Μ

de la teoría: (2) ∂ μ ( ∂ L ∂ ( ∂ μ ψ ) ) − ∂ L ∂ ψ = 0 con { ∂ μ ( ∂ L ∂ ( ∂ μ ψ ) ) = ∂ μ ( i ψ ¯ γ μ ) ∂ L ∂ ψ = − y ψ ¯ γ μ A μ − m ψ ¯ {\displaystyle

curva campana ente μ − nσ y μ + nσ en términos de la función de distribución normal vien dada por Φ μ , σ 2 ( μ + n σ ) − Φ μ , σ 2 ( μ − n σ ) = Φ ( n )

magnéticu. ◻ 2 A = − μ 0 J {\displaystyle \Box ^{2}A=-\mu _{0}J} O escritu en coordenaes Lorentz llogramos que: ∂ μ ∂ μ A α = μ 0 J α {\displaystyle \partial

μ y = F y N , μ d = F d N {\displaystyle \mu _{y}={\frac {F_{y}}{N}},\qquad \mu _{d}={\frac {F_{d}}{N}}} onde'l coeficiente d'esfregadura estática μ y

mafa absoluta o mafa dinámica. Xeneralmente represéntase pola lletra griega μ. Conozse tamién otra mafa, denomada mafa cinemática, y represéntase por ν