, H., Cahangirov, S., Topsakal, M., Bekaroglu, E., Akturk, E., Senger, R. T., & Ciraci, S. (2009). Monolayer honeycomb structures of group-IV elements and III-V binary compounds: First-principles calculations. Physical Review B, 80(15). doi:10.1103/physrevb.80.155453